Возбуждение - среда
Cтраница 2
Такой подход дает только грубые черты явления. Для более точного расчета необходимо учесть частично-дырочные возбуждения нуклонной среды. [16]
Активная среда в этих лазерах создается, как правило, самостоятельным разрядом постоянного тока, протекающего в направлении потока. В случае поперечной прокачки газа способы возбуждения среды более разнообразны. [17]
 |
Многократное вир-туа. ш. ное возбуждение. [18] |
При сильном взаимодействии движение отдельной частицы неотделимо от сопровождающих ее движение виртуальных возбуждений. Для каждого значения энергии частицы 7 степень увлечения и возбуждения среды будет различна. Масса квазнчастицы отлична от массы частицы п наз. [19]
 |
Зависимость эффективного сечения процесса. [20] |
Среди ядерных реакций, протекающих под действием нейтронов, особое место занимают реакции деления, которые наблюдаются в случае тяжелых элементов. Продукты деления обладают высокой энергией и способны вызвать ионизацию и возбуждение среды, в которой содержится делящийся материал. [21]
O учитывает необходимые для работы лазера энергетические затраты, не связанные с возбуждением среды и генерацией лазера непосредственно. Обычно они учитывают КПД источников питания, затраты на прокачку рабочей смеси, хладагента, питание дополнительных обслуживающих систем. [22]
Ранее нами были изучены лишь автономные, самоподдерживающиеся режимы распространения волн. В действительности, помимо них, существуют режимы декрементного распространения - они описывают вынужденное возбуждение среды за счет движущегося с заданной скоростью внешнего источника. Поэтому временной период спиральной волны Т совпадает в этом случае с rmin ZJjmin / Cmin, а ш г спирали равен ZWin. [23]
Падающая волна частоты кч сначала смешивается с волнами 0 [ ( о3 и создает волну возбуждений среды при toj. Эти волны нелинейной поляризации затем служат источниками для усиления стоксовой ( ц - 3) и антистоксовой ( to, ( И3) воли в среде. [24]
В действительности между процессами развития регулярных структур и развития турбулентности ( прострааственно-времен-нбго беспорядка) имеется много общего. Прежде всего к для того и для др. процесса наиб, характерно вовлечение в процесс все новых возбуждений неравновесной среды. Естественно, что в широкой области параметров неравновесной среды наблюдаются промежуточные состояния, к-рые нельзя отнести ни к полной С. Такие состояния обычно называют пространственно-временным хаосом. [25]
II влияние нуклонной среды на пионы рассматривается в газовом приближении. Это дает только качественную оценку критической плотности и энергии конденсации, поскольку при этом не учитывается возможность возбуждения нуклонной среды движущимся пионом. [26]
В подавляющем большинстве широкоапертурных импульсных лазеров применяются неустойчивые резонаторы. Сферой применения плоских остаются малопривлекательные лазеры на средах либо с аномально малыми усилениями, либо с очень большими оптическими неоднородностями, либо, наконец, с неодновременным возбуждением среды по всему сечению. Не останавливаясь на этих специфических случаях, немного обсудим вопрос о принципах построения и выборе параметров неустойчивых резонаторов. [27]
Более разбросанные и диспергированные участки возбуждения наблюдаются при облучении быстрыми электронами, имеющими малые ЛПЭ. Картину можно сравнить с ниткой бус или цепочкой капелек [18], где каждая капля, или шпора 1, содержит значительное число молекул, ионизованных и возбужденных при неупругих столкновениях с медленными вторичными электронами. При возбуждении среды частицами с большой ЛПЭ точки первичной ионизации располагаются столь часто, что шпоры, образованные вторичными электронами с малой ЛПЭ, перекрываются друг с другом. Одна а-частица образует в среднем за пробег Ю7 ионов / см. Пробег такой частицы с энергией 5 МэВ в антрацене составляет около 35 мкм. [28]
Рассмотрим границу раздела между средой ( плазмой) и вакуумом. Граница может быть гладкой или нерегулярной. В результате возбуждения среды вдоль этой границы могут распространяться волны. [29]
Химические методы позволяют определять дозы нейтронов и смешанного излучения ядерного реактора: потоков нейтронов и у-лучей. При проведении химической дозиметрии потоков тепловых нейтронов используют их способность осуществлять ядерные реакции: B ( n, a) Li7 и Li6 ( и, а) Т, которые имеют весьма большое сечение. Образующиеся при этом а-частицы и атомы отдачи производят ионизацию и возбуждение среды ( обычно воды), в которой находится бор - или литийсодержа-щее вещество. В результате этого в среде происходит химическое ( превращение, по величине которого можно оценить поток тепловых нейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3