Эмиссионное изображение

Cтраница 1

Зависимость степени заполнения поверхности адсорбента диадсорбированными молекулами от приведенного давления при различных длинах ( S цепочек из атомов адсорбента. [1]

Эмиссионные изображения объяснены как проекция трех областей, где полностью заполненные орбитами инертных атомов газа, создающего изображение, могут легко перекрываться с частично заполненными негибридизованными или гибридизованными орбиталями атомов на поверхности металла. Этим путем становится возможным предсказать распределение интенсивности на изображении. Если такая новая интерпретация эмиссионного изображения правильна, то она является, с одной стороны, важным аргументом в пользу предположения о том, что атомы на поверхности металла сохраняют до некоторой степени свой индивидуальный характер, и с другой - более или менее прямым экспериментальным доказательством существования различных типов орбиталей, направленных от индивидуальных атомов металла в газовую фазу. [2]

Существует несколько способов перемещения эмиссионного изображения относительно пробного отверстия. [3]

Автоэлектронная эмиссия с вольфрама при 20 К после адсорбции. [4]

На стабильность адсорбированного слоя и вид эмиссионных изображений может влиять, помимо давления и температуры, еще одна переменная величина - электрическое поле. Оно накладывается только в течение коротких промежутков времени ( - 10 сек ], необходимых для наблюдения регистрируемых здесь изображений. К, это поле, по всей вероятности, не вызывает значительных изменений. [5]

На рис. 3.36 в качестве примера представлена серия фотографий эмиссионных изображений после периода адсорбции остаточных газов в течение 60 минут. [6]

В специально сконструированном электронном проекторе Мюллер [16] напылял вольфрам с накаленной проволоки на монокристаллическое острие и наблюдал его эмиссионное изображение на экране. Эти изображения отчетливо показывают, что участки, на которых адсорбируются атомы вольфрама, в значительной степени определяются температурой острия во время напыления вольфрама и типом грани, о которую ударяются конденсирующиеся атомы. Эти грани обычно характеризуются самой низкой электронной эмиссией, но после быстрого и неравномерного осаждения на них вольфрама эмиссия сильно увеличивается. Для этого имеются две причины. Во-первых, вследствие неправильной формы кристаллитов локальная напряженность поля сильно повышена. [7]

Зависимость степени заполнения поверхности адсорбента