Подобная траектория

Cтраница 2

Оно верно в том случае, когда все частицы жидкости движутся в насосе по подобным траекториям. Это возможно лишь при условии, что рабочее колесо имеет бесконечно большое число лопаток и сечение канала для прохода жидкости невелико. [16]

Из формул (31.3) и рис. 31.1 видно, что обе частицы движутся относительно центра инерции по геометрически подобным траекториям), причем прямая, соединяющая частицы, все время проходит через центр инерции. [17]

Если рассматриваемая система находится в движении, то все ее точки при наличии геометрического подобия должны перемещаться только по подобным траекториям сходственных точек подобной ей системы и должны проходить геометрически подобные пути. [18]

Если рассматриваемая система находится в движении, то1 все ее точки при наличии геометрического подобия должны перемещаться только по подобным траекториям сходственных точек подобной ей системы и должны проходить геометрически подобные пууи. [19]

Это значит, что в плоском магнитном поле, вектор-потенциал которого является однородной функцией от координат, возможно движение по подобным траекториям. [21]

Одна из полученных в этих условиях фотографий ионизации ( рис. 1, 2) ясно показывает, что частица с подобной траекторией должна быть заряжена положительно. Заряд частицы определялся на основании того, что кривизна траектории частицы под свинцовой пластинкой была меньше, чем над ней; другими словами, скорость частицы была больше под пластинкой, так что частица должна была двигаться наверх. Установив этот факт и зная направление магнитного поля, можно было решить по направлению отклонения частицы, что она заряжена положительно. [22]

Если рассм атрираемая система находится в движении, то все ее точки три наличии геометрического подобия должны перемещаться: только по подобным траекториям сходственных точек подобной ей си стемы и должны проходить геометрически подобные пути. [23]

Иногда при сравнительной малой плотности р 0 3558 г / см3 изменение координат частицы происходит скачком, но даже наличие этого редкого скачка не делает траекторию более подобной траектории частицы в твердом теле, ибо остается большой отрезок дрейфа частицы, а не колебания около центра равновесия. Полученная в математическом эксперименте траектория частицы отличается также от траектории в идеальном газе, которая должна представлять собой ломаную линию, состоящую из отдельных прямых, начинающихся и кончающихся в момент соударения частицы с другой частицей. Такие траектории следует ожидать при достаточно малых плотностях. [24]

Действительный напор насоса меньше теоретического, так как часть энергии жидкости расходуется на преодоление гидравлических сопротивлений внутри насоса и жидкость в нем при конечном числе лопаток не движется по подобным траекториям. [25]

Если в рассматриваемом процессе свойства системы изменяются во времени, то константа временного подобия пн T2 / Tt указывает на то, что частицы жидкости в натурном и модельном трубопроводах проходят геометрически подобные траектории за промежутки времени, находящиеся в постоянных соотношениях. [26]

При вращении звена / вокруг неподвижной точки А, выбранной в качестве центра подобия, и движении одной из точек G, Н или F по произвольной траектории остальные две точки будут описывать подобные траектории, повернутые на постоянные утлы. [27]

Отсюда следует, например, что при движении по замкнутым орбитам ( эллипсам) квадраты периодов обращения относятся как кубы размеров орбит. Движение по подобным траекториям происходит также в однородном электрическом поле, потенциал которого 9 - ( ffX - - Еуу - - Егг), где Ех, Еу, Ег - составляющие напряженности. Траектории в этом случае, как известно, имеют форму парабол. [28]

Траектория заряженной частицы в поле магнитного точечного заряда [ J.. [29]

Уравнения ( 1 70) не изменяются при умножении функции Лагранжа L на постоянную величину. Поэтому движение по подобным траекториям будет описываться функцией Лагранжа, для которой преобразования ( 1, 87) и ( 1, 88) эквивалентны, умножению ее на постоянный множитель. [30]

Страницы: 1 2 3 4