Возбуждение - среда
Cтраница 1
Возбуждение люминесцентной среды тем же самым лазерным лучом вызывает люминесценцию, также модулированную по амплитуде с той же самой разностной частотой. Правда, эта модуляция постепенно исчезает, когда период разностной частоты приближается к времени жизни люминесценции и становится меньше его. [1]
На возбуждение среды током расходуется энергия. На основе закона сохранения энергии энергия электрического тока переходит в энергию магнитного поля при его создании. [2]
При возбуждении среды во встречных лазерных лучах ( например, при отражении одного из лучей навстречу самому себе) k - kr В этом случае р 32 в (4.53) не зависит от скорости. Поэтому условие резонанса выполняется одновременно для всех атомов. Весь неоднородный ансамбль одинаково возбуждается, и контур линии полностью свободен от доплеровского ушире-ния. [3]
Таким образом, при возбуждении среды короткими импульсами ( ti T2iGT / 2) коэффициент усиления стоксова излучения растет пропорционально корню квадратному от длины пути в среде L и энергии накачки. Уменьшение коэффициента усиления при возбуждении короткими импульсами по сравнению со стационарным случаем связано с тем, что характерное время поперечной релаксации конечно, в результате чего нелинейная поляризация устанавливается с некоторой задержкой. [4]
Наиболее важным этапом при импульсном газоразрядном возбуждении среды является поджигание разряда. Это связано с тем, что в импульсных разрядах образование неоднородного состояния плазмы возможно не только из-за развития неустойчивости в первоначально однородной проводящей среде. Склонность к созданию неоднородности при пробое растет с ростом давления газа и поэтому для однородного пробоя в разрядах повышенного давления необходимо принимать специальные меры, направленные на обеспечение однородности процессов ионизации во всем разрядном промежутке. [5]
Отличия могут быть обусловлены особенностями спектров возбуждений среды, взаимодействующих с фотонами. В простейшем случае квадратичной зависимости ( параболич. [6]
Когда энергия электрона становится меньше наинизшего уровня возбуждения среды, он теряет далее свою энергию, вызывая внутриатомные колебания. Подобные процессы мало действенны в химическом смысле, если не считать тех случаев, когда облучаемое вещество крайне неустойчиво к тепловому воздействию. В результате захвата электрона образуются высоковозбужденные молекулы. К сожалению, об этой конечной стадии существования электронов высокой энергии известно очень мало, хотя она и играет очень важную роль в радиационной химии. Так, например, остается неизвестным, захватывается ли большинство электронов положительными ионами, электронно-акцепторными атомами или молекулами. [7]
Пз - коэффициент заполнения, зависящий от конструкционного решения и способа возбуждения среды. Таким образом, многолучевые лазеры открывают реальные пути существенного увеличения мощности при сохранении малых габаритов и поэтому являются перспективными системами для технологии. [8]
Величины Imd, входящие в ПЭ ( 29), описывают процессы возбуждения среды за счет энергии, теряемой нейтрино. Поскольку мнимая часть диаграммы Фейнмана отвечает процессам, диаграммы которых возникают при всевозможных ее рассечениях, первое слагаемое ( 30) ( секущая 1 на рис. 1) описывает процесс рождения пары частица - дырка слабым взаимодействием нейтрино с электроном. [9]
Взаимодействие между пионами в нуклонной среде складывается из их взаимодействия в пустоте и взаимодействия за счет обмена возбуждениями нуклонной среды. Нахождение этого взаимодействия представляет собой сложную задачу, которой посвящена отдельная глава. Вблизи точки перехода, когда поле фА не очень велико, в предположении, что конденсатное поле характеризуется одним волновым вектором k, реальное шх-взаимодейст-вие имеет вид, принятый в ( В. [10]
 |
Устойчивое ( а и неустойчивое ( б стационарные состояния. [11] |
Устойчивость плазмы очень часто определяет предельные энергетические и пространственные характеристики лазеров и поэтому является одним из основных критериев пригодности конкретного разряда для возбуждения среды. [12]
По мере возрастания 1 / Is роль процессов вынужденного излучения возрастает и при / - Is практически вся ( - - / / ( / fs)) энергия возбуждения среды переходит в энергию когерентного излучения. [13]
Весьма интересны результаты, полученные в работе [38], где авторы на основе большого экспериментального материала определили оптимальные соотношения для основных параметров разрядного контура L ( индуктивности) и С ( емкости) при самостоятельном разряде возбуждения среды лазера как при атмосферном давлении, так и при давлениях активной смеси выше атмосферного. [14]
Весь этот перечень свойств делает фракталы основным структурным элементом в динамически развивающейся среде, который, подобно живому организму способен управлять адаптацией системы к внешнему фактору [26] При анализе подобия функциональных свойств фракталов в физической среде и живой клетке необходимо, однако, иметь в виду, что указанные свойства реализуются только в точках неустойчивости системы, что обусловлено сильным возбуждением среды в этих точках, сопровождающимся возникновением нелинейных волн и вихрей при переходе от старой фрактальной структуры, потерявшей устойчивость, к новой более устойчивой. [15]
Страницы: 1 2 3