Механическая трактовка

Cтраница 2

Решение (12.124) является общим для всех балок, содержащих один участок. Специфика каждой из исследуемых балок учитывается в величинах Qyo, Мхй, АХ № и vot которым легко дать механическую трактовку - это соответственно: поперечная сила, изгибающий момент, угол поворота и прогиб в сечении, совпадающем своим центром с началом интегрирования. Для того, чтобы удостовериться в сказанном, положим г 0, тогда все члены в правых частях (12.124) обращаются в нуль за исключением одного ( Q0 - в первом, M. [16]

Сравнивая между собой вероятности превращения поступательной энергии в поступательную и поступательной во вращательную ( и обратно), видим, что если обмен поступательной энергии происходит в результате нескольких столкновений, то для того, чтобы осуществился обмен поступательной и вращательной энергии, необходимы десятки столкновений. Таким образом, вследствие кваптоваиности вращательного движения молекул ( учитываемой в квантово-механическом расчете вероятности обмена вращательной и поступательной энергии при столкновении молекул) простая механическая трактовка процесса обмена, приводящая к близкой вероятности превращения поступательной и вращательной энергии в поступательную, вообще говоря, несостоятельна и должна рассматриваться как грубо приближенная, тем менее допустимая, чем больше величина обмениваемых вращательных квантов. Решающая роль квантованности вращательного движения здесь особенно наглядно проявляется в том, что наибольшее расхождение между вероятностями обоих процессов обмена наблюдается в случае водорода, обладающего наибольшими вращательными квантами 5: переходу с уровня К 2 на уровень К. К - 3 па уровень К, 1 отвечает уменьшение вращательной энергии Н2, соответственно, на 1 03 и на 1 72 ккал, в то время как переходу с уровня К. [17]

Составим уравнение равномерного движения жидкости. Для такого движения характерным является отсутствие ускорений и сил инерции. Поэтому механическая трактовка равномерного движения весьма проста. [18]

Физические уравнения для этапов до образования трещин и пофте их образования совместно с уравнениями равновесия, геометрическими уравнениями и граничными условиями составляют замкнутую систему уравнений для расчета железобетонного элемента в условиях плосконапряженного состояния и температурных воздействий. Расчет железобетонного элемента выполняется на ЭВМ в форме метода конечных элементов, метода конечных разностей, метода ортогонализации и др. МКЭ обладает рядом преимуществ, что делает его применение предпочтительным. Метод имеет наглядную механическую трактовку, удачно сочетает матричную форму расчета с удобствами использования ЭВМ. Помимо этого, после образования трещин модель железобетона имеет вид элемента конечных размеров. [19]

Вследствие малой величины вращательных квантов возбужденной молекулы иода ( 0 165 / кал8) этот результат представляется вполне естественным, так как в этом случае квантованность вращательной энергии должна играть сравнительно малую роль. Было также показано, что вероятность передачи вращательной энергии при столкновении возбужденных молекул J2 с молекулами N2 больше, чем при столкновении с молекулами Н2 или атомами Не. Допуская в этом случае возможность механической трактовки процесса неупругого соударения, для объяснения этого результата можно воспользоваться вытекающими из теории удара упругих шаров представлениями, согласно которым вероятность превращения энергии поступательного движения во вращательную, как и вращательной в поступательную, тем больше, чем меньше разнятся массы сталкивающихся частиц. [20]

Критерий Мора ( шестиугольник и критерий Ни-сарснко - Лебедева ( неправильный эллипс для плоского напряженного состояния. [21]

Dip и традиционном изложении теории прочности Мора ( 1902 г.) исходят из геометрической интерпретации с помощью кругов Мора. Предельная кривая представляется как огибающая предельных кругов Мора для различных напряженных состояний. Однако геометрическая интерпретация напряженного состояния с помощью кругов Мора не связана с механической трактовкой процесса разрушения и потому необязательна. [22]

Полоса гидроксила ОН К 3064 А в спектре разряда в парах. [23]

Заметим, что вращательный квант HgH в основном и в возбужденном состояниях составляет, соответственно, 0 031 / и 0 038 / ккал. Так как при комнатной температуре наиболее вероятное значение числа 7 равно 5, то в качестве наиболее вероятной величины обмениваемой энергии будем иметь 0 15 - 0 20 ккал, которая не является достаточно малой, чтобы обмен энергии при столкновении молекул HgH и N2 можно было рассматривать как простой механический процесс. Поэтому нам представляется более правильным медленный обмен энергии в данном случае связать с большой величиной превращающейся энергии, не прибегая к механической трактовке процесса. [24]

В обоих этих соотношениях s представляет собой коэффициент седиментации для предельного случая нулевой концентрации и с - концентрацию, выраженную в граммах в единице объема. Эффект концентрации играет значительно большую роль, чем в случае коэффициентов диффузии, поскольку последние зависят от отношения величины термодинамического члена к / [ ср. Экспериментальные значения коэффициентов седиментации всегда экстраполируются к нулевой концентрации по той же самой причине, что и при всех гидродинамических измерениях, а именно в связи с тем, что механические трактовки ( в данном случае для коэффициента трения) являются верными только в этих предельных условиях. [25]

Метод; который мы здесь применим к проблеме излучения атомной системой, фактически отличается большой общностью. Он может быть применен не только к другим случаям взаимодействия между атомами н электромагнитным полем ( поглощение, рассеяние), но и к любому взаимодействию частиц с полями, например нуклона с мезониым полем Юкавы. Метод состоит в разложении поля на нормальные колебания, которые для достаточно больших объемов представляют собой практически плоские волны. Можно показать, что амплитуды этих волн ведут себя подобно гармоническим осцилляторам и поддаются квантово механической трактовке. [26]

Страницы: 1 2