Лучевая траектория
Cтраница 2
Для определения материальных функций проводятся такие же базовые испытания как и для теории пластического деформирования, но отдельно в условиях одноосного растяжения-сжатия и одноосного кручения. Для определения показателей степеней п и т в уравнениях (2.121) - (2.125) необходимы такие же базовые испытания, но по лучевым траекториям напряжений в условиях двухосного напряженного состояния при ( л - / j a 0 и / л - / л0 1 - Если данных таких испытаний нет, то в первом приближении можно принять п - т - 3 для конструкционных сталей и п т 5 для цветных сплавов. [16]
Диаграмма устойчивости Бой-да - Когельника [15], построенная в соответствии с неравенством [7.6.6] ( рис. 7.24), обобщает медовые свойства как оптических резонаторов, так и периодических фокусирующих систем. Любой резонатор представляется отдельной точкой в плоскости glg2 - Резонаторы, расположенные в незаштрихованных областях, устойчивы в том смысле, что любая осциллирующая лучевая траектория всегда остается ограниченной их пределами. Наоборот, для систем, расположенных в заштрихованных областях, решения уравнения v, 1S - v, ( S) - V0 являются расходящимися, а соответствующие им лучевые траектории - пространственно неограниченными. [17]
На рис. 5.63 изображена в упрощенном виде такая диаграмма. На ней представлено положение волнового фронта в различные моменты времени после момента взрыва; последовательные положения фронта помечены цифрами, означающими двойное время пробега. Показаны также лучевые траектории; они определяются на основании закона Снеллиуса, примененного для случая переменной скорости. Параметром лучевых траекторий является угловой кинематический сдвиг Л / Адс. Чтобы построить разрез, на лучевую диаграмму накладывают кальку, совмещая начальную точку диаграммы с соответствующим пунктом взрыва. [18]
 |
К выводу формулы для среднеквадратичной ( rms скорости V в. [19] |
Для этого удобно воспользоваться лучевыми диаграммами. Расчет и применение таких диаграмм будут описаны в § 5.6.3. По существу в этом методе действительные лучевые траектории заменяются ломаной линией, отрезки которой прямолинейны в пределах каждого слоя, но на границах между слоями происходит резкая смена их направлений. [20]
Диаграмма устойчивости Бой-да - Когельника [15], построенная в соответствии с неравенством [7.6.6] ( рис. 7.24), обобщает медовые свойства как оптических резонаторов, так и периодических фокусирующих систем. Любой резонатор представляется отдельной точкой в плоскости glg2 - Резонаторы, расположенные в незаштрихованных областях, устойчивы в том смысле, что любая осциллирующая лучевая траектория всегда остается ограниченной их пределами. Наоборот, для систем, расположенных в заштрихованных областях, решения уравнения v, 1S - v, ( S) - V0 являются расходящимися, а соответствующие им лучевые траектории - пространственно неограниченными. [21]
На рис. 5.63 изображена в упрощенном виде такая диаграмма. На ней представлено положение волнового фронта в различные моменты времени после момента взрыва; последовательные положения фронта помечены цифрами, означающими двойное время пробега. Показаны также лучевые траектории; они определяются на основании закона Снеллиуса, примененного для случая переменной скорости. Параметром лучевых траекторий является угловой кинематический сдвиг Л / Адс. Чтобы построить разрез, на лучевую диаграмму накладывают кальку, совмещая начальную точку диаграммы с соответствующим пунктом взрыва. [22]
Для диапазона KB типичны интерференционные замирания, вызываемые наложением нескольких относительно независимо распространяющихся волн, несущих принимаемый сигнал. Можно также говорить об изменяющейся во времени фокусировке ( дефокусировке) параксиального пучка лучей в ионосфере в результате неравномерного изменения ее свойств. Другие причины мы обсудим после выяснения роли магнитного поля Земли в гл. Отметим, что при высокой солнечной активности лучевые траектории могут быть значительно сложнее обсуждавшихся. [23]
При наличии резонанса траектории лучей приобретают неустойчивый характер и обнаруживают многочисленные неупорядоченные пересечения. Это влечет стохастизацию поля и формирование спеклоподобной структуры поля в поперечном сечении волновода. Важно отметить, что возникающие искажения волновых пучков нельзя скомпенсировать никакими известными методами, включая методы адаптивной оптики и методы обращения волнового фронта. Такая ситуация обусловлена прежде всего тем, что в силу принципиальной неустойчивости лучевых траекторий форма амплитудно-фазовых распределений поля в волноводе оказывается чрезвычайно критичной к малым изменениям начальных условий. [24]
Страницы: 1 2