Магнитное торможение

Cтраница 4

Промежуточные TALT выбираются со значительными индукциями при срабатывании. При внешних КЗ и наличии в / Раб / нб апериодической слагающей они глубоко насыщаются и плохо трансформируют в Шграб не только апериодическую слагающую, но и весь / нб. Поэтому рассматриваемые TALT могут одновременно использоваться как для осуществления магнитного торможения, так и для отстройки от / нб, содержащих апериодические слагающие. В этом заключается преимущество магнитного торможения по сравнению с обычным. [46]

Соединение вторичных обмоток трансформаторов тока дифференциальной токовой защиты шин. а - на релейном щите. б - в распределительном устройстве. [47]

С учетом того, что / нб возрастает с увеличением / к вн, для отстройки от него целесообразно использовать принцип торможения от токов в фазах ТА. Нб даже при относительно небольших кратностях / к вн ( выше учитывался & апер), от которых хорошую отстройку дает, например, применение промежуточных насыщающихся ТА - TALT. Сочетание обоих способов отстройки было возможно при использовании реле с магнитным торможением, разработанного в НПИ. Все перечисленные реле выполняются на электромеханической элементной базе, и в настоящее время обсуждается вопрос о возможности снятия их с производства. Поэтому ниже рассматриваются более современные выполнения отстройки от токов небаланса. Решение вопроса облегчается тем, что для защит шин токи срабатывания / с з принято выбирать большими 1рабтах отдельных присоединений, чтобы иметь возможность осуществлять контроль исправности вспомогательных проводов, соединяющих ТА с устройством защиты, и автоматически выводить ее из работы при возникающих нарушениях. [48]

Соединение вторичных обмоток трансформаторов тока дифференциальной токовой защиты шин. а - на релейном щите. б - в распределительном устройстве. [49]

С учетом того, что / нб возрастает с увеличением / к вн, для отстройки от него целесообразно использовать принцип торможения от токов в фазах ТА. С другой стороны, могут быть большие переходные JH6 даже при относительно небольших кратностях / к вн ( выше учитывался kaaep), от которых хорошую отстройку дает, например, применение промежуточных насыщающихся ТА - Т ALT. Сочетание обоих способов отстройки было возможно при использовании реле с магнитным торможением, разработанного в НПИ. Все перечисленные реле выполняются на электромеханической элементной базе, и в настоящее время обсуждается вопрос о возможности снятия их с производства. Поэтому ниже рассматриваются более современные выполнения отстройки от токов небаланса. [50]

ОТ, соответствующий отсутствию / торм ( например, при внутреннем КЗ с односторонним питанием со стороны I плеча), выбираемый так, чтобы защита была с запасом отстроена от / Нб в рабочих режимах защищаемой линии, a krom - коэффициент торможения, который при возможности питания только со стороны II плеча ( откуда осуществляется торможение) должен быть меньше единицы. Зависимость (8.3) представляет в системе координат ( / с р, / торм) прямую ( рис. 8.7, б), отсекающую на оси / с Р отрезок / СР ттш, ее наклон к оси / торм определяется & T0PM tga. При нелинейной зависимости торможения от / ТОрм ( например, при магнитном торможении) примерный вид зависимостей / с р / ( / торм) дан на рнс. Применение защит с торможением, как указывалось выше, должно обеспечивать их большую чувствительность. [51]

В настоящее время в мировой и отечественной практике считается целесообразным иметь высокую чувствительность схедгы защиты. Это может быть достигнуто, например, выполнением ИО с торможением от токов плеч ( рис. 12.5, а) и специальной отстройкой от переходных затухающих значений токов небаланса. До последнего времени в Советском Союзе для такого варианта использовались электромеханические реле с магнитным торможением, разработанные в НПИ ( см. гл. [52]

В настоящее время в мировой и отечественной практике считается целесообразным иметь высокую чувствительность схемы защиты. Это может быть достигнуто, например, выполнением ИО с торможением от токов плеч ( рис. 12.5, а) и специальной отстройкой от переходных затухающих значений токов небаланса. До последнего времени в Советском Союзе для такого варианта использовались электромеханические реле с магнитным торможением, разработанные в НПИ ( см. гл. [53]

