Убывание - поле
Cтраница 2
Если бы v 0, то U - 0 и иигкние Еп были бы порядка D / LP, L - размер области; наличие столь большого потенциала (2.19) ( - vz / 4D) существенно поднимет все нижние уровни. Это и есть антидинамо: Еп - декремент убывания поля. Таким образом, наличие U ускоряет затухание поля. [16]
Если, напротив, потенциал имеет очень большой радиус действия, иначе говоря, убывает на бесконечности недостаточно быстро, то фазы Sf также могут убывать с ростом I недостаточно быстро и полное сечение рассеяния будет расходиться. Можно показать, что если Iimr2t7 ( r) 0 при г - ) оо, то полное сечение конечно, а если убывание более медленное, то бесконечно. Это связано с тем, что при медленном убывании поля становится большой вероятность рассеяния вперед ( ср. В частности, это имеет место для кулонова поля U - 1 / г. В реальных физических ситуациях кулоновский потенциал экранируется на больших расстояниях другими зарядами. [17]
Если U ( г) спадает на бесконечности, как г-п с п 2, этот интеграл сходится, и полное сечение конечно. Напротив, если поле U ( г) убывает, как 1 / г2, или еще медленнее, то полное сечение оказывается бесконечным. Физически это связано с тем, что при медленном убывании поля с расстоянием вероятность рассеяния на малые углы становится очень большой. В квантовой механике такое рассуждение неприменимо уже потому, что говорить о рассеянии на некоторый угол можно лишь при условии, чтобы этот угол был велик по сравнению с неопределенностью в направлении движения частицы. [18]
Если U ( г) спадает на бесконечности, как т-п с п 2, то этот интеграл сходится, и полное сечение конечно. Напротив, если поле U ( г) убывает, как 1 / г2, или еще медленнее, то полное сечение оказывается бесконечным. Физически это связано с тем, что при медленном убывании поля с расстоянием вероятность рассеяния на малые углы становится очень большой. [19]
Если U ( г) спадает на бесконечности, как г п с п 2, то этот интеграл сходится, и полное сечение конечно. Напротив, если поле U ( г) убывает, как 1 / г2, или еще медленнее, то полное сечение оказывается бесконечным. Физически это связано с тем, что при медленном убывании поля с расстоянием вероятность рассеяния на малые углы становится очень большой. [20]
Условимся а) еще рав брать квадратный корень с положительной мнимой частью, если он комплексный, и положительным, если он вещественный. Если квадратный корень У &02 - - fc2 комплексен, это следует из условия убывания поля на бесконечности; в самом деле, по асимптотическим формулам ( 8) стр. Это видно ив тех же асимптотических формул ( 8) стр. [21]
Теория удовлетворительно согласовывалась с результатами опытов, и это создавало уверенность в том, что неустойчивость связана с убыванием поля к периферии ловушки. Поэтому после окончания цикла первых исследований на простой ловушке к ней было еще добавлено поле системы встречных токов, так называемой стабилизирующей обмотки, в результате чего суммарное поле ловушки стало возрастающим во все стороны от ее центра. Такое поле должно было обеспечивать гидродинамическую устойчивость поверхности плазмы. [22]
Если вещество помещено в неоднородное магнитное поле, то на каждую орбиту ( эквивалентную контуру тока, см. § 20) будет действовать некоторая сила. Орбита а имеет р В и поэтому будет втягиваться в поле с силой Д ( р - Ар) аВ / ах; орбита б имеет р В и будет выталкиваться из поля с силой / г ( р Ар) аВ / ах. Так как / 2 / 1, то на каждую пару одинаковых орбит с разными направлениями вращения действует сила А / / 2 - [ г - 2& раВ / ах, направленная в сторону убывания поля. Таким образом, диамагнитный эффект приводит к появлению сил, выталкивающих тело из неоднородного магнитного поля. Однако диамагнитный эффект существует и у парамагнитных тел ( так как Ар появляются у всех орбит); оно выражается в некотором уменьшении той силы, которая втягивает парамагнитное тело в поле. [23]
