Точка - ячейка
Cтраница 1
Точки ячеек определены в тексте. [2]
Точку ячейки, инвариантную относительно некоторых операций пространственной группы кристалла, называют позицией. Совокупность операций, относительно которых инвариантна позиция, образует группу - позиционную группу; последняя обязательно является точечной группой. Позиционная группа описывает симметрию кристалла, которую увидел бы наблюдатель, помещенный в эту точку. В кубических кристаллах такие позиции редко бывают занятыми в отличие от кристаллических классов менее высокой симметрии. [3]
Про точку ячейки, не лежащую на закрытом элементе симметрии, говорят, что она находится в общем положении. [4]
Эти соображения и определяют количество точек ячейки, для которых следует производить расчет электронной плотности. Подразделение элементарной ячейки на интервалы, значительно меньшие, чем 0 3 А, не имеет смысла. Но нельзя также допускать и значительно больших интервалов, так как это может привести к потере некоторых максимумов. Примем за основу требование, чтобы самый большой интервал между соседними точками был равен приблизительно 0 3 - 0 35 А. В структурах средней сложности линейные размеры элементарной ячейки лежат в пределах 8 - 16 А, а следовательно, самое длинное линейное сечение ячейки - пространственная диагональ ее - имеет длину в 14 - 28 А. [5]
Так, в случае сим-морфных групп точка ячейки может оставаться инвариантной относительно всех операций поворотов группы. Например, в хлористом натрии ( пространственная группа Ун) все элементы симметрии точечной группы Oh проходят через узел решетки и соответствующие операции симметрии оставляют инвариантным находящийся в этом узле ион ( фиг. Но такая инвариантность не является общим правилом. [6]
 |
Переход от P ( uv к р ( ху путем минимализации при. [7] |
Неравенства сопоставляют значение электронной плотности в одной и той же точке ячейки со значениями межатомной функции в двух разных точках векторного пространства, связанных вектором ЛдВ гв - гд. Длина и направление этого вектора определяется положением максимума АВ межатомной функции. [8]
Из закона Ома следует, что напряженность электрического поля в каждой точке электрофоретической ячейки зависит от местной проводимости. Обе части электрофоретической ячейки делаются с одинаковой повсюду площадью поперечного сечения А. [9]
Из доказанной теоремы и замечания к лемме 13 нытекает, что срвдп х шгшчных точек ячейки, йаиолкошкиЧ целыми траекториями, заведомо не могут быть точгш граничных дуг 6es контмьта, не янляющиеся углояыми точками. [10]
В пространстве межатомных векторов в отличие от обычного пространства перенос начала координатной системы из одной точки ячейки в другую непозволителен. [11]
Так, если ось квантования-спина совпадает с оью [001] кристалла, электрон в состояниях, соответствующих точкам X ячейки Бриллюэна с координатами ( 800) и ( 080), имеет одинаковые энергии, в то время как в состоянии, соответствующем точке с координатами ( 008), его энергия будет другой. [12]
Для того чтобы получить распределение электронной плотности по элементарной ячейке кристалла, нужно подсчитать значение суммы членов ряда Фурье для каждой точки ячейки. Поскольку речь идет о практическом расчете, суммирование может быть произведено лишь для определенного конечного числа точек ячейки. Каждое ребро ячейки делится на р частей, а вся ячейка, следовательно, на р3 частей и расчет производится для каждой из р3 точек полученной трехмерной сетки. Вопрос о том, на сколько частей следует подразделить стороны ячейки, весьма существен. Чем гуще расположены точки, в которых определяется электронная плотность, тем большее число деталей структуры может быть выяснено. Если стороны ячейки делить на 10 частей, интервалы между соседними точками будут порядка 1 - 2 А, что, конечно, совершенно неудовлетворительно. [13]
В этом смысле интересно напомнить, что основное уравнение для седиментационного равновесия, уравнение ( 16 - 19), применяется для двух точек седиментационной ячейки ( у мениска и у дна) на всех стадиях седиментационного эксперимента, даже через несколько минут после его начала. Этот факт был впервые отмечен Арчибальдом83, и его можно использовать для определения молекулярных весов, которые, по существу, имеют те же величины, что и определенные при равновесии, хотя этот метод и не слишком точен. Метод Арчибальда рассматривается подробно-в разделе 22 в связи с обсуждением скорости седиментации, и полученные с его помощью результаты приведены на стр. [14]
В этом уравнении v и р имеют тежезначения, как и в уравнении Свед-берга; Сх и Cz - концентрации вещества в двух точках центрифужной ячейки, находящихся на расстоянии Хг и Х2 от оси вращения. Данное уравнение не учитывает форму частиц. Если график зависимости Сот X2 отклоняется от прямой линии, полисахарид гетерогенен. [15]
Страницы: 1 2 3