Траектория - пучок
Cтраница 1
Траектории пучка ортогональны этим кривым. [1]
В продольном поле осевая траектория пучка заряженных частиц составляет небольшие углы с силовыми линиями поля. [2]
Приблизительно в середине траектории пучка имеется также сильное постоянное магнитное поле, которое, собственно и вызывает ларморовскую прецессию каждого ядра с частотой, зависящей от магнитного момента последнего. В этой же области сосредоточено переменное поле. Если оно приходит в резонанс с прецессией одного из ядер, то возникает интенсивное взаимодействие, сталкивающее частицу с ее нормальной траектории. [3]
 |
Траектории дробинок в отсутствие тяготения. [4] |
На самом деле пересечение траекторий пучка частиц происходит не в самой точке границы, а в некоторой малой области вблизи этой точки, но, конечно, эта область целиком лежит ниже границы. [5]
Отсюда следует, что все траектории пучка пересекают бинормаль к основной траектории, проведенную в точке В. Если же третья траектория проходит через точку В [ рз ( Ь) 0 ], то весь пучок фокусируется в этой точке. [6]
Будем говорить, что они разделяют траектории пучка на высокие и пологие. Любая точка области, ограниченной кривыми С и Л1э может быть соединена пологой траекторией с началом пучка - действие по Лагранжу по этим траекториям минимально. Действие по куску этой траектории, содержащему сопряженный началу кинетический фокус, не будет минимальным. [7]
 |
Траектории Динамической системы ректификации для случая зео-тропных 3-компонентных смесей. [8] |
Необходимо отметить, что именно эти траектории пучка, из которых только одна является реальной, используются последовательно ЭВЦМ при расчете процесса непрерывной ректификации. При этом каждому итерационному циклу соответствует своя траектория и свой состав дистиллята и кубового продукта. [9]
Повышение разрешающей способности при заданном радиусе траектории пучка определяется также качеством ионных источников, обеспечивающих малый разброс ионов по энергиям и возможностью использования узких щелей с возможно меньшей потерей чувствительности прибора. [10]
Ось z этой системы совместим с осевой траекторией пучка, а оси л: иг / - с главной нормалью и бинормалью соответственно. [11]
 |
Масс-спектрограф с двойной фокусировкой. [12] |
Более полная теория, не ограниченная требованием перпендикулярности осевой траектории пучка к краям магнитного поля, показывает, что при выполнении определенных требований может быть осуществлена двойная фокусировка в широком диапазоне масс. При этом геометрическим местом фокусов ионов с различными массами будет некоторая линия. [13]
 |
Границы однородного магнитного поля и центральная траектория. [14] |
Поэтому центральная траектория выходящего пучка наклонена по отношению к центральной траектории входящего пучка. [15]
Страницы: 1 2 3