Cтраница 1
Требование обращения в нуль на оо и здесь не противоречиво для единственности, т.е. доказательство теоремы 1 проходит, как легко видеть, и в двумерном случае, но оно является слишком сильным, так как при нем задача оказывается неразрешимой. [1]
Таким образом, требованию обращения в нуль вариации интеграла в этом случае удовлетворяет любая функция у ( х) и экстремальная задача теряет смысл. [2]
Последнее условие (8.1) - требование обращения в нуль нормального напряжения з2 при z 0-конечно, не удовлетворено. [3]
Условия сплошности выражаются в требовании обращения этих величин в нуль. [4]
Связи - голономные и неголономные-удовлетворяющие требованию обращения в нуль элементарной работы сил их реакций на любом виртуальном перемещении точек системы, называются идеальными связями или связями без трения. [5]
Силы взаимодействия со стенками косвенно учитываются требованием обращения волновой функции в нуль на стенках. [6]
Конечно, на приближение, состоящее в требовании обращения в нуль определенных моментов функции ( Я - Е) г., можно было бы натолкнуться и просто так, не зависимо ни от чего. [7]
В основе этого подхода в действительности лежит лишь одно условие - требование обращения детерминанта D в нуль для каждой из фаз в точке фазового перехода второго рода. [8]
Заметим, что принятая гипотеза, во всяком случае, удовлетворяет очевидному требованию обращения в нуль длины пути смешения на поверхности. [9]
Коши равносильно условию ре ( г0) 0, или, что то же, требованию обращения в нуль интеграла типа Коши всюду вне С. Последнее заключение сделано на основании принципа максимума модуля аналитической функции, примененного к функции, изобразимой интегралом типа Коши вне С. Когда интеграл типа Коши обращается в интеграл Коши, то мы будем также говорить, что функция Р ( г), голоморфная внутри О, представима интегралом Коши, Возникает, вопрос, какие условия нужно наложить на граничную функцию у ( С) для того, чтобы соответствующий ей интеграл типа Коши обращался в интеграл Коши. [10]
Коши равносильно условию фе ( z0) 0, или, что то же, требованию обращения в нуль интеграла типа Коши всюду вне С. Последнее заключение сделано на основании принципа максимума модуля аналитической функции, примененного к функции, изобразимой интегралом типа Коши вне С. Когда интеграл типа Коши обращается в интеграл Коши, то мы будем также говорить, что функция F ( г), голоморфная внутри С, представима интегралом Коши. Возникает вопрос, какие условия нужно наложить на граничную функцию ф ( Р для того, чтобы соответствующий ей интеграл типа Коши обращался в интеграл Коши. [11]
Во-вторых, радикальные буржуа, как доказал и показал Маркс, могут выставлять и выставляли не раз требование обращения земли в общенародное достояние. Но думать, что защита крепостнических ограничений свободы мобилизации облегчает такое обращение, значит быть не радикальным, а отсталым буржуа. [12]
В однородном случае они выражают либо требование отсутствия краевого смещения в заданном линейном или угловом направлении, либо - требование обращения в нуль краевых приведенных сил и моментов определенного направления. В некоторых случаях направления, для которых формулируются идеализированные граничные условия, можно разделить на тангенциальные и нетангенциальные. Под первыми подразумеваются линейные направления, параллельные касательной плоскости, а под вторыми - линейное направление нормали и направление угла поворота. Тогда будем говорить, что идеализированные граничные условия разделяются на тангенциальные и нетангенциальные. В дальнейшем выяснится, что возможность такого разделения оказывает существенное влияние на характер напряженного состояния оболочки. [13]
Для данного случая ( матричная схема) вопрос этот был детально исследован И. С. Град-штейном [1], причем были получены достаточные условия устойчивости, заключающиеся в требовании обращения в нуль элементов матрицы им по одну сторону диагонали и выполнении неравенств fl - - 0 для всех i. Достаточные условия устойчивости были получены также для матричных схем, служащих для решения систем линейных алгебраических уравнений. [14]
Мы можем теперь утверждать, что для квантованных полей, подчиняющихся теореме о связи спина со статистикой, инвариантность относительно сильного отражения имеет место, если правила (3.45) дополнить требованием обязательного обращения порядка всех сомножителей, входящих в то или иное операторное выражение. Это означает вместе с тем, что в теорию могут входить только такие выражения, которые симметризованы по бозонным полям и антисимметризованы по фермионным полям. Тогда множитель ( /) 2, появляющийся при парах фермионных полей, погашается дополнительным отрицательным знаком, происходящим от обращения порядка следования антикоммутирующих операторов поля. [15]