Толщина - мишень
Cтраница 2
 |
Спектры рентгеновского излучения от Sr90 Y90 для различных толщин мишеней из олова ( для пропускающих мишеней. 1 - 125 мг / см2. 2 - 9 мг / смг. 3 - 504 мг / смг. [16] |
Основные особенности выхода рентгеновского излучения и его изменение с толщиной мишени аналогичны тому, что наблюдалось с оловянной мишенью, однако для получения максимального выхода требуется более толстая мишень. [17]
Степень изменения формы спектра и углового распределения фотонов определяется толщиной мишени ускорителя и размерами образца, облучаемого пучком фотонов. [18]
 |
Зависимость числа зарегистрированных импульсов от материала и толщины мишени. [19] |
Из рассмотрения этих данных видно, что то мере увеличения толщины мишени вначале преобладает генерация лучей над их поглощением и количество сосчитанных квантов возрастает, а начиная с некоторой толщины наблюдается обратное соотношение и число импульсов падает. [20]
Кроме того, эти величины применимы лишь при условии, что толщина мишени больше пробега дейтонов. [21]
 |
Схема основного узла суперортикона развертывающий луч - мишень - сетка. [22] |
Так как расстояние между мишенью и сеткой примерно в 10 раз больше толщины мишени, то емкость С2 можно считать значительно большей емкости Ct. При этом условии емкости Сх заряжаются, а емкости С2 остаются практически не заряженными. При правильно подобранных толщине и удельном сопротивлении мишени заряд, стекающий с емкости С2 за время между двумя последовательными коммутациями, должен быть равен заряду, накапливаемому за это же время на емкости Cj. Поэтому к моменту очередной коммутации конденсатор С2 оказывается незаряженным и, следовательно, готовым для приема очередного заряда. При последующих коммутациях картина повторяется. [23]
Более того, в большинстве случаев предъявляются определенные требования и к постоянству толщины мишени на некоторой площади. Методы, используемые для определения толщины мишеней и степени их однородности, весьма разнообразны. [24]
Теперь рассмотрим зависимость спектрального распределения и интенсивность возникающего излучения от атомного номера и толщины мишени с точки зрения получения максимального выхода фотонов с желаемым энергетическим распределением. [25]
В каждом отдельном случае энергия и активность - излучателя, а также-атомный номер и толщина мишени должны быть подобраны наиболее рационально, чтобы получить электромагнитное излучение с требуемым распределением энергии и интенсивности. Конструкция источника должна удовлетворять установленным из соображений безопасности требованиям на стирание и герметизацию и быть приемлемой для практического использования. Выбор значительно облегчается, если при этом учитывать и методику их изготовления. [26]
Исключая случай облучения медленными нейтронами, трудно вычислить выход реакции с толстой мишенью из-за сложной связи между толщиной мишени, энергией частиц и вероятностью реакции. Обычно используется графический метод для сопоставления выхода реакции с частицами высокой энергии для тонких и толстых мишеней. С практической точки зрения прямое экспериментальное определенно выхода реакции с толстой мишенью является часто наиболее простым, Важнейшим требованием для радиоактивных препаратов является чистота продукта. Концентрация радиоактивных изотопов также может быть существенной с точки зрения активности. [27]
Как объяснить, что это отношение в определенных пределах не зависит ни от скорости налетающих а-частиц, ни от толщины мишени. [28]
Можно достичь величины квантовой эффективности т ] 20 % в области спектра 0 5 - 0 9 мкм для толщины мишени 100 мкм и т) 50 % для толщины 25 мкм, но для того, чтобы получить эти значения т, необходимо создать в - области электрическое поле ( путем диффузии) для уменьшения роли поверхностной рекомбинации ( ср. Такие эффективности значительно лучше величин для обычных мишеней. Были использованы матрицы размером 660 X 660 диодов. [29]
Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5