Любая точка - ось
Cтраница 3
Так как из любой точки пространства, за исключением центра сферы С, можно описать концентрические сферы, пересекающие данную сферу по окружностям, и из любой точки оси t можно описать концентрические сферы, пересекающие данную поверхность вращения по окружностям, то геометрическим местом точек пространства, из которых возможно описать концентрические сферы, пересекающие по окружностям и данную поверхность вращения и данную сферу, будет ось i поверхности. [31]
 |
Задание внутренней поверхности корпуса. [32] |
График ( рис. 181, б), проведенный на чертеже, также полностью определяет эту поверхность с учетом заранее заданных ее физических свойств По графику для любой точки оси поверхности можно определить угол наклона плоскости круга к нормальной плоскости. Примеры определения трех углов ( alt oi, а3) для соответствующих точек ( 1; 2; 3) показаны на оси поверхности. [33]
Доказать следующие свойства двух точек, симметричных относительно оси: они лежат: а) на одном перпендикуляре к оси симметрии, б) по разные стороны от оси, в) на равных расстояниях от любой точки оси. [34]
Укргипрониинефть разработана программа для автоматизации вычисления по результатам инклинометрических измерений координат точек оси скважины, угла искривления, интенсивности искривления и радиуса средней кривизны для любого интервала, а также параметров эллипса и эллипсоида погрешностей, характеризующих точность определения любой точки оси ствола на плоскости и в пространстве. [35]
Два центробежных момента инерции тела, содержащих координату z, равняются нулю, отсюда ось Ог - главная ось инерции тела для точки О. Точка О - любая точка оси Ог и теорема, таким образом, доказана. [36]
Так как ось z - ось симметрии, то она является главной центральной осью; две любые взаимно перпендикулярные прямые, перпендикулярные к оси z и пересекающие ее, могут быть приняты за главные оси инерции в какой-либо точке оси вращения тела. Эллипсоид инерции в любой точке оси z является эллипсоидом вращения. Момент инерции относительно оси вращения эллипсоида инерции называется аксиальным; моменты инерции относительно осей, перпендикулярных к оси вращения эллипсоида инерции, называются экваториальными. Очевидно, экваториальные моменты равны между собой, так как равны соответствующие полуоси эллипсоида инерции. [37]
Точечное преобразование плоскости, при котором имеется заданная в плоскости прямая - ось симметрии, а остальные точки симметричны относительно этой оси, если они расположены на одном перпендикуляре к оси симметрии и равноудалены от нее. Две симметричные точки равноудалены от любой точки оси симметрии. [38]
 |
Векторная диаграмма, поясняющая поляризационные явления в изотропной среде. [39] |
В однородной изотропной среде коэффициенты распространения волн круговой поляризации Р имеют одинаковое значение для обоих направлений вращения. Поэтому векторы Е и Е, складываясь в любой точке оси г, дают вектор Е, лежащий в плоскости поляризации исходной волны. Фазы векторов поля круговой поляризации в некоторый фиксированный момент времени ( / 0) имеют тем большее запаздывание, чем дальше точка наблюдения находится от начала координат. [40]
 |
Оптимальные и особые траектории. [41] |
Этот случай совершенно ясен физически. В объект не подается энергия, и происходит свободное движение из любой точки оси х2 в начало координат, которое достигается за бесконечное время. [42]
Мы знаем ( см. § 3.3, пример 8), что х есть непрерывная функция для всех значений х, в том числе и в точке х 0, поэтому она может служить примером непрерывной всюду функции, не имеющей в некоторой точке производной. В математике известны примеры функций, непрерывных на всей действительной оси и не имеющих в любой точке оси производной. [43]
Мы знаем ( см. § 3.3, пример 8), что je есть непрерывная функция для всех значений х, в том числе и в точке х 0, поэтому она может служить примером непрерывной всюду функции, не имеющей в некоторой точке производной. В математике известны примеры функций, непрерывных на всей действительной оси и не имеющих в любой точке оси производной. [44]
Если бы правую систему координат мы заменили левой, то направление со должно было бы быть заменено противоположным, так что ю есть вектор аксиальный. Кроме того, очевидно, что ю есть скользящий вектор, который можно считать приложенным в любой точке оси вращения. [45]
Страницы: 1 2 3 4