Однако их главный довод основан только на эксперименте Алка-Зельцера. Независимая проверка Штриттматтера, Иллингворта и Фримена показывает, что прежде чем делать определенные выводы, нужно значительно усовершенствовать экспериментальную установку, которой пользовались Гаф и Линден-Белл. Пока что самое вероятное объяснение расхождения - это, по-видимому, механизм Шацмана, т.е. магнитное торможение за счет выбросов при вспышках ( или за счет звездного ветра) из внешних конвективных слоев этих гигантских звезд ( см. разд. Отметим в этой связи, что эмиссия Са II наблюдается почти у всех звезд, более поздних, чем холодные звезды класса F на диаграмме Герцшпрунга - Рессела. Этот результат ( принадлежащий Уилсону и Баппу) сильно подкрепляет точку зрения, что аномально низкие скорости вращения гигантов класса К обусловлены потерей массы и действием механизма Шацмана. Однако, поскольку нам не известна хоть с какой-нибудь точностью скорость потери массы, которая необходима для осуществления в этих звездах магнитного торможения за время от 105 до 106 лет, осмысленное сравнение с наблюдаемыми скоростями потери массы ( т.е. 10 7 - 10 5 М0 / год) пока невозможно. [54]

Аналитические весы с периодическим качанием стрелки имеют тот недостаток, что затухание колебаний коромысла происходит очень медленно. Поэтому взвешивание на них обычно занимает много времени и оно очень утомительно. Значительно совершеннее весы с апериодическим качанием стрелки, на которых взвешивание проводится намного скорее, так как они имеют приспособление для воздушного или магнитного торможения колебаний коромысла и стрелки. [55]

Схемы и характеристики реле тока с торможением. [57]

Как правило, торможение осуществляется с помощью схем сравнения по абсолютным значениям. В настоящем параграфе будут коротко рассмотрены только такие реле с торможением, которые выполняются с помощью тех же детекторных схем, что и реле сопротивления и направления мощности. Более сложные реле с магнитным торможением будут рассмотрены в главе, посвященной защитам трансформатфра. [58]

Кроме того, низкие скорости вращения звезд класса Ар, по-видимому, не связаны с приливным взаимодействием в двойных системах. Как показали Абт и Сноуден, по-видимому, для всех трех подгрупп звезд класса Ар доля визуально-двойных нормальна. Какой же механизм обеспечивает аномально низкие скорости вращения звезд класса Ар по сравнению с нормальными звездами главной последовательности той же температуры. Разумеется, при отсутствии протяженных субфотосферных конвективных зон и вследствие кратковременности стадии конвективного перемешивания в ходе сжатия до главной последовательности эту аномалию нельзя отнести на счет магнитного торможения звездным ветром теплового происхождения ( см. разд. Хавнес и Конти высказали предположение, что звезды класса Ар могут захватывать и раскручивать на границе магнитосферы ионизированное вещество из окружающей межзвездной среды. При таком допущении время торможения получается порядка 107 - 108 лет, т.е. достаточно малое, так что магнитное торможение звезд верхней части главной последовательности окажется заметным. Кулсруд изучал также вопрос, не может ли вращение магнитных звезд замедляться только за счет излучения гидромагнйтных волн без потери массы. Наконец, Штриттматтер и Норрис предположили, что эволюция к стадии Ар может критически зависеть от начального отношения магнитной энергии к кинетической энергии вращения. [59]

Поскольку массивные звезды находятся в конвективной стадии сравнительно недолго, на них магнитное торможение практически не действует. Следовательно, во время квазистатического сжатия они почти не теряют момента количества движения. Напротив, для маломассивных звезд конвективная стадия важнее, так как на всем пути к главной последовательности их внешняя конвективная зона сохраняется. Поэтому магнитное торможение может действовать в течение всей фазы квазистатического сжатия и ( или) во время гораздо более долгого пребывания звезд на главной последовательности. Эту точку зрения теоретически подкрепляют сферические модели звезд, разработанные Демарком и Редером. Двигаясь вдоль главной последовательности от маломассивных звезд к массивным, они обнаружили, что толщина водородной конвективной оболочки в их моделях быстро уменьшается и очень резко падает до нуля в середине спектрального класса F. Другими словами, спектральный класс, который отделяет быстро вращающиеся звезды от медленно вращающихся, служит также границей между звездами, которые вблизи поверхности находятся в лучистом равновесии, и звездами с подфотосферными конвективными зонами. Вот, в сущности, основной довод в пользу механизма Шац-мана: турбулентная конвекция под поверхностью звезды ответственна за вспышечную активность с сопутствующей корпускулярной эмиссией и усиливаемой за счет магнетизма потерей момента количества движения. Как мы увидим в разд. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5