Cтраница 1
Приближенная трактовка дискретных симметрии - по свойствам учитываемых взаимодействий - является необходимым элементом теории нестабильных частиц. Результаты § § 6.1 и 6.2 относятся, строго говоря, только к абсолютно стабильным частицам, время жизни которых бесконечно велико, так как in - и out - состояния могут быть определены строго только для таких частиц. Однако абсолютно стабильные частицы составляют лишь незначительную часть всего многообразия частиц и резонансов. В случае нестабильных частиц свойства симметрии относительно отражений можно определить приближенно - по свойствам симметрии взаимодействия, при учете которого частица абсолютно стабильна. Включение остальной части взаимодействия вызывает распады этих частиц. [1]
Приближенная трактовка отражений С, Р, Т легко формулируется в лагранжевом подходе. [2]
Краткая и приближенная трактовка теории этого метода представлена ниже. [3]
Согласно приближенной трактовке молекул с сопряженными связями, предложенной Гюккелем [1], три валентных электрона атома углерода образуют три о-связи с соседними атомами; все эти атомы располагаются в одной плоскости. [4]
Согласно приближенной трактовке молекул с сопряженными связями, предложенной Гюккелем [1], три валентных электрона атома углерода образуют три ст-связи с соседними атомами; все эти атомы располагаются в одной плоскости. [5]
Согласно приближенной трактовке молекул с сопряженными связями, предложенной Гюккелем [1], три валентных электрона атома углерода образуют три 0-связи с соседними атомами; все эти атомы располагаются в одной плоскости. [6]
Дебаю принадлежит приближенная трактовка теплоемкости твердого тела. В ее основе лежит определение частот колебаний тела в предположении, что оно является сплошным. Подобно струне, твердое тело имеет собственные колебания. Естественно, что атомная природа твердого тела не допускает образования волн с длиной, меньшей или сравнимой с периодом кристаллической решетки. Поэтому из бесконечного числа собственных частот отбираются 3N А наименьших и затем с учетом приведенных выше формул определяются энергия и теплоемкость твердого тела. Большие частоты, которые неправильно описываются теорией Дебая, отвечают большим квантам энергии / iv, не играют существенной роли при низких температурах. Поэтому теория Дебая асимптотически правильно описывает ход теплоемкости при низких температурах. Из нее следует, что при низких температурах теплоемкость пропорциональна кубу абсолютной температуры. [7]
Мы приходим к приближенной трактовке, в которой амплитуда описывается либо с помощью резонансов одного канала, либо посредством полюсов Редже в перекрестном канале. [8]
Таким образом, при приближенной трактовке отношений частот отношение kjk увеличивается примерно в 1 11 раз. Во столько же раз отличаются значения изотопного эффекта, полученные с помощью уравнения Бигеляй-зена - Вольфсберга, с одной стороны, и с помощью уравнения ( 6) - с другой. [9]
Обсудив формально точную природу автокорреляционных функций скоростей, рассмотрим их приближенную трактовку в рамках модели твердых сфер. [10]
Все эти затруднения связаны с лежащей в основе формулы Борна грубо приближенной трактовкой вопроса, согласно которой растворитель является континиумом с неизменной диэлектрической постоянной. [11]
XI мы рассмотрим вопрос о числе столкновений между молекулами точно, а сейчас дадим лишь приближенную трактовку числа столкновений п, которое испытывает одна выбранная молекула в единицу времени. [12]
Технические процессы, характеризуемые случайными функциями времени, не могут быть вписаны в схему классической механики даже при сугубо приближенной трактовке вопроса. В таких случаях знание состояния системы в какой-либо момент времени / уже не определяет однозначно состояния системы в последующие моменты времени, а лишь определяет вероятность того, что система будет находиться в одном из состояний некоторого множества возможных состояний системы. Процесс движения подобных систем является случайным процессом. [13]
Однако во многих случаях автоматическое устройство представляет собой нелинейную систему, движение которой нельзя описать линейными дифференциальными уравнениями даже при грубо приближенной трактовке вопроса. [14]
Таким образом, к рассматриваемому типу относятся, например, случаи медленных движений очень малых частиц в сравнительно вязких жидкостях. Приближенная трактовка движений первого типа состоит либо в полном отбрасывании из уравнений гидромеханики членов, дающих силы инерции, либо же в упрощении вида этих членов. [15]