Толщина - потеря - импульс
Cтраница 2
 |
График изменения толщины потери импульса 6 и толщины потери энергии 6Т в сечении второй щели в зависимости от коэффициента вдувания через первую щель т ( условные обозначения те же, что на 1. [16] |
Причем необходимые для расчета толщины потери импульса и энергии в сечении второй щели определялись по измеренным профилям скорости и температуры. [17]
 |
Двухслойная модель турбулентного пограничного слоя. [18] |
Полученное выражение дает распределение толщины потери импульса вдоль обтекаемой поверхности. Полученные расчетные формулы очень просты, однако, как было сказано, они применимы только при достаточно малых ( особенно положительных) градиентах давления. Причина ограниченной применимости формул заключается в том, что принятая эпюра распределения скорости считалась неизменной, в то время как она зависит от величины продольного градиента давления. Другими словами, распределение скорости в поперечном сечении слоя, градиент давления и касательное напряжение на стенке связаны между собой. Рассмотрим метод расчета турбулентного слоя, в котором приближенно учитывается эта зависимость. Жидкость считаем несжимаемой и ради упрощения положим, что пограничный слой состоит из двух участков. Задано распределение скорости по внешней границе слоя и0 ( х) и распределение давления р ( х), которое связано на внешней границе со скоростью уравнением Бернулли, а поперек слоя, как было показано, постоянно. [19]
Рейнольдса, построенное по толщине потери импульса б; xx / L; L - характерный геометрический размер поверхности. [20]
Рей-нольдса, основанное на толщине потери импульса, и может привести даже к обратному переходу от турбулентного пограничного слоя к ламинарному. Однако наблюдаемое уменьшение числа Стантона происходит, по-видимому, в турбулентном пограничном слое. Возможно, оно обусловлено уменьшением интенсивности генерации турбулентности вследствие наложения градиента давления. [21]
Рейнольдса, построенный по толщине потери импульса. [22]
 |
Зависимость относительной толщины потери импульса в следе за профилем в решетке при оптимальном угле атаки т коэффициента диффузорности De ( вычи-сленного по распределению давлений по профилю. [23] |
При нулевом значении коэффициента диффузорности толщина потери импульса не равна нулю. [24]
По графикам, выражающим изменения толщины потери импульса, скорости, температуры и плотности газа основного потока, а также температуры стенки по обтекаемой поверхности, определяются производные указанных величин по продольной координате, а затйм по интегральному уравнению количества движения вычисляются локальные значения коэффициента трения. Графическое дифференцирование исходных опытных параметров вводит в расчет погрешности. Кроме того, трудно получить надежные данные о значениях скорости и температуры вблизи стенки, а при вдуве инородных газов - о распределении плотности, вязкости и теплопроводности по толщине пограничного слоя. Непосредственное измерение сил трения на стенке связано с большими техническими трудностями и не свободно от погрешностей. [25]
 |
Давление на экране ( а, б и на верхней стенке трубы ( в в зависимости от h и Re. [26] |
Рейнольдса перехода, рассчитанное по толщине потери импульса 8; Reny - число Рейнольдса в точке потери устойчивости; G ( f) - экспериментальная функция / - формпараметр; U - скорость потока; v - коэффициент кинематической вязкости. [27]
Первый параметр f наряду с толщиной потери импульса 8 ( х), которая выражает в интегральной форме предысторию движения в пограничном слое, содержит еще первую производную внешней скорости U ( x), тем самым учитывая влияние местного уклона кривой распределения этой величины. [28]
Первый параметр / наряду с толщиной потери импульса б ( х), которая выражает в интегральной форме предысторию движения в пограничном слое. [29]
Это и есть дифференциальное уравнение для толщины потери импульса в общем виде. [30]
Страницы: 1 2 3 4