Торможение - струя
Cтраница 2
Необходимо отметить, что расстояние, на котором при торможении струи возникает стационарный скачок, зависит от количества заторможенного воздуха и, следовательно, определяется размером отражающей стенки. [16]
В соответствии с этим скачок уплотнения, возникающий при торможении струи, при движении отражателя тоже перемещается, но медленнее, как бы отставая от последнего. Таким образом, возникновение противодавления у отражающей поверхности приводит к тому, что при увеличении расстояния между диском и соплом скачок уплотнения все дальше отходит от отражающей стенки. Поэтому время прохождения возмущения от скачка до отражателя и обратно ( согласно гипотезе Мерха) будет возрастать по мере перемещения диска от сопла. Из сказанного следует, что частота излучения при этом должна монотонно снижаться. [17]
 |
Осевые силы, дсйстяующие на золотник. [18] |
Поверхность 6 схода струи с профиля шейки выбирают так, чтобы торможение струи происходило на стенке 7 окна, а не на стенке золотника как в ранее рассмотренном случае, п соответствующая торможению сила на золотнике не возникала. [19]
Поверхность 6 схода струи с профиля шейки выбирают так, чтобы торможение струи происходило на стенке 7 окна, а не на стенке золотника как в ранее рассмотренном случае, и соответствующая торможению сила на золотнике не возникала. [20]
Однако ясно, что если длина сплошной части оказывается очень большой, пренебречь торможением струи в процессе распада уже не представляется возможным. [21]
 |
Зависимость коэффициента теплообмена. [22] |
Видно, что коэффициент теплообмена практически не зависит ( в исследуемом диапазоне) от температуры торможения струи на срезе сопла, его максимальное значение достигается на некотором расстоянии ZQ / TZ 5 - 7, а затем наблюдается падение. [23]
В заключение следует отметить, что поскольку начало интервала нестабильности в деформированной струе ( место расположения стационарного скачка уплотнения при торможении струи резонатором) зависит от величины противодавления, а следовательно, и от глубины резонатора ( об этом будет подробнее сказано в гл. Поэтому при выборе величины / для излучателей с другими основными размерами приходится экспериментально определять наилучшее расположение кромки резонатора по отношению к соплу. [24]
Как видно из уравнения ( 2), разность давлений снаружи и внутри здания в воротах, защищенных завесой, расходуется на торможение струи завесы и на придание потоку воздуха, входящего в помещение, скорости в горизонтальном направлении. [25]
Проведенные вычисления показывают, что заметное снижение температуры поверхности ( для материалов с Я 40 Вт / м - К) по сравнению с температурой торможения натекающей струи происходит за счет перераспределения тепла внутри преграды. Как видно из рис. 2.29 6, на начальном участке ( 0 х 4h) тепло уходит в преграду, на более дальних расстояниях - тепло уходит из преграды в пристенную струю. [26]
Первая группа моделей 7 - 1 (), 22 ], объясняющая термогазодинамический процесс в нульсационном течении, основывается на том, что при втекании и торможении струи в полузамкнутую емкость образуются резонансные колебания, под действием которых одна часть газа разогревается, а другая - охлаждается. При этом от нагретого газа теплота непрерывно отводится в окружающую среду через стенки полузамкнутой емкости. Расчеты параметров процесса выполняют по эмпирическим зависимостям и номограммам [9-11], которые дают удовлетворительную точность в пределах тех условий, для которых были получены экспериментальные результаты: на средах воздух и азот, при тех же степенях расширения газа, геометрических характеристиках сопла и полузамкнутой емкости. [27]
В п у л ь с и р у ю щ и х воздушно-реактив н ы х двигателях ( рис. 5) встречный воздух проходит через отверстия в передней части двигателя в камеру сгорания, перед которой происходит торможение струи воздуха. [29]
 |
Конструкция излучателя ГСИ-1 с косым скачком. [30] |
Страницы: 1 2 3 4