Различная точка - источник
Cтраница 1
Различные точки источника излучают некогерентно. Однако интерференционные картины, образуемые любой точкой источника при отражении под одинаковым углом, идентичны друг другу и не зависят от точки поверх-1 ности пленки, в которой произошло отражение. Интерференционные полосы от излучения различных точек источника накладываются друг на друга без смазывания картины интерференции. Следовательно, конечность размеров источника не смазывает картину интерференции линий равного наклона и не является ограничивающим интерференцию фактором. [1]
На любую точку объектива падает некогерентный пучок сферических волн от различных точек источника, и интенсивности этих волн складываются. [2]
 |
Получение полос равного хроматического порядка. а-оптическая схема. б - вид полос. [3] |
Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная - картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [4]
Причиной уменьшения видимости при увеличении размеров источника является смещение интерференционных полос от различных точек источника друг относительно друга. В результате на минимумы, интенсивности от одних точек попадают области с ненулевой интенсивностью от других и вся картина смазывается. Ясно, что интерференционная картина будет сильно смазана, если в фиксированной точке у экрана разности хода лучей от крайних точек источника различаются на полволны. Поэтому в качестве условия когерентности можно принять соглашение, что разности хода лучей от крайних точек источника должны отличаться меньше, чем на полволны. [5]
Это означает, что изменения разности хода интерферирующих лучей, попадающих в данную точку плоскости локализации от различных точек широкого источника, будет мало. [6]
Таким образом, интерференционные полосы или кольца, возникающие из-за наличия разности хода между отдельными парами вторичных лучей, из которых каждая пара происходит от различных точек источника света, называются полосами равного наклона. [7]
Если допустить конечность размера источника света 5 ( входного зрачка системы), то в этом случае разность фаз 8 или разность хода А, создаваемые от различных точек источника, будут неодинаковыми для выбранной точки на экране. [8]
Фактически расчет усредненной освещенности Еа ведется следующиц образом. Рассчитывается ход большого числа лучей, идущих из различных точек источника на отражатели и оптическую систему; расстояние между лучами вычисляется так, чтобы каждому элементу площади, ограниченному четырьмя лу-чамн, соответствовал одинаковый поток; при этом освещенность в любом месте экрана определяется числом лучей, падающих на одну и ту же площадь. Усреднение, вызванное рассеивателем, определяется простейшим образом - числом точек пересечения лучей, заключающихся в фигуре рассеяния, создаваемой рассеивателем. [9]
Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [10]
Однако реальный источник имеет конечный размер, и полосы, обусловленные излучением из других точек, смещены относительно полос, обусловленных излучением из S. Более того, при использовании обычных тепловых источников света вне зависимости от того, как велика временная когерентность, интерференционные картины, обусловленные светом, испущенным различными точками источника, являются полностью аддитивными по интенсивности ( т.е. интерференция между ними отсутствует), поскольку они совершенно не связаны. Поэтому свет от всего источника вызывает размытие полос, как показано на рис. 1.3, с вытекающим отсюда уменьшением видности картины полос. [11]
Различные точки источника излучают некогерентно. Однако интерференционные картины, образуемые любой точкой источника при отражении под одинаковым углом, идентичны друг другу и не зависят от точки поверх-1 ности пленки, в которой произошло отражение. Интерференционные полосы от излучения различных точек источника накладываются друг на друга без смазывания картины интерференции. Следовательно, конечность размеров источника не смазывает картину интерференции линий равного наклона и не является ограничивающим интерференцию фактором. [12]
Если допустить конечность размера источника света 5 ( входного зрачка системы), то в этом случае разность фаз 8 или разность хода А, создаваемые от различных точек источника, будут неодинаковыми для выбранной точки на экране. Если изменения фазы или разности хода, вносимые различными точками источника, невелики, то интерференционная картина будет иметь еще достаточный контраст. [13]
При выводе формулы ( 59 2) источник света предполагался, по существу, точечным, а самый свет - строго монохроматическим. Случай реального протяженного источника, испускающего немонохроматический свет, не нуждается, однако, в особом исследовании. Вследствие полной независимости ( некогерентности) света, испускаемого различными точками источника, и некогерентности различных спектральных компонент испускаемого света суммарный результат дифракции сводится просто к сумме распределений интенсивности, получающихся от дифракции каждой из независимых компонент света. [14]
При выводе формулы (59.2) источник света предполагался, по существу, точечным, а самый свет - строго монохроматическим. Случай реального протяженного источника, испускающего немонохроматический свет, не нуждается, однако, в особом исследовании. Вследствие полной независимости ( некогерентности) света, испускаемого различными точками источника, и некогерентности различных спектральных компонент испускаемого света суммарный результат дифракции сводится просто к сумме распределений интенсивности, получающихся от дифракции каждой из независимых компонент света. [15]
Страницы: 1 2