Возбуждение - электронное состояние
Cтраница 1
Возбуждение электронного состояния влияет на статистические веса уровней вращения. Величина а есть так называемое число симметрии. В действительности дело обстоит сложнее: при симметрии молекулы часть энергетических уровней выпадает: число симметрии входит не в выражение для gm, а появляется при вычислении суммы состояния 2вращ и показывает, какая часть энергетических уровней вращения выпадает вследствие симметрии молекулы и какая часть уровней ( а именно 1 / сг общего числа уровней) сохраняется. Число симметрии для молекул, построенных из разнородных атомов, равно единице. [1]
Рассмотрим возбуждение электронных состояний и ионизацию. В этом случае рассеяние на ядрах молекулы не вносит вклада ( Y Ф Y 6V V 0) и в квадратной скобке в (4.8) остается лишь электронный формфактор FV V. Рассмотрим оптически разрешенный переход v - V - При этом будем иметь в виду, что, поскольку f ( q) - l / q2, то, как и в случае возбуждения атома, основной вклад в величину полного сечения внесет область малых переданных импульсов qa-gil; это дает основание разложить экспоненту в электронном формфакторе в ряд и учесть лишь первый неисчезающий член, соответствующий электрическому ди-польному переходу. [2]
Экситоны, соответствующие возбуждению нижайших электронных состояний молекул, возбуждаются видимым и ультрафиолетовым светом. Экситоны, соответствующие внутримолекулярным колебаниям, например колебаниям Амид I ( частота 1660 см 1) в белковых молекулах, возбуждаются инфракрасным излучением. [3]
В то время как возбуждение колебательных и электронных состояний ограничено только сохранением энергии, возбуждение вращения дополнительно ограничено сохранением полного углового момента. Одна часть полного углового момента переходного состояния обусловлена орбитальным угловым моментом двух реагентов в соответствии с их поступательным движением по отношению к общему центру масс, а оставшаяся часть - внутренним вращательным моментом реагентов. Когда комплекс распадается, полный момент может разделиться произвольно на орбитальную и вращательную составляющие. Как это произойдет, зависит, конечно, от характеристик поверхностей потенциальной энергии, в особенности от их протяженности и угловой зависимости. [4]
 |
Зависимость температуры газа от давления. 1 - COj, / 1 5 ма. 1 - СС2, / 4 5 ма. 2 - С121 5 ма. 2 - С12, / 4 5лш. [5] |
Они обычны для скоростей возбуждений электронных состояний атомов и молекул в газоразрядной плазме и не свидетельствуют о наличии ступенчатых процессов диссоциации. Прохождение через максимум с ростом давления измеренной скорости диссоциации таких газов, как Н2, N2, CO связано с отмеченным выше влиянием объемной рекомбинации атомов. [6]
Вопрос о соответствии значений энергий возбуждения однотипных электронных состояний изоэлектронных двухатомных молекул был рассмотрен Шифриным [463] ( см. стр. [7]
Несмотря на то, что время релаксации возбуждения тв электронного состояния обычно меньше характерного газодинамического времени течения, распределение концентраций возбужденных частиц по уровням существенно отличается от больцмановско-го вследствие высоких неравновесных концентраций двухзаряд-ных, однозарядных ионов и электронов в сверхзвуковой части струи плазмы. Однако большая величина отношения тг / т [4] обеспечивает квазистационарное распределение заселенностей, что позволяет отделить систему релаксационных уравнений, описывающих поле Те, пе от системы уравнений для заселенностей. Указанный подход был применен для оценки заселенности электронных состояний азота при течении плазмы азота в сопле [4] и в настоящей работе для расчета течения ионизированного аргона. Из кинетической картины течения в струях газа и плазмы следует, что наибольший практический интерес представляют струи молекулярных газов с колебательной неравновесностью в области / и с химической неравновесностью в остальных областях и неравновесностью электронных процессов в струе разреженной плазмы. Ниже приводятся результаты исследований указанных течений. [8]
Равенство (IX.61) - очевидное следствие того, что возбуждение электронных состояний при рассматриваемых температурах не наблюдается; молекула находится в основном электронном состоянии. [9]
 |
Значения для переходов в электронные состояния с Л. 12 4 эв. [10] |
Полученные в результате настоящего анализа экспериментальных данных функции возбуждения электронных состояний молекулы азота позволяют объяснить кажущееся противоречие результатов, получающихся методом электронного спектрометра и методом ловушек. В спектре ловушек ( при этом регистрируется производная функции возбуждения вблизи порога) наиболее сильны пики, отвечающие возбуждению состояний В3Пе и 11 87 эв. Это объясняется тем, что возрастание соответствующих функций вблизи порога максимально. Однако значения сечений в максимумах функций возбуждения С3ПЦ, а Пя и / 432lt не уступают и даже превосходят соответствующие значения для B3Ug и 11 87 эв. [11]
Энергия первых возбужденных состояний атомов галогенов значительно превышает энергии возбуждения первых электронных состояний атомов элементов IV группы. Рассмотрим поэтому типы возможных состояний моногалогенидов, которые могут быть образованы при комбинации атома галогена в основном состоянии и атома элемента IV группы в одном из низколежащих электронных состояний. [12]
 |
Схема газового лазера и осветителя для съемки спектров комбинационного рассеяния и резонансной флуоресценции. [13] |
Следует отметить, что если энергия линии лазера равна энергии возбуждения электронного состояния исследуемого соединения, то может возникнуть резонансная флуоресценция, которая по своей интенсивности во много раз больше интенсивности КР-спектра. В этом случае для получения КР-спектра следует использовать лазер с большей длиной волны. [14]
При высоких температурах погрешности обусловлены главным: образом неточностью принятых значений энергий возбуждения электронных состояний и тем, что принятые значения колебательных постоянных плохо описывают энергию колебательных уровней, близких к диссоциационному пределу. Последнее подтверждается значительным расхождением между величиной диссоциационного предела молекулы SO, соответствующего принятым значениям колебательных постоянных, и значением энергии диссоциации SO ( см. стр. [15]
Страницы: 1 2 3