Любая траектория

Cтраница 2

Таким образом, любую траекторию движения грузозахвата в плоскости пантографа, включая строго горизонтальное или строго вертикальное направление движения, можно осуществить двумя путями. [16]

Легко видеть, что любая траектория марковской цепи переходит из состояния в состояние с понижением своего уровня и с вероятностью единица за конечное число шагов доходит до какого-либо эргодического класса. [17]

Таким образом, для любой траектории, лежащей в множестве С / б с Аап6, всегда можно определить область Q, в которой ошибка линеаризации не превосхо-дит заданного а. Только для таких областей процедура линеаризации тех или иных конкретных кинетических моделей является справедливой. [18]

Как мы знаем, любую траекторию с нужной точностью всегда можно представить в виде последовательности малых прямолинейных перемещений. [19]

Диаграмма, связывающая функции Ляпунова с определением устойчивости. [20]

Последнее утверждение гарантирует, что любая траектория на фазовой плоскости пересекает какой-нибудь контур. Если контуры v KI являются окружностями или эллипсами, такое утверждение самоочевидно. [21]

Наконец, стрелка-указатель, как любая траектория, может быть составлена из нескольких частей, разделенных или в зависимости от того, должны ли они быть соединены друг с другом непосредственно или с помощью дуг окружностей. [22]

После этих предварительных замечаний возьмем любую траекторию у Xt ( и) поля X и предположим, что со ( у) не является критическим элементом. Ясно, что множество to ( у) не может содержать притягивающую особую точку или замкнутую траекторию, ибо в противном случае оно совпадало бы с одним из этих элементов. С другой стороны, со ( у) должно содержать седло. Это следует из того факта, что минимальное множество в со ( у) должно быть критическим элементом, причем этот элемент, как указано выше, не может быть аттрактором. Таким образом, со ( у) содержит седло, а следовательно, и сепаратрису седла, ибо со ( у) не сводится к особой точке. [23]

Отсюда ясно, что движение по любой траектории из произвольной точки поверхности приводит к одинаковой величине платы, поскольку эта величина есть цена игры для траектории, начинающейся из данной точки поверхности. [24]

При поступательном движении точки тела могут описывать любые траектории. Так, например, корпус паровоза на прямолинейном участке пути движется поступательно, и траекториями его точек являются прямые линии. Траектории же точек спарника колес по отношению к корпусу паровоза представляют собой окружности, а по отношению к земле еще более сложные кривые ( циклоиды), хотя сам спарник АВ ( рис. 13) при вращении кривошипа ОА ( OA - OJ3, AB - OOi) движется поступательно, так как любая проведенная в нем прямая остается в процессе движения параллельной самой себе. [25]

Уравнение (9.5) выражает тот факт, что любая траектория из N I шага, которая достигла узла г, на предпоследнем шаге должна была достичь одного из его соседей. [26]

Это многообразие обладает свойством притяжения, поскольку любая траектория системы (4.1), выходящая из точки ( хй, уй, г0) при / 0, неограниченно приближается к траектории ( х, О, 0), лежащей на многообразии. [27]

Уравнение ( 7) является точным для любых траекторий при квадратичном законе силы сопротивления воздуха. [28]

Движение с постоянной скоростью может происходить по любой траектории. [29]

В ситуации, изображенной на рис. 4.10, любая траектория в окрестности одного из центров всегда должна оставаться поблизости от него. Можно было бы попытаться воспользоваться теоремой о возвращении (2.6.11), но она в данном случае неприменима из-за невозможности избежать столкновений и найти в фазовом пространстве инвариантную по времени область, которая была бы компактной как в импульсных, так и в пространственных координатах. [30]

Страницы: 1 2 3 4