Траектория - атом
Cтраница 1
Траектория атома, упруго отраженного от стенок куба, размеры которого а X а X а, - квадрат. [1]
Траектория атома, упруго отраженного от стенок куба, размеры которого а X а X д, - квадрат. [2]
Почему можно считать, что траектория атома обычно не замкнута. Чему равна вероятность обнаружить атом в квадрате площади S, расположенном в плоскости, по которой движется атом в случае незамкнутой траектории. [3]
Если амплитуды и фазы этих колебаний одинаковы, то траектории атомов прямолинейны и соответствуют фиг. [4]
Явление поверхностной миграции зависит от взаимодействия осажденного атома с возмущениями потенциального рельефа поверхности или дифракционным искривлением траектории атома, от термической активации осажденного атома, обусловленной флуктуациями тепловых колебаний решетки подложки, и ряда других причин. [5]
 |
Плоские проекции траекторий частиц, находящихся в слое, толщиной приблизительно 0 8 0, параллельном одной из граней ячейки, за время 3 - 10 - 12 сек. Перегретая плотная фаза, Г 99 7СК. [6] |
Более точную картину расположения частиц дают рис. 9, 10, 11, на которых изображены проекции на плоскость траекторий атомов, находящихся в слое толщиной приблизительно 0 8 а, параллельном одной из граней ячейки. [7]
Здесь va - относительная скорость ядер, v - скорость электрона, da - сечение упругого рассеяния электрона на атоме, причем интеграл по da отвечает передачам энергии от атома электрону, превышающим энергию связи электрона /, dz - элемент траектории атома, ф 2 - плотность электрона в данной точке на траектории, так что ф 2 v - va fdo представляет собой вероятность ионизации возбужденного атома в единицу времени, если налетающий атом находится в данной точке пространства. [8]
В пролетном пространстве должны быть созданы условия для образования молекулярного потока. Тогда траектории атомов будут прямолинейны, рассеяния не будет, тень за маской на подложке будет четкой, и для молекулярного потока станут справедливы законы геометрической оптики Ламберта. [9]
Равенство Ву 0 нарушается лишь в небольших областях у краев магнита. Этот краевой эффект не оказывает существенного влияния на траекторию атома в целом и им можно пренебречь. [10]
Как мы видели, разреженный газ является очень эффективным усилителем внешних шумов. В газе классических частиц такое усиление хаоса возникает из-за неустойчивости траекторий атомов. А в квантовом случае влияние внешнего окружения в виде затравочного коллапса в будущем приводит к распадению волновой функции в набор волновых пакетов, похожих на уширенные классические частицы. [11]
Рассеяние в модели прямой реакции имеет два крайних случая: механизм срыва и механизм рикошета. В первом из них продукт АВ движется по траектории, приближенно являющейся продолжением траектории атома А. Такой тип реакции характеризуется большими поперечными сечениями и переходом теплоты реакции во внутреннюю энергию продуктов. Для реакции рикошета ( сопровождающейся рассеянием АВ назад) характерны малые поперечные сечения и переход значительного количества теплоты реакции в кинетическую энергию. [12]
При t R / cs область обратимости исчезает. За движущимся фронтом остается равновесный газ с обычной случайностью траекторий атомов и с разрушенными далекими корреляциями между их движением. [13]
 |
Фронт необратимости радиуса rs охлопывается к центру со скоростью звука после того, как исчезает оболочка радиуса R, разделявшая внутренний обратимый газ от необратимого внешнего окружения. [14] |
Как известно, любой перемещающийся слабый разрыв в газе распространяется со скоростью звука cs / yTJm, где у - показатель адиабаты, Т - температура, т - масса атомов. При t R / c & область обратимости исчезает. За движущимся фронтом остается равновесный газ с обычной случайностью траекторий атомов и с разрушенными далекими корреляциями между их движением. На самом фронте, шириной масштаба Л, происходит разрушение корреляций в движении атомов. [15]
Страницы: 1 2