Сопряженное изображение

Cтраница 1

Сопряженные изображения отмечены одинаковыми индексами. Изображения, соответствующие следующему, четвертому изображению точки А, находятся в соответствии с общей теорией аффинных систем. Соединим точку а4 с одной из вершин треугольника, образованного тремя первыми изображениями точки А и отметим точку а - точку пересечения этой прямой и противолежащей стороны треугольника. [1]

Сопряженное изображение, восстановленное с голограммы, имеет некоторые особые свойства, к которым относится явление обращения глубины. [2]

Анализ сопряженного изображения показывает необходимость выполнения тех же условий, какие были получены выше для основного изображения; оба изображения расположены симметрично относительно реконструирующего источника. [3]

Мы заключили, что проблема сопряженного изображения является в основном надуманной и ее решение связано с модуляцией несущей пространственной частоты гологра-фическим сигналом. [4]

Третий член формулы представляет собой второе сопряженное изображение объекта. Это действительное изображение располагается по другую сторону голограммы. Увидеть его невооруженным глазом обычно трудно. [5]

Другой возможностью избавиться при визуализации от дополнительного сопряженного изображения, мешающего естественному восприятию объекта, является использование киноформа. В наших экспериментах по синтезу киноформного фильма [ 34, 35J объектом служила модель атома, проекции которой на плоскость, перпендикулярную направлению наблюдения, показаны для разных ракурсов наблюдения на рис. 6.6. Для визуализации полного оборота электронов вокруг ядра были синтезированы 48 киноформов, соответствующие 48 последовательным статическим положениям электронов. [6]

Здесь также составляющий компонент A tfit выражает сопряженное изображение решетки в направлении - 1 порядка. Это означает, что при освещении голограммы сопряженным пучком, лучи, соответствующие 1 и - 1 порядкам дифракции, а также восстановленные изображения поменяются местами. [7]

Этот важный закон, связывающий относительные размеры сопряженных изображений с относительными отклонениями соответствующих лучей, принадлежит Лагранжу. [8]

Соотношения сопряжения типа V показывают, что формирование сопряженного изображения напоминает формирование изображения зеркалом. Однако здесь имеются существенные различия: во-первых, из соотношений сопряжения следует, что изображение аналогично изображению, получаемому от мнимого объекта ( из-за отрицательного знака расстояния до объекта), и, во-вторых, как можно видеть на рис. 6, осевая симметрия относительно вторичной оси V нарушается, как только вторичная ось перестает быть перпендикулярной меридиональной линии. [9]

Картина дифракции сложнополяризованного объекта на решетке анизотропного профиля ( неоднородный по сечению кристалл рубина. В центре - недифрагированный, нулевой порядок, ослабленный нейтральным фильтром. Слева и справа от него - дифракционные изображения соответственно 1-го и - 1-го порядков. Взаимно дополнительный по интенсивности характер этих изображений иллюстрирует распределение право - и левоциркулнрно поляризующих участков сечения кристалла. [10]

Имеет место асимметрия в состояних поляризаций восстановленного и сопряженных изображений. В частном случае ортогонально - и циркулярно-поляриаован-ных опорной и объектной волн сопряженные изображения не возникают. Состояние поляризации опорной волны оказывается необходимым согласовать с коэф. [11]

В этом случае как прямое, так и сопряженное изображения являются обычно мнимыми. [12]

Отсюда следует, что как прямое, так и сопряженное изображения расположены на той же стороне от голограммы, что и восстанавливающий источник, и на одном и том же расстоянии от меридиональной линии. [13]

В случае сопряжения типа V нас интересуют пространства объекта и сопряженного изображения. [14]

Схематическое представление пространственного разделения сфокусированного действительного изображения от расфокусированного мнимого изображения и осевого распределения в случае объектов конечных размеров. [15]

Страницы: 1 2 3 4