Cтраница 2
Юнга; Я - вязкость твердого тела при сжатии или растяжении, представляющая собой по Троутону [213] отношение напряжения 0 к скорости удлинения или сжатия тела dt; е - основание натурального логарифма. [16]
Примерами приборов I типа могут служить приборы для испытания на растяжение мягкой стали, испытания на сжатие бетона или вязкое течение Троутона. Краевой эффект должен приниматься во внимание. [17]
Приравнивая это выражение отношению скрытой теплоты плавления к температуре плавления, получаем результат, близкий к тому, который выражается правилом Троутона. [18]
Критикуя эти выводы Крэга, С. Н. Обрядчиков [37] вероятную причину расхождений видит в ошибках при экспериментальном определении величин скрытых теплот испарения широких высококипящих фракций, так как для низкокипящих нефтяных фракций и индивидуальных углеводородов с температурой кипения близкой к высококипящей нефтяной фракции наблюдается совпадение опытных данных с правилом Троутона. [19]
Следует заметить, что Троутон неправ, утверждая, что два сдвига действуют под прямым углом друг к другу. Троутон продолжает: В первой стадии, стадии приложения растягивающей силы, эффекты, производимые напряженным состоянием, на которое разложено общее, будут состоять из деформации всестороннего расширения и сдвигающей деформации. Течение может быть только следствием последней, так что непрерывное удлинение стержня происходит благодаря ей. Ничего подобного не происходит при всестороннем напряжении, которое может иметь эффект только в начальной стадии. То есть, если материал сжимаем, а это, вообще говоря, так и есть, тогда гидростатическое напряжение будет изменять только его плотность сразу же после приложения всестороннего давления, и это все, что может произвести гидростатическое напряжение; оно не будет оказывать влияния на течение. Непрерывное действие каждого сдвига вызовет соответствующее течение, описываемое для каждого случая уравнением т т [ у, где t - касательное напряжение, г - коэффициент вязкости, а у - скорость изменения направления любой материальной линии в плоскости сдвига, нормальной к касательному напряжению ( см. рис. V. Это, однако, заключает два предположения, которые не выражены явно: во-первых, предположение о том, что наложение гидростатического давления или растяжения не влияет на величину коэффициента вязкости. [20]
Поэтому существует заметное объемное течение, которое, кстати составляет около 91 % от скорости удлинения в течение всего период ползучести. Безусловно, в этом случае Троутон был бы неправ говоря о начальном эффекте, и его соотношение ( V, г) не може быть здесь справедливо. [21]
Произведя исследования над различными группами органических соединений, В. Ф. Лугинин показал, что постоянная Троутона приблизительно постоянна для членов одного и того же гомологического ряда. Однако имеются случаи резкого отклонения от правила Троутона. Исследования показали, что константа Троутона повышена у ассоциированных жидкостей. Это объясняется необходимостью затраты дополнительной работы на разложение перед испарением ассоциированных молекул жидкости в простые. [22]
Наряду с расчетными определениями скрытых теплот испарения были проведены многочисленные калориметрические определения скрытых теплот испарения нефтяных фракций. Оказалось, что калориметрические определения с расчетными по правилу Троутона сходятся достаточно хорошо только для низкокипящих фракций. Для высококипящих фракций имеются расхождения в сторону меньших значений. Это дало основание Крэгу считать, что, повидимому, правило Троутона все же неприменимо к случаю полного испарения смесей с широкими границами кипения, и что, с другой стороны, найденные средние молекулярные веса для нефтяных фракций в действительности выше. [23]
При описании ползучести бетона в главе XI условия были слип ком упрощены. Одним из оправданий этого может быть то, что при еж тии уплотнение, говоря словами Троутона ( см. параграф 2 главы V является только начальным эффектом, и рассматривалась, как бы, оговорено, вторая стадия вязкого растяжения. [24]
Константа Троутона не является строго постоянной и, как известно, находится в некоторой зависимости от температуры. В формулах скрытых теплот испарения для капельных жидкостей, предложенных, например, Нернстом и Кистяковским, константа Троутона определяется в зависимости от температур кипения жидкостей. Таким образом, для ряда жидкостей с одинаковыми температурами кипения постоянная Троутона оказывается одной и той же, и тогда, согласно приведенному выше выражению для давления паров, все эти жидкости при данной температуре должны иметь одинаковую величину давления паров. [25]
Размер критического зародыша очень сильно зависит от природы металла. Так как теплота испарения ДЯуар составляет основную часть теплоты сублимации и так как она связана с точкой кипения правилом Троутона, AHv / TB - 2l кал / моль-град. [26]
Приведенные уравнения составлены на основе закона Максвелла. Эмпирические формулы получены путем математической обработки экспериментальных кривых. Троутон и Ренкин [15] для релаксации напряжений при кручении свинца предложили формулу о ( 0 fo-a 2lg ( f l), совпадающую с уравнением Лай-онса [18], проверенным при испытании хлопчатобумажного и вискозного корда. [27]
Произведя исследования над различными группами органических соединений, В. Ф. Лугинин показал, что постоянная Троутона приблизительно постоянна для членов одного и того же гомологического ряда. Однако имеются случаи резкого отклонения от правила Троутона. Исследования показали, что константа Троутона повышена у ассоциированных жидкостей. Это объясняется необходимостью затраты дополнительной работы на разложение перед испарением ассоциированных молекул жидкости в простые. [28]
III, т) или а Я di с сг Eei, то видим, что упруго-вязкая аналогия существует также и при простом растяжении. В этом случае А, - коэффициент Троутона вязкости при растяжении соответствует модулю Юнга Е, отвечающему случаю несжимаемого материала. [29]
В законченной в конце 1903 г. обзорной статье Лоренца [10] содержатся краткие замечания, оказавшиеся в дальнейшем очень плодотворными. Лоренц предположил, что если масса неэлектромагнитного происхождения так же зависит от скорости, как масса электромагнитная, то можно теоретически доказать, что и при наличии молекулярного движения единственным следствием поступательного движения тела будет упомянутое его сокращение. В связи с этим был бы объяснен результат опытов Троутона и Нобля. [30]