Точка - ячейка
Cтраница 2
На рис. 6.16 а показано, как изменяется во времени температура нагревателя TH ( t) и температура Гизм ( г) в той точке ячейки, где находится датчик температуры. [16]
Полученные ячейки имеют объем, равный с точностью до бесконечно малых высшего порядка Дг - р2 cos 0 dp dO d ( p, где ( р, 9, ( р) - одна из точек ячейки. [17]
Легко видеть, что полученные при этом малые ячейки будут иметь объем, равный с точностью до бесконечно малых высшего порядка Дг - - о р2 cos 9 dp dQ dq, где ( р, 8, ф) - одна из точек ячейки. [18]
Уравнение ( 35) - вторая основная формула структурного анализа. Она выражает зависимость электронной плотности в некоторой точке ячейки от совокупности структурных амплитуд лучей, дифрагированных кристаллом. Если известны структурные амплитуды всех отражений, то можно найти значение р ( хуг) в любой точке, а значит, и распределение плотности по ячейке, в том числе и положение всех максимумов - центров тяжести электронных облаков атомов. [19]
Уравнение ( 35) - вторая основная формула структурного анализа. Она выражает зависимость электронной плотности в некоторой точке ячейки от совокупности структурных амплитуд лучей, дифрагированных кристаллом. Если известны структурные амплитуды всех отражений, то можно найти значение p ( xyz) в любой точке, а значит, и распределение плотности по ячейке, в том числе и положение всех максимумов - центров тяжести электронных облаков атомов. [20]
Уравнение ( 35) - вторая основная формула структурного анализа. Она выражает зависимость электронной плотности в некоторой точке ячейки от совокупности структурных амплитуд лучей, дифрагированных кристаллом. [21]
 |
Схема зонной структуры. [22] |
Выше отмечено, что изучение частотной зависимости магнитооптических параметров позволяет проверить правильность различных теоретических моделей зонной структуры. В качестве примера может служить зонная структура никеля в окрестностях точки L ячейки обратной решетки. [23]
Предположим теперь, что ячейки С достаточно малы. Обозначим через е; энергию частицы, попавшей в некоторую точку ячейки С - ( важно подчеркнуть, что мы пренебрегаем энергией взаимодействия между частицами. [24]
У кристалла антрацена была измерена интенсивность примерно 600 дифракционных лучей. При помощи этих данных были найдены значения электронной плотности во всех точках ячейки. На рис. 167 изображено сечение электронной плотности, проведенное через центры атомов одной из молекул антрацена. Для вычерчивания электронной плотности использован прием, который принят у географов для изображения гористой местности. Линии равных высот на карте электронной плотности соответствуют равным плотностям электронов. Четырнадцать отчетливых вершин - это четырнадцать атомов углерода, находящихся, как показывает исследование, на расстояниях 1 4 А друг от. Высота максимума электронной плотности пропорциональна числу электронов в атоме. Атомы углерода содержат по шести электронов, атому водорода принадлежит один электрон. [25]
У кристалла антрацена была измерена интенсивность примерно 600 дифракционных лучей. При помощи этих данных были найдены значения электронной плотности во всех точках ячейки. На рис. 167 изображено сечение электронной плотности, проведенное через центры атомов одной из молекул антрацена. Для вычерчивания электронной плотности использован прием, который пpиняJ у географов для изображения гористой местности. Линии равных высот на карте электронной плотности соответствуют равным плотностям электронов. Четырнадцать отчетливых вершин - это четырнадцать атомов углерода, находящихся, как показывает исследование, на расстояниях 1 4 А друг от друга. [26]
Наличие плоскости скольжения обусловливает расположение центров нафталиновых ядер всех молекул в одной плоскости, даже если они занимают общее положение. Интересно отметить, что центры ядер несимметричных молекул располагаются в тех же точках ячейки ( или во всяком случае весьма близко к ним), которые находятся посредине между элементами симметрии. Так, например, не было найдено случая, когда центры ядер слоя ab располагались бы не по середине между плоскостями скольжения. Координата хц центра ядра у исследованных Р - производных также практически равна нулю. Нарушение положения уц О повлекло бы за собой отклонение от плотной упаковки. [27]
Наиболее просто обстоит дело в том случае, когда тяжелый атом располагается в точках ячейки без степеней свободы, и притом трансляционно эквивалентных друг другу. [28]
Для того чтобы получить распределение электронной плотности по элементарной ячейке кристалла, нужно подсчитать значение суммы членов ряда Фурье для каждой точки ячейки. Поскольку речь идет о практическом расчете, суммирование может быть произведено лишь для определенного конечного числа точек ячейки. Каждое ребро ячейки делится на р частей, а вся ячейка, следовательно, на р3 частей и расчет производится для каждой из р3 точек полученной трехмерной сетки. Вопрос о том, на сколько частей следует подразделить стороны ячейки, весьма существен. Чем гуще расположены точки, в которых определяется электронная плотность, тем большее число деталей структуры может быть выяснено. Если стороны ячейки делить на 10 частей, интервалы между соседними точками будут порядка 1 - 2 А, что, конечно, совершенно неудовлетворительно. [29]
Обычно говорят о проекции на плоскость. Однако основной характеристикой двухмерного распределения является направление проектирования, а не плоскость проектирования, так как именно направление задает те точки ячейки, которые накладываются друг на друга при проектировании. Соответственно этому в построении ряда участвуют отражения от плоскостей только той зоны, ось которой совпадает с направлением проектирования. [30]
Страницы: 1 2 3