Cтраница 3
Точки плавления и кипения определяют температурный интервал, ограничивающий возможность использования данного растворителя. Плотность и вязкость определяют подвижность ионов в растворе, а следовательно, влияют на их реакционную способность; высокая теплота испарения указывает на сильную ассоциацию молекул растворителя. Во многих случаях это свдйство может быть лучше охарактеризовано с помощью константы Троутона, представляющей собой отношение теплоты испарения к температуре кипения. [31]
Мы можем теперь также ответить па поставленный Эренфестом [34] спорный вопрос о том, может ли без действия сил двигаться равномерно и прямолинейно электрон, который не обладает сферической симметрией даже в состоянии покоя. В этом случае электромагнитный импульс движущегося электрона не всегда направлен параллельно его скорости, так что на электрон будет действовать создаваемый электромагнитными силами момент вращения. Однако, как указал Лауэ [226], положение здесь вполне аналогично имеющему место в случае опыта Троутона и Нобля. Так же как там, электромагнитный момент вращения компенсируется моментом, создаваемым потоком упругой энергии, здесь компенсация происходит в силу наличия пототт энергии, связанного с упомянутыми добавочными членами в тензоре энергии и импульса. Введение этих добавочных членов оказывается необходимым не только в случае диижутцогося, но уже и в случае покоящегося электрона. [32]
Таким образом, если результаты наблюдений построить в виде графика отношения деформации по Свайнгеру к номинальному напряжению ( о) в зависимости от t, то все точки лягут на одну единственную экспоненциальную кривую, при условии, что упругость кельвинова тела есть простая гуковская. Это было подтверждено Брауном, Шенфельд-Рейнером и Траумом ( Тгашп, 1952 г.), для окисленных битумов 20 и 30 пен 1, которые оказались необыкновенно упругими. Для них были получены следующие реологические постоянные: модуль упругости упругой фазы Е 1 331 - 10е дин / см2, время запаздывания Та 372 сек, коэффициент вязкости Троутона для жидкой фазы К 4 96 - Ю8 пз. [33]
Наряду с расчетными определениями скрытых теплот испарения были проведены многочисленные калориметрические определения скрытых теплот испарения нефтяных фракций. Оказалось, что калориметрические определения с расчетными по правилу Троутона сходятся достаточно хорошо только для низкокипящих фракций. Для высококипящих фракций имеются расхождения в сторону меньших значений. Это дало основание Крэгу считать, что, повидимому, правило Троутона все же неприменимо к случаю полного испарения смесей с широкими границами кипения, и что, с другой стороны, найденные средние молекулярные веса для нефтяных фракций в действительности выше. [34]
Произведя исследования над различными группами органических соединений, В. Ф. Лугинин показал, что постоянная Троутона приблизительно постоянна для членов одного и того же гомологического ряда. Однако имеются случаи резкого отклонения от правила Троутона. Исследования показали, что константа Троутона повышена у ассоциированных жидкостей. Это объясняется необходимостью затраты дополнительной работы на разложение перед испарением ассоциированных молекул жидкости в простые. Всесторонние исследования скрытых теплот испарения различных веществ показали, что когда жидкость в парообразном и жидком состоянии состоит из молекул с одинаковым молекулярным весом, то правило Троутона приложимо. [35]