Для замкнутых колебательных контуров характерно незначительное затухание, для открытых - большое, так как часть запасенной в них энергии излучается в свободное пространство. На протяжении периода колебаний электрическое и магнитное поля проходят цикл изменений. Возрастание одного поля сопровождается одновременным убыванием другого; электрическое и магнитное поля ведут себя прямо противоположно. При убывании поля силовые линии не возвращаются обратно к вибратору, а замыкаются сами на себя. На больших расстояниях оба поля синфазны. Электромагнитные волны в свободном пространстве распространяются со скоростью света. Электрическое и магнитное поля изменяются синфазно. Векторы напряженности электрического и магнитного полей перпендикулярны друг другу и направлению распространения волны. Скорость распространения электромагнитных волн ( фазовая скорость) совпадает со скоростью света и зависит от свойств среды. [24]
Основная часть энергии низкочастотных ( НЧ) и очень низкочастотных ( ОНЧ) радиоволн практически не проникает в ионосферу. Распространение этих волн хорошо описывается моделью, согласно которой однородные и изотропные Земля и ионосфера образуют приземный волновод с резкими сферическими стенками. В этом волноводе и происходит распространение радиоволн. Такая модель объясняет наблюдаемое убывание поля с расстоянием и возрастание амплитуды поля с высотой. Последнее связано со скольжением волн вдоль вогнутой поверхности волновода, приводящим к своеобразной фокусировке поля. Амплитуда радиоволн значительно возрастает в антиподной по отношению к источнику точке Земли. Это объясняется сложением радиоволн, огибающих Землю по всем направлениям и сходящихся на противоположной стороне. [25]
Системы, несущие поверхностные волны, нашли применение главным образом в антенной технике [127], в то время как диэлектрические линии Кинга с зеркальным изображением 1175 ], показанные на рис. 10.21, а, имеют некоторые преимущества при использовании их в качестве линии передачи. В плоскости симметрии диэлектрика, нормальной к линиям электрического поля, помещена проводящая пластина. Таким образом, половина стержня и окружающего пространства заменяются их изображением в проводнике. Поляризация поля в такой передающей линии однозначно связана с положением проводящей пластины, а ее постоянные распространения совпадают по величине с постоянными полного диэлектрического стержня. Быстрота убывания поля при удалении от стержня определяется отношением радиуса стержня к длине волны. Например, если это отношение равно 0 142, то 80 % мощности протекает внутри цилиндра с радиусом, в десять раз большим радиуса стержня. [26]
Поясним это правило на примере электромагнитной индукции в трансформаторе. Замыкание - цепи первичной обмотки создает магнитное поле. В этом случае индуктированная эдс в замкнутой вторичной цепи вызовет ток такого направления, что его магнитное поле будет направлено навстречу первичному полю. При размыкании цепи, когда магнитное поле первичного тока исчезает, индуктированный ток пойдет в обратную сторону и будет создавать магнитное поле, совпадающее по направлению с первичным магнитным полем и стремящееся задержать исчезновение этого поля. Таким образом, при возрастании магнитного поля индуктированная эдс имеет одно направление, а при убывании поля ее направление меняется на обратное. [27]
 |
Возбуждение индукцион. [28] |
В этом случае поток индукции, создаваемый магнитом, направлен внутрь соленоида и при приближении магнита возрастает. Магнитное поле индукционного тока в соленоиде будет направлено из соленоида наружу и, следовательно, будет компенсировать возрастание поля магнита. При удалении северного полюса магнита в соленоиде возникает ток, направленный по часовой стрелке, если снова смотреть на соленоид со стороны магнита. Поток индукции, создаваемый магнитом, по-прежнему направлен внутрь соленоида, но он теперь убывает. Магнитное поле индукционного тока в соленоиде на этот раз направлено внутрь соленоида, и, следовательно, компенсирует убывание поля магнита. Таким образом, оба случая находятся в соответствии с правилом Ленца. [29]
Страницы: 1 2