Траектория - пучок
Cтраница 3
Гамильтона принимает постоянное значение. Все траектории, из множества ооп-1 траекторий пучка с вершиной в начальном положении ( qs) Q, пересекают ортогонально каждую из гиперповерхностей в каждой ее точке. [31]
В системах лазерной маркировки применяются мощные лазеры на двуокиси углерода ( СО2) или неодим-итгриевые лазеры. Как правило, эти лазеры встраиваются в оборудование, и у них имеются шкафы с внутренней блокировкой, которые ограждают траекторию пучка и точку, в которой луч контактирует с мишенью. Благодаря этому во время нормальной работы исключается вероятность опасности от лазерного луча, но, когда блокировка безопасности нарушена, возникает риск. [32]
 |
Влияние угла выхода пучка. [33] |
Эффект линз в z - направлении исчезает при нормальном входе и выходе луча. Влияние различных углов выхода на расположение фокальных точек в радиальном и z - направлениях показано на рис. 3.3 для случая нормального входа и 50-градусного отклонения центральной траектории пучка. Если угол между границами поля составляет примерно ЗГ, обе фокальные точки совпадают. Если же угол между границами равен 50 или угол выхода равен 0, осуществляется фокусировка только в радиальном направлении, а в z - направлении движение ионов не изменяется. И наконец, когда угол между границами поля больше, чем угол отклонения пучка, наблюдается очень сильный эффект фокусировки в радиальном направлении, а в 2-направлении происходит расфокусировка пучка. Этот случай реализуется в масс-спектрометрах с геометрией типа Маттауха-Герцога, если фотографическая пластинка располагается за полюсными наконечниками магнита. [34]
Однако при этой прецессии угол между магнитным моментом и индукцией магнитного поля не изменяется. Поскольку угол между магнитным моментом атома и осью Z не изменился, а направление градиента магнитного поля изменилось на обратное, сила, действующая на атом, также изменила свое направление на обратное. Благодаря этому траектория пучка атомов искривляется к оси прибора и при подходящей геометрии прибора и градиентах магнитных полей пучков атомов попадает в приемник П атомов и регистрируется там. Как показывает эксперимент, интенсивность прошедшего пучка в отсутствие магнитных полей и при включенных полях практически одна и та же. [35]
Равенства ( 3, 34а) и ( 3, 346) представляют собой общие уравнения Г. А. Гринберга в релятивистской форме. Они определяют поведение узкого пучка заряженных частиц в электрических и магнитных полях. На основании этих уравнений мы можем решать задачу о нахождении любой из траекторий пучка, если задано поле и известна основная траектория в нем. По заданным полям мы можем найти все входящие в уравнения производные Ф и 2, после чего задача определения смежных траекторий сводится к решению системы двух линейных дифференциальных уравнений второго порядка. [36]
 |
Схема установки для определения ядерных магнитных моментов радиочастотным методом ( а и траектория частиц ( б. [37] |
Траектория такого пучка изображена на рис. 3276 сплошной линией. Оно имеет то же направление, что и поля магнитов А и В. Так как однородное поле не дает силы, действующей на частицу с магнитным моментом, то наличие третьего поля магнита С не меняет траектории пучка. Это справедливо з том случае, если ориентация магнитного момента частицы остается все время неизменной. [38]
 |
Общий вид цилиндрического волновода. [39] |
Это означает, что поля будут существенны лишь в непосредственной близости от направляющей структуры. Таким волноводом может служить диэлектрический цилиндр с произвольным поперечным сечением, изображенный на рис. 11.1, при условии что его диэлектрическая проницаемость достаточно велика. Следовательно, для оптических волн сердцевина волновода должна иметь более высокий показатель преломления, чем его периферия. Вообще говоря, в соответствии с лучевым уравнением (2.3.12) траектория пучка, распространяющегося в неоднородной в поперечном направлении среде, изгибается по направлению к области с высоким показателем преломления. Таким образом, высокий показатель преломления в волноводной области ( сердцевине) производит тот же эффект, что и собирающая линза. При соответствующих условиях такая фокусировка благодаря высокому показателю преломления сердцевины точно компенсирует расхождение пучка, обусловленное дифракцией. При этом волноводная мода направляется диэлектрической Структурой. [40]
Первые неточные масс-спектры были получены Вином [2179] и Томсоном, использовавшими один и тот же принцип для разделения пучка положительно заряженных ионов на компоненты по массам. В более совершенных опытах Томсона ( 1910 г.) коллимировайный пучок положительных ионов проходил через комбинированное электростатическое и магнитное поля. Поля были параллельны одно другому и перпендикулярны направлению движения ионов. Под воздействием полей ионы отклонялись от своего первоначального пути, и смещения траекторий пучка были взаимно перпендикулярны. [41]
На рис. 72 начерчена траектория электронного пучка. От катода слева направо в плоскости чертежа в горизонтальном направлении движутся электроны. Диафрагма D выделяет узкий пучок электронов и служит анодом. Траектория пучка электронов видна и а флуоресцирующем экране, размещенном под небольшим углом к пучку электронов. [42]
Голдштейн воспользовался разрядной трубкой с просверленным катодом; если вакуум был не слишком высок, то позади катода он наблюдал излучение. Как уже указывалось, если приложить разность потенциалов, то молекулы нейтрального газа ионизируются с образованием положительных и отрицательных частиц. Положительные ионы могут возникнуть и при столкновении электронов с нейтральными атомами газа. Эти ионы ускоренно движутся к катоду; они образуют пучок положительных лучей, которые называются каналовыми лучами. Их положительный заряд подтверждается искривлением траектории пучка этих частиц при прохождении через электрическое или магнитное поле. [43]
Гравитационное взаимодействие в этом ряду стоит на последнем месте. Оно почти в 1038 раз слабее сильного, но им обладают все элементарные частицы. Конечно, во взаимодействиях между элементарными частицами оно никогда не учитывается, но взаимодействие частиц с макроскопическими телами - экспериментально установленный эффект. Так, например, искривление траектории пучка медленных нейтронов в поле земного тяготения неоднократно наблюдалось непосредственно. [44]
В настоящее время стало еще более ясно, что поверхностные атомы не могут свободно скользить вдоль поверхности, хотя п могут двигаться по нормали к пен. Это означает, что при рассеянии нормальная составляющая скорости падающего ионного пли молекулярного пучка не меняется. В предельном варианте, когда падающая молекула прилипает к поверхности и испаряется только через некоторое время, забывая о направлении падения, наиболее вероятным становится рассеяние по нормали к поверхности. При этом вероятность рассеяния уменьшается пропорционально косинусу угла относительно нормали. В промежуточных случаях между падающей частицей и поверхностью может происходить некоторый, хотя и неполный обмен вращательной п колебательной энергией. Экспериментальные данные, приведенные а рис. Y-26, показывают, что в отличие от Н2 молекулы D2 п HD способы к обмену вращательной энергией с поверхностью; острый максимум углового распределения, характерный для Н2, для двух других молекул почти не наблюдается. Исследование нсупругого рассеяния может быть весьма полезным при исследовании механизма гетерогенного катализа. Нередко траектория частиц, образующихся в ходе химической реакции, коррелирует с траекторией пучка падающих молекул. [45]
Страницы: 1 2 3