Траектория - заряженная частица
Cтраница 1
Траектория заряженной частицы в магнитном поле, перпендикулярном к первоначальному направлению движения частицы, превращается в круговую; плоскость траектории перпендикулярна к направлению магнитного поля, а радиус прямо пропорционален начальной скорости и обратно пропорционален напряженности поля. [1]
Траектория заряженной частицы внутри каждого интервала представляет собой параболический сегмент. Естественно, мы должны потребовать непрерывности как г ( г), так и г ( г) на концах каждого интервала. Причиной являются разрывы первой производной потенциала в этих точках. Следовательно, вторая производная потенциала ( которая считается равной нулю внутри каждого интервала) принимает бесконечно большие значения на концах отрезков в случае, если считать переходную область 2Дг между двумя интервалами бесконечно узкой. К счастью, та же причина, которая приводит к бесконечно большому росту второй производной, ограничивает ее действие, но ведет к скачку Дг в наклоне траектории. [2]
 |
Силы, действующие на участок мембраны. [3] |
Траектории заряженных частиц могут быть прослежены при помощи небольших шариков, катящихся по поверхности мембраны, либо найдены графическим построением. В последнем случае мембрана дает возможность определить необходимое для построения распределение потенциала. [4]
Траекторию заряженной частицы в плазме с высокой степенью ионизации, в которой главную роль играет электростатическое взаимодействие частиц, нельзя разложить на прямолинейные отрезки, начинающиеся и оканчивающиеся в точках, где произошли столкновения. Действие этого плазменного микрополя на частицу должно проявляться в непрерывном изменении величины и направления скорости, причем данное изменение происходит достаточно плавно, так как напряженность микрополя в среднем невелика. [5]
Ли траектории заряженной частицы гасится при интерференции излучением в том же направлении из сходственной ей точки N соседнего участка ВС ( ВС 1Лй1 / а. Следовательно, при ргвномерном прямолинейном движении заряженной частицы в веществе с досвето-вой скоростью частица не излучает. [6]
Поскольку траектории заряженных частиц, движущихся в электрическом поле, не зависят от заряда и массы, соответствие уравнений (1.119) и (1.125) позволяет моделировать траектории электронов в плоском поле U ( x, у), свободно скатывая по поверхности деформированной мембраны небольшие шарики. [7]
Рассмотрим траекторию заряженной частицы, движущейся со скоростью 0 8 с в направлении оси х, когда она - входит в большую область однородного электрического поля, направленного по оси у. [8]
По форме траектории заряженных частиц ускорители делятся на лиНейные и циклические. В линейных ускорителях траектории заряженных частиц близки к прямой линии, а в циклических ускорителях частицы под действием ведущего магнитного поля ( постоянного или изменяющегося во времени) движутся по орбитам, близким к круговым. [9]
Изменения направления траектории заряженной частицы, движущейся в материальной среде, обусловлены ее взаимодействиями с электрическими полями атомов, через которые проходит частица. Эти взаимодействия зависят от заряда, скорости и импульса частицы, так что измерение изменений направления является источником информации о массе и энергии заряженной частицы. Поскольку измерения многократного рассеяния проводятся путем определения отклонений на траектории частицы при ее прохождении через конечную толщину материала, необходимо рассмотреть три различных вопроса: теоретическое дифференциальное сечение для индивидуальных актов рассеяния; статистическую комбинацию последовательных одиночных актов для вычисления теоретического распределения вероятностей отклонения; интерпретацию статистически малого числа измерений в связи с этой теоретической функцией распределения. [10]
Для визуализации траекторий заряженных частиц применяются трековые камеры ( пузырьковая, Вильсона, диффузионная, искровая), телескоп счетчиков, метод ядерных фотографических эмульсий, трековые детекторы частиц - слюда, нитратцеллюлоз-ные пленки. [11]
Метод исследования траекторий заряженных частиц в камере Вильсона основан на том, что критическое пересыщение пара в газовой смеси, освобожденной от газовых ионов, выше, чем критическое пересыщение при наличии ионов газа ( стр. [12]
Для моделирования траекторий заряженных частиц в магнитном поле с успехом может быть применен легкий гибкий проводник, по которому протекает электрический ток. [13]
Постоянство фазы на траектории заряженной частицы не только способствует интенсивному обмену энергией и импульсом с колебаниями, но и ведет к росту диэлектрического отклика плазмы. Это обстоятельство существенно в системах с неоднородным магнитным полем, в которых условие циклотронного резонанса может быть выполнено лишь локально. В таких системах при приближении к точке ( линии, поверхности) циклотронного резонанса волновой вектор колебаний может резко возрастать. В физике плазмы явление резкого локального возрастания волнового вектора также принято называть резонансом. [14]
Эта ионизация возникает вдоль траектории заряженной частицы, проходящей через счетчик. Здесь важно отметить два момента. Во-первых, первичные ионы могут возникнуть в любой области трубки счетчика. [15]
Страницы: 1 2 3 4