Cтраница 2
Фрактограммы ( 8000х поверхностей излома сварных соединений, полученных при Р 5 МПа, / 30 мин и Т 400 ( а, 500 ( б и. [16] |
Этот процесс сопровождается увеличением плотности движущихся дислокаций и частоты их выхода на поверхность, в зону образующегося контакта. [17]
Схема поднятия вдоль полосы скольжения в сплаве алюминия и меди ( 4 %. [18] |
Вакансии, возникшие при пересечении движущихся дислокаций, могут быстро коагулировать и образовывать поры в узлах пересечения плоскостей скольжения. [19]
Характер взаимодействия атомов водорода с движущимися дислокациями существенно зависит от температуры деформации. Если температура слишком низка, то подвижность атомов водорода настолько мала, что даже1 при относительно небольшой скорости деформации к дислокации не увлекают за собой водородных атмосфер, а вырываются из них и свободно перемещаются в металле. [20]
Наблюдаются как стационарные, так и движущиеся дислокации. [21]
В частности, помимо упругого взаимодействия движущихся дислокаций с растворенными атомами, увеличение сил трения при легировании может вызываться различием упругих характеристик основы и добавки, упорядочением, влиянием легирования на силу Пайерл-са. [22]
Обедненные зоны являются эффективными препятствиями для движущихся дислокаций, и для их преодоления требуется дополнительная механическая или термическая активация. [24]
В обоих случаях рассчитывают силу взаимодействия движущейся дислокации с тем или иным препятствием на ее пути. [25]
Таким образом, в облученном кристалле движущимся дислокациям необходимо преодолевать кроме обычного рельефа Пайерлса и сил взаимодействия с другими несовершенствами исходной структуры еще целый спектр барьеров радиационного происхождения: изолированные точечные дефекты и их скопления, кластеры и дислокационные петли вакансионного и межузельного типов, поры, выделения, возникающие в результате ядерных превращений. В табл. б приведена примерная классификация барьеров по степени взаимодействия с дислокациями. Видно, что скопления вакансий и атомы растворенного вещества с симметричными полями напряжений ведут себя, как сравнительно слабые барьеры для движения дислокаций. [26]
Все рассмотренные ранее модели перерезания частиц движущейся дислокацией признают, что после роста частиц до размера, превышающего критический, дислокации могут обходить их путем огибания, переползания или посредством других механизмов. [27]
Оукава и Джейсу вычислили потерю кинетической энергии движущейся дислокации, обусловленную ускорением и замедлением дислокации в результате взаимодействия с пр имесньши атомами. Zn оказались несколько меньше, чем величина, найденная Такамура и Моуримото. [28]
Принципиально важным является самосогласованный характер поведения ансамбля движущихся дислокаций и вакансий - обусловленное вакансиями облегчение процесса локального переползания дислокаций приводит к усилению их генерации движущимися дислокациями. [29]
Такамура и Моуримото рассмотрели случай, в котором движущаяся дислокация теряет свою кинетическую энергию, возбуждая колебания примесных атомов. Потеря энергии была вычислена по методу импульсного приближения. [30]