Cтраница 2
Первые три уравнения задают изменение по времени скоростей ведущей ивщ, ведомой частей ивд и относительной скорости скольжения иск в зависимости от переменного коэффициента трения / f, нагрузки Pt, моментов инерции и характеристики привода. Уравнение ( 4) задает зависимость коэффициента трения от температуры фрикционного контакта, которая получается на образцах фрикционных материалов. Выражение ( 5) задает изменение нагрузки Pt на номинальный контакт по времени при торможении, ( 6) - связывает изменение температуры фрикционного контакта & t со скоростью скольжения, нагрузкой, коэффициентом трения, диаметром фактического пятна касания dr [8, 20, 42], теплофизическими свойствами материалов пары, повторностью работы и характером охлаждения. Уравнение ( 9) задает изменение износа фрикционного элемента по времени в зависимости от температуры, фрикционного контакта, нагрузки, коэффициента трения, скорости. [16]
Первые три уравнения для рассматриваемого движения свободного твердого тела зависят от выбора точки О тела; последние три уравнения ( углы Эйлера) не зависят от выбора точки О, вокруг которой рассматривается вращение тела. [17]
Первые три уравнения ( 44) называются уравнениями движения идеальной несжимаемой жидкости или уравнениями Эйлера. Начальные условия в этом случае задаются так же, как и в случае вязкой жидкости. Существенно изменяются граничные условия. [18]
Первые три уравнения определяют поступательную часть движения, остальные - вращательную. [19]
Первые три уравнения представляют линейную однородную систему с неизвестными /; , mt, щ, которые, как следует из ее четвертого уравнения, одновременно нулю равняться не могут. [20]
Первые три уравнения определяют поступательную часть движения, остальные - вращательную. [21]
Первые три уравнения системы являются сверхидентифици-руемыми, а четвертое представляет собой балансовое тождество. [22]
Первые три уравнения системы (VI.22) следует дополнить слагаемыми, учитывающими контактное взаимодействие слоев. Считаем, что контактное давление пропорционально разности нормальных перемещений соседних слоев, а тангенциальная нагрузка от трения соприкасающихся поверхностей оболочек пропорциональна контактному давлению и приведена к меридиональной силе и распределенному моменту. [23]
Первые три уравнения системы ( 47) являются уравнениями движения, последние три - уравнениями неразрывности деформаций. [24]
Первые три уравнения системы являются сверхидентифици-руемыми, а четвертое представляет собой балансовое тождество. [25]
Если первые три уравнения ( табл. VII-4) недостаточно точны и рассчитываются безотносительно к концентрации растворенного углерода ( точнее относятся к гипотетическому раствору, содержащему во всех случаях 1 % С), то последующее уравнение Риста и Чипмана слишком громоздко и практически малоудобно, особенно для применения в косвенных расчетах или в расчетах методом комбинирования химических реакций. [26]
В первые три уравнения входят концентрации, обусловленные только наличием углекислого газа, поэтому совместное решение их позволяет установить соотношения форм углекислых соединений. [27]
Действительно, первые три уравнения в (3.36) - это уравнения равновесия, только напряжения выражены с помощью физических уравнений через скорости. Остальные шесть уравнений объединяют физические уравнения состояния и геометрические уравнения связи скорости течения с компонентами тензора скорости деформации. [28]
В этой системе первые три уравнения носят название уравнений Навье - Стокса, а последнее - уравнение неразрывности. [29]
В данном параграфе первые три уравнения обобщенного закона Гука для изотропного тела выводятся исходя из картины деформации образцов, изготовленных из изотропного материала, наблюдаемой в опыте с такими образцами. [30]