Убывание - поле
Cтраница 1
Убывание поля в основном ( возбужденном) волокне не зависит от связей волокон, окружающих основное ( возбужденное) волокно с другими волокнами, не связанными непосредственно с основным волокном. [1]
При убывании поля на больших расстояниях по степенному закону U ( Зг - п с п 3 результат (132.9) о постоянной амплитуде, как уже было указано, несправедлив. [2]
При убывании поля на больших расстояниях по степенному закону U / Зг - п с п 3 результат (132.9) о постоянной амплитуде, как уже было указано, несправедлив. [3]
При убывании поля на больших расстояниях по степенному закону U & г-п с п 3 результат ( 132 9) о постоянной амплитуде, как уже было указано, несправедлив. [4]
 |
Кривая начального намагничивания.| Кривые намагничивания и магнитной проницаемости.| Неустановившийся гистерезисный цикл.| Предельная петля гистерезиса. [5] |
При убывании поля от Ямакс до нуля индукция в образце будет изменяться не по кривой аО, а по кривой аб. [6]
Такая модель объясняет наблюдаемое убывание поля с расстоянием и возрастание амплитуды поля с высотой. Последнее связано со скольжением волн вдоль вогнутой поверхности волновода, приводящим к своеобразной фокусировке поля. Это явление аналогично открытому Рэлеем в акустике эффекту шепчущей галереи. Амплитуда радиоволн значительно возрастает в антиподной по отношению к источнику точке Земли. Это объясняется сложением радиоволн, огибающих Землю по всем направлениям и сходящихся на противоположной стороне. [7]
Это - максимальное значение iV; убывание поля в е раз, возникающее в этом случае, приводит нас к уже обсуждавшемуся ранее результату для однородной среды. Другой крайний случай - это цилиндр, направленный вдоль поля. Для него NQ - поле не ослабляется таким телом. [8]
Количественный анализ показывает, что 0 убывание поля с координатой по мере про - и никновения в плазму, вообще говоря, су - щественно отличается от экспоненциального и3 затухания, типичного для линейной теории. [9]
Это - максимальное значение N, убывание поля в е раз, возникающее в этом случае, приводит нас к уже обсуждав - шемуся ранее результату для однородной среды. Другой крайний случай - это цилиндр, направленный вдоль поля. Для него N0 - поле не ослабляется таким телом. [10]
Поэтому распределение диполей сказывается лишь в членах второго порядка малости при убывании поля на бесконечности от особенностей, расположенных в окрестности V начала координат. [11]
Поле на бесконечности стремится в этом случае к нулю, причем скорость убывания поля определяется величиной - а не величиной - , как это, имеет место для трехмерного случая. [12]
Длина отрезка на рис. 10.10 ( конец) при х l / za монотонно падает, что соответствует убыванию поля дифракции в области геометрической тени. Подчеркнем, что согласно (10.38) амплитуды Е, Н - поля дифракции на границе тени оказываются вдвое меньше, чем в центре освещенной области. [13]
В переменных магнитных полях в ферромагнетиках имеет место явление магнитного гистерезиса ( рис. 1.19), заключающееся в несовпадении кривой В ( Н) при возрастании напряженности поля с кривой при убывании поля. Кривая, соединяющая вершины петель гистерезиса, называется основной кривой намагничивания и практически совпадает с кривой первоначального намагничивания. Ферромагнитные свойства зависят от температуры и проявляются лишь в определенном ее интервале. [14]
Если вещество помещено в неоднородное магнитное поле, то на каждую орбиту ( эквивалентную контуру тока, см. § 20) будет действовать некоторая сила. Ах, направленная в сторону убывания поля. Таким образом, диамагнитный эффект приводит к появлению сил, выталкивающих тело из неоднородного магнитного поля. Однако диамагнитный эффект существует и у парамагнитных тел ( так как Ар появляются у всех орбит); оно выражается в некотором уменьшении той силы, которая втягивает парамагнитное тело в поле. [15]
Страницы: 1 2