Сопряженное изображение

Cтраница 3

Наконец, IX лемма утверждает, что при тех же условиях, если изображения нескольких точек, положения которых могут задаваться независимо, размещаются в сходственных вершинах параллелограммов, в то время как изображения остальных точек системы - неподвижны, то четыре сопряженных изображения любой точки системы тоже размещаются в вершинах параллелограмма. [31]

ДФ, Oi - состояние фазы предметной волны, записанной на голограмме, определяемой формулой (4.1.5), ДФ - изменение фазы восстановленной волны относительно голограммы. Составляющая А2гг гз - выражает сопряженное изображение решетки в этом направлении пучка. Знак ( - ) в экспоненте указывает на перенос мнимого изображения в действительную область пространства. [32]

Спекл-интерферограмма н голографнческие ннтерферограммы, отражающие наклон объекта при регистрации спекл-поля в фурье-плоскости. [33]

На рис. 91 представлен фотоснимок распределения интенсивности восстановленного поля в задней фокальной плоскости линзы при освещении двухэкспозиционной фурье-голограммы неразведенным лазерным пучком перпендикулярно поверхности голограммы. Поле в центре модулировано спекл-интерферограммой, тогда как боковые сопряженные изображения - топографической интерферограм-мой. Отчетливо видно, что количество интерференционных полос в автокорреляционном гало вдвое больше, чем на голографических изображениях. [34]

Знак минус в условии ( 7) приводит к сопряженному изображению, которое оказывается инвертированным по отношению к действительному изображению. Требование фокусировки является основным для всех голографи-ческих систем и представляет собой ограничивающий фактор для информационной пропускной способности всего голографического процесса, поскольку он влияет на увеличение системы. [35]

Пространственная несущая раздвинула эти изображения как раз на половину расстояния между порядками дифракции, соответствующими растру зарегистрированной голограммы. Отметим, что на рис. 4.5, б заметны мешающие сопряженные изображения, наложенные на исходные изображения. [36]

Осевая голограмма. я - схема записи голограммы в попутных пучках ( схема Табора. б - восстановление изображении. [37]

В схеме во встречных пучках ( схема Д е н п с ю к а) О и S находятся по разные стороны от голограммы ( рис. 4), Период интерференц. Преимущества голограмм во встречных пучках заключаются в том, что сопряженное изображение О в этом случае отсутствует и для восстановления изображения необязателен когерентный источник - такую голограмму можно реконструировать источником естеств. [38]

Имеет место асимметрия в состояних поляризаций восстановленного и сопряженных изображений. В частном случае ортогонально - и циркулярно-поляриаован-ных опорной и объектной волн сопряженные изображения не возникают. Состояние поляризации опорной волны оказывается необходимым согласовать с коэф. [39]

Трехмерная голограмма, у к-рой толщина h много больше Л ( рис. 1, а), представляет собою наиб, общий случай голографич. Она однозначно восстанавливает волновое поле объекта - сопряженная волна W и соответствующее ей сопряженное изображение О отсутствуют. Особенностью трехмерной голограммы является также способность воспроизводить не только фазу и амплитуду записанного на ней излучения, но и его спектральный состав. Оказывается, что если такую голограмму восстановить источником излучения со сплошным спектром ( напр. Эти волны складываются синфазпо и взаимно усиливают друг друга только для одной монохроматич. [40]

В случае изображений типов 1, II и IV узловые точки совпадают с первичной V и вторичной V вершинами голограммы, что соответствует представлению голограммы как линзы, но узловая точка для изображения типа V расположена на вторичной оси RC, причем расстояние от изображения до вторичной вершины V равно удвоенному фокусному расстоянию. Это свойственно больше зеркалу, чем линзе, и является причиной некоторых особенностей сопряженного изображения, которые мы подробно обсудим в разд. Рассматриваемые таким образом голограммы должны иметь свойства, аналогичные во всем линзам, за исключением одного: главная ось не является перпендикулярной плоскости голограммы - это то, за что приходится расплачиваться, если кардинальные точки не должны быть различными для разных меридиональных плоскостей. [41]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели некоторые геометрические свойства голограмм Фурье. Основное свойство этих голограмм состоит в том, что и прямое, и сопряженное изображения находятся в одной плоскости, содержащей восстанавливающий источник или его изображение. Это свойство можно получить из математического анализа или более просто с помощью голографических сопряженных соотношений, приведенных в гл. Используя данные, помещенные в табл. 3 гл. [42]

До сих пор рассматривали волновой фронт основного изображения, предполагая, что преобразованное изображение точечного источника есть точечное изображение, и определили те ограничения, которые накладываются на наше допущение. Тем не менее те же соображения оказываются полезными при описании изображения, создаваемого волновым полем сопряженного изображения. [43]

Для начала будет полезно отметить основные различия между мнимым голографическим изображением и фотограмметрической стереомоделью. В стереофотограмметрии субъективно воспринимаемая трехмерная модель образуется пересечением двух сопряженных пучков лучей, исходящих из сопряженных изображений взаимно ориентированных фотографических стереопар. Эта субъективно воспринимаемая модель есть не что иное, как стереомодель. Даже такая стереомодель, будучи воспринятой глазом, дает всего лишь одну фиксированную перспективу объекта. Наоборот, мнимое изображение, восстановленное с голограммы, представляет собой истинное трехмерное изображение и содержит все монокулярные параллаксы, которые имел реальный исходный объект. Число различимых перспектив ограничивается только апертурой голограммы, на которой записано рассеянное объектом поле. [44]

Рассмотрим в качестве примера, иллюстрирующего использование голографии Френеля, проектирование эксперимента по определению размеров частиц. Хотя метод осевой голографии Френеля не является оптимальным при определении размеров частиц, поскольку она характеризуется наличием сопряженного изображения, которое вносит дополнительный шум, здесь мы имеем типичный пример экспериментального проектирования. В случае частиц со средним диаметром 1 мм, освещаемых плоской волной света Не - Ne-лазера с длиной волны 6328 А, сначала определяем расстояние zt от объекта до плоскости регистрации голограммы. Пусть Zj300 мм, что соответствует зоне дифракции Френеля для объекта диаметром 1 мм. Размер локальной голограммы частицы определяется из условия обеспечения требуемого отношения сигнал / шум не менее 10 путем соответствующего выбора положения пространственной частоты картины френелевской дифракции на ЧКХ фотопленки. [45]

Страницы: 1 2 3 4