Требование - малость
Cтраница 2
Это ограничение связано не только с требованием малости параметра взаимодействия 7 но и с характерной величиной режущего множителя в статсумме, что в данном случае более существенно. При этом заселенность высоко возбужденных атомных уровней оказывается сильно заниженной, что, как отмечалось в [168], резко противоречит известным экспериментам. Режущий множитель в EPL имеет вид OJ L - 1 - - ( 1 / 3Ek) e - Ek. [16]
Условие справедливости, следовательно, заключается в требовании малости характерного плазменного параметра e3ra1 / ap3 / 2, в который входят заряд, плотность и температура. [17]
 |
Возмущение в газожидкостной среде. [18] |
Одним из важных условий квазигомогенности в данном случае является требование малости расстояний между отдельными пузырьками по сравнению с характерным линейным масштабом движения смеси о целом. В отличие от системы, рассмотренной в предыдущем параграфе, в данном случае несу -, щей средой является жидкость, а общая сжимаемость смеси решающим образом определяется диспергированной газовой фазой. При этом вследствие существенной сжимаемости газовые пузырьки могут находиться в колебательном режиме. [19]
Вблизи точек аномального сближения двух траекторий эти условия совпадают с требованием малости вероятности магнитного пробоя. [20]
Требование ограниченности избыточных обобщенных сил As является более мягким, чем требование малости отдельных составляющих этих сил. Q 0 и Q 0, величины As обращаются в нуль при равенстве парциальных частот объектов cos ( см. пп. [21]
Главное условие, которое ограничивает применимость выражения (15.5), заключается в требовании малости Pvv - по сравнению с единицей или малости переданной энергии AEV по сравнению с величиной Et, поскольку только в этом случае использованная при выводе (15.5) теория возмущений дает правильный результат: Это условие обычно выполняется для не очень высоких колебательных уровней при температурах до нескольких тысяч градусов. Поэтому вероятности (15.5) могут быть использованы для построения системы кинетических уравнений, описывающих колебательную релаксацию при нагревании до этих температур или при остывании не очень сильно возбужденных молекул. Если же начальное состояние сильно колебательно возбуждено, то вероятность перехода между высшими уровнями может оказаться сравнимой с единицей даже при условии, когда вероятность перехода между низшими состояниями мала. [22]
Так называемая теория малых деформаций в механике сплошных сред имеет своим основным условием требование малости градиентов перемещения по сравнению с единицей. Основной мерой деформации служит разность ( dx) z - ( dX) z, которую можно выразить через градиенты перемещения, подставляя (3.40) и (3.41) в (3.36) и (3.38) соответственно. Если градиенты перемещения малы, то тензоры конечных деформаций в (3.36) и (3.38) сводятся к тензорам бесконечно малых деформаций, а результирующие соотношения представляют малые деформации. [23]
Условие малости величины ( 1 - TlTc) в ( 5) соответствует требованию малости параметра ijp и медленности его-изменения в пространстве, а первое условие в ( 5) - требованию малости флуктуации параметра порядка, возрастающих с приближением к точке фазового перехода. Оти неравенства определяются общими условиями применимости теории Ландау фазовых переходов-2 - го рода. [24]
Типичным для практики является требование малости относительной погрешности приближенного значения интеграла, что в данном случае означает требование малости величины i / - D ( /) / ( 7 ( /) л / JV) - Статистика реально предъявляемых к вычислению интегралов показывает, что величина fE) ( j j / ( /) имеет тенденцию к резкому росту с ростом размерности интегралов. [25]
Применимость изложенной теории падения капель в среде, содержащей поверхностноактивные вещества, ограничена, прежде всего, требованием малости числа Рейнольдса при движении капли. [26]
Метод последовательных приближений является итерационным и достаточно просто реализуется при численном решении, однако область его применимости существенно ограничена требованием малости нормы оператора У, - итерационный процесс сходится, если норма оператора X меньше единицы. [27]
Метод последовательных приближений является итерационным и достаточно просто реализуется при численном решении, однако область его применимости существенно ограничена требованием малости нормы оператора X, - итерационный процесс сходится, если норма оператора X меньше единицы. [28]
Поскольку модель основывается на существовании полей с очень малыми флуктуациями средних значений, а не на существовании неподвижных зарядов, ее границы определяются требованиями малости вклада от отдельных элементарных зарядов в наблюдаемое поле. Отсюда, например, следует, что электродинамика не применима к движению отдельных электронов в атоме. Их движение в атомах описывается квантовой теорией. [29]
Поскольку все условия задачи удовлетворены выбором постоянных Cj и С2 и ограничениями, наложенными на значения k2, то постоянные В1 и В2 ограничиваются только требованием малости амплитуд волнения, в остальном же они произвольны. Это является естественным, так как мы не задавали никаких количественных характеристик начального возмущения, вызвавшего волнение. Поэтому искомое решение неоднозначно и определит лишь класс возможных движений жидкости, удовлетворяющих поставленным условиям. [30]
Страницы: 1 2 3 4