Автоэмиссионный ток
Cтраница 1
Автоэмиссионные токи, получаемые с одиночных волокон ( а это, как уже упоминалось выше, сотни микроампер), для большинства практических применений явно недостаточны. [2]
Нестабильность автоэмиссионного тока с таких автоэмиттсров, определяемая по обычной формуле, имеет характер, наблюдаемый практически для всех углеродных материалов. При увеличении времени наработки нестабильность автоэмиссионного тока также уменьшается примерно в 1 5 раза. [3]
 |
Зависимость степени шероховатости R от времени работы эмиттера. [4] |
Нестабильность автоэмиссионного тока определяется формулой ( подробно см. гл. [5]
Стабильность автоэмиссионного тока в частности, флуктуации эмиссионного тока, является одной из главных проблем практического использования автоэлектронных катодов. Эта проблема общая для автокатодов из любых материалов, а не только автокатодов из углеродных материалов. [6]
Уровень нестабильности автоэмиссионного тока для всех образцов был постоянен при малых токах ( до 1 - 10 мкА) и уменьшался с ростом тока при его больших ( более 1 мА) значениях. [7]
Анализ флуктуации автоэмиссионного тока дает возможность получить более точные количественные сведения о состоянии поверхности. [8]
В проблеме получения больших автоэмиссионных токов, а, следовательно, и использования автокатодов с большой рабочей площадью, решающую роль играет геометрическая неоднородность микровыступов по рабочей поверхности катода. Однако неизбежно присутствующие при автоэмиссии адсорбция остаточных газов и ионная бомбардировка приводят к неодинаковому изменению радиусов закругления микровыступов или, если следовать терминологии уравнения Фау-лера - Нордгейма, форм-фактора. Это приводит к перегрузке отдельных микровыступов, их взрывному испарению, разряду между катодом и анодом, и, как следствие, к деградации катода. В случае автокатодов из углеродных материалов геометрическую однородность эмиттирующих микровыступов создать практически невозможно. Поэтому основным инструментом, выравнивающим эмиссионные характеристики поверхности автокатода, является формовка, о чем уже неоднократно упоминалось. Однако, как показано выше, простая формовка для автокатодов большой площади не приносит желаемых результатов. Это связано, по-видимому, не только с большой неравномерностью микро -, но и макроповерхности катода, а также с изменениями расстояния анод-катод, которые при их малой величине играют очень большую роль. Такие операции осуществляются с помощью вычислительно-управляющих комплексов на базе ЭВМ путем снятия вольт-амперных характеристик до токов, ббльших первоначального значения для формовки, после чего производится повторная формовка автокатода. После ее окончания вольт-амперная характеристика в области больших токов практически не изменяется ( в координатах Фаулера-Нордгейма), а в области минимальных токов - сдвигается до попадания в требуемый допуск. На основании указанных операций получен [214] автоэмиссионный ток 100 мА в непрерывном режиме с 9 автоэлектронных катодов из пучков углеродных волокон диаметром 70 мкм. [9]
Характерная временная диаграмма изменения автоэмиссионного тока с образца и напряжения представлена на рис. 3.35. На рис. 3.346 приведен внешний вид рабочей поверхности этого образца после указанного цикла испытаний. [11]
Классификация методов уменьшения флуктуации автоэмиссионного тока представлена на рис. 6.11. Стабильность автоэмиссионного тока при прочих равных условиях зависит от вакуумных условий. В обычных вакуумных условиях ( р 10 - 6 - 10 - 7 мм рт. ст.) автоэмиттеры адсорбируют остаточные газы и подвергаются бомбардировке положительными ионами, что увеличивает изменение работы выхода электронов. [12]
Влияние формовки на распределение автоэмиссионного тока по поверхности катода иллюстрируется фотографиями на рис. 3.24, приведенными примерно для одинакового уровня тока ( 12мкА) и соответствующими разным ступеням формовки. [14]
Страницы: 1 2 3 4