Любая траектория

Cтраница 1

Любая траектория в системе х Х ( х) определяет эволюцию эллиптической траектории в пространстве д, которую можно разложить на четыре элементарных эволюции: изменение амплитуды колебаний ж2, изменение квадратуры К, изменение ориентации большой полуоси эллипса, определяемой углом 0 по отношению к оси gi, и изменение скорости движения изображающей точки по эллиптической траектории. Квадрат амплитуды пропорционален энергии колебаний, квадратура пропорциональна площади описываемого эллипса и равна моменту количества движения точки относительно центра, изменение угла 0 называется прецессией эллиптической формы, а скорость движения изображающей точки по эллипсу определяет частоту колебаний. [1]

Любая траектория вне поверхности F, по крайней мере вблизи F, представляет активную деформацию, при которой изменяются как упругая, так и пластическая составляющие. [2]

Любая траектория, начавшаяся ниже изоклины Q 0, попадает на изоклину Р 0 ниже седла, а это и означает, что предельный цикл, охватывающий все три положения равновесия, невозможен. [3]

Предмет в поле электронной линзы ( о и оптическая аналогия ( 6.| Изображение точечного предмета, находящегося в поле линзы. [4]

Любая траектория в рассматриваемом поле описывается этим решением, причем каждой траектории соответствуют свои вполне определенные значения констант. [5]

Любая траектория вне этих маленьких участков хаотически проходит почти по всему доступному фазовому пространству. [6]

Любая траектория системы ( 11), пересекающая прямую П, удовлетворяет граничным условиям ( 6) задачи оптимального управления. [7]

Любую траекторию можно, в принципе, обратить и тем самым как бы возвратиться в прошлое. В этом и проявляются жесткие ( динамические) закономерности. [8]

Любую траекторию, по которой удаляют частицу т от т, можно представить себе состоящей из бесконечно малых перемещений двух родов: из перемещений по сферам и перемещений с одной сферы на другую. Для перемещений первого рода работа равна нулю; для перемещений второго рода она одинакова, в каком бы месте и по какому бы направлению мы ни производили перемещение с одной сферы на смежную. [9]

Итак, любая траектория нашей системы всюду плотна на торе. В частности, каждая траектория имеет предельные точки на самой себе, не являясь в то же время замкнутой. [10]

Отметим, что любая траектория на плоскости ( xlt x2) является инвариантным множеством. [11]

Ясно, что любая траектория, удовлетворяющая этой системе, является дугой некоторой окружности, ибо Vx и Ут постоянны, а из основного уравнения (4.2.3) следует, что и р постоянно. [12]

Поэтому стандартная часть любой траектории должна быть объединением отрезков прямых, параллельных оси х, и отрезков медленного многообразия. [13]

Движение точки по любой траектории с постоянной по модулю скоростью называют равномерным. При равномерном движении точки касательное ускорение равно нулю. [14]

Действительно, возьмем любую траекторию / на единичной сфере. [15]

Страницы: 1 2 3 4