Лучевая траектория

Cтраница 1

Лучевая траектория, задаваемая уравнениями (3.25) и (3.28), представляет собой окружность. [1]

Закон Снеллиуса помогает определять лучевые траектории и времена вступления, а также находить положение отражающего горизонта по наблюдаемым временам вступлений, но он не дает информации об амплитудах отраженных и проходящих волн. [2]

В § 3.2 описаны лучевые траектории отраженных волн в средах, где скорость изменяется но вертикали, что приводит к изменениям в направлении лучей. Один путь решения задачи в этом случае состоит в использовании эффективной средней скорости. Влияние плоскопараллельных слоев с постоянной скоростью на форму годографа приводит к понятию среднеквадратичной ( rms) скорости. Скорость по вертикали часто представляют в виде функции от времени пробега или от глубины. В средах, где скорость изменяется с глубиной по линейному закону, волновые фронты имеют сферическую форму и лучи являются дугами окружности; это обстоятельство можно использовать при графическом построении глубинных разрезов. [3]

Подобная методика дает хорошие результаты, когда лучевые траектории от глубоких границ настолько сильно искажаются неод-нородностями ограниченных размеров в покрывающей толще разреза, что невозможно определить конфигурацию и положение нижних границ. Такая ситуация может возникнуть при картировании подсолевых границ, рифов, в районах с очень сильно изрезанным рельефом или изменчивой ЗМС. [4]

Определенная таким образом величина 01т является мерой отклонения лучевых траекторий от оптической оси. [5]

Луч в виде дуги окружности, выходящий из источника под углом 10. [6]

Для нахождения формы волнового фронта обратимся к рис. 3.12. Лучевые траектории SA и SB представляют собой дуги окружностей с центрами 0 и О2 соответственно. Если продолжить эти дуги вверх до пересечения с вертикалью, проведенной через S ( точка S), прямая 0 02 разделит отрезок S S под прямым углом. Выберем затем любую точку С на продолжении прямой S S вниз и проведем через нее касательные к нашим двум дугам СА и СВ. Рассматривая две окружности, мы видим, что CS-CS ( СЛ) 2 ( СВ) 2; следовательно, СА СВ. Значит, окружность с центром С и радиусом К СА пересекает оба луча под прямыми углами. Поскольку SA и SB выбраны произвольно, а волновой фронт определяется как поверхность, которая перпендикулярна всем лучам, окружность с центром в С должна являться волновым фронтом, проходящим через Л и В. [7]

Возникают естественные вопросы - можно ли провести границу тени под произвольным углом к лучевым траекториям и что при этом будет происходить. Подобные нарушения волновой структуры возникают при отражении волн от движущихся поверхностей раздела. [8]

Учтем прежде всего, что сомножитель ( b rotn - 11 rotb) divl описывает расходимость лучевых траекторий. [9]

Схема лучей и годографы отраженных и преломленных волн. [10]

Это видно на рис. 3.13, где OMQ, OMP R, OMPR и OMP R представляют собой лучевые траектории преломленных волн, a DWS - соответствующий им годограф. [11]

В йой и следующей главах мы сосредоточим внимание только на двумерных задачах РТ, опираясь для определенности в основном на эмиссионный и трансмиссионный варианты эксперимента, интерпретируемого в предположении о прямолинейности лучевых траекторий. Выходящее за пределы объекта собственное или просвечивающее ( внешним источником) излучение будем считать сколлимирован-ным, а выделяемую плоскость - заранее заданной. [12]

Схема автоматизированной установки. [13]

Траектории сложного нагружения задают в виде последовательности координат основных точек. Лучевая траектория ( простое нагружение) определяется тремя проекциями Aaz AcsQ Ai. В этом случае координаты основных точек траектории рассчитываются ЭВМ в процессе нагружения. [14]

Поскольку для поворота луча к Земле па более длинных волнах нужны меньшие электронные концентрации, то чем длиннее-полна, тем менее глубоко луч ( и поле) проникает в ионосферу. Оо - На рис. 15.24 показана серия лучевых траектории [ К. [15]

Страницы: 1 2