Различная точка - источник
Cтраница 2
Поскольку уравнения (4.4.11) связывают между собой зависимости Г от всех переменных FI, г2 и т, очевидно, что в общем случае эффекты пространственной и временной когерентности нельзя разделить. Хорошим примером этой взаимосвязи является тот факт, что свет, излучаемый пространственно некогерентным источником, становится частично-когерентным в процессе распространения ( см. разд. Элементарное объяснение этому явлению было дано нами на основе конечных волновых цугов, излучаемых различными точками источника. Конечная длительность волновых цугов означает, что излучаемый свет имеет конечную, ненулевую ширину полосы и, следовательно, обладает некоторой временной когерентностью. Поскольку уравнения (4.4.11) подразумевают наличие связи между временной и пространственной когерентностью, последняя может возникать в поле от пространственно некогерентного источника. Волновые уравнения (4.4.11) позволяют дать количественный анализ этого явления. Более подробно оно будет рассмотрено в разд. [16]
 |
Иллюстрация возниковения пространственной когерентности в двух точках PI и Р2 поля, излучаемого двумя некоррелированными источниками Si и 5 2. [17] |
Элементарный вывод условия (4.2.5) приближенно может быть получен, исходя из следующих соображений. Свет, идущий от каждой точки источника, создает в плоскости наблюдения свою интерференционную картину. Поскольку флуктуации света от различных точек теплового источника можно считать взаимонезависимыми и, следовательно, предполагать отсутствие фиксированных фазовых соотношений между ними, то распределение интенсивности в каждой точке плоскости SB представляет собой сумму интен-сивностей отдельных интерферограмм от различных точек источника. Максимумы этих интерферограмм будут смещены по отношению друг к другу. Если положение источника и плоскостей &4 и остается неизменным, а расстояние между двумя точечными отверстиями постепенно увеличивается, т.е. увеличивается угол А на рис. 4.2, то отдельные интерферограммы становятся все более и более несинхронизированными, что в конечном итоге приведет к фактически равномерному распределению интенсивности вблизи центральной точки в плоскости наблюдения. [18]
Страницы: 1 2