Cтраница 5
Для получения 81Rb применяют несколько хорошо изученных способов: среди них - облучение мишеней NaBr и CuBr2 ионами 3Не или 4Не; RbCl - протонами. В последнее время разработан способ облучения газовой мишени из природного или обогащенного Кг, для которого были измерены ФВ ядерных реакций, разработаны конструкции мишеней и генераторов. Исследования газовой мишени показали, что при облучении природного Кг ( 6 атм, толщина мишени 10 МэВ) протонами с энергией 40 МэВ в течение 90 мин можно получить на конец облучения до 80 мКи 81Rb, что достаточно для приготовления 10 генераторов. [61]
Обычно стоит задача оптимизировать параметры мишени по выходу тормозного излучения для конкретных характеристик пучка. Частная ее формулировка - определить толщину мишени, при которой выход излучения максимален. Физическими процессами, определяющими существование оптимума толщины, является увеличение вероятности испускания кванта с увеличением толщины мишени и одновременное повышение вероятности его самопоглощения. При нулевой толщине и за бесконечным поглотителем выход тормозного излучения равен нулю. [62]
Будучи ускоренным до максимальной энергии, каждый протон проходит путь в 240 000 км. Были достигнуты интенсивности пучков в несколько единиц 1011 протонов в импульсе. Для радиохимического изучения ядерных реакций таких интенсивностей вполн & достаточно, особенно если учесть, что, проходя через тонкие мишени, протоны теряют столь незначительную часть своей энергии, что при последующих обращениях могут пройти через мишень еще много раз. Произведение толщины мишени на число прохождений протона приблизительно постоянно для всех толщин вплоть до некоторой максимальной; на внутреннем пучке Космотрона этот предел, называемый эффективной толщиной мишени, составляет от 1 до 2 г / см2, причем точное значение зависит от атомного номера мишени, ибо протоны выбывают из пучка из-за многократного кулоновского рассеяния. Выведение ускоренных частиц на мишень в протонных синхротронах может осуществляться различными путями: либо вводят мишень в пучок в конце каждого цикла ускорения, либо сворачивают пучок на мишень, что достигается выключением ВЧ-ускоряю-щего поля при нарастании магнитного поля. Энергия бомбардирующих мишеней протонов может изменяться по желанию вплоть до максимальной для данной машины. [63]
Из выражения ( 7) видно, что когда ia ц, поверхностная плотность мишени должна иметЬ значение, при котором интенсивность / Са-линии мишени не превышает 70 % интенсивности слоя насыщения. При большей толщине мишени отношение ( 7) возрастает. Некоторая потеря в интенсивности / а компенсируется использованием источника 55Fe большей активности при максимальном его приближении к мишени. При уц ца толщина мишени может быть взята близкой к слою насыщения. [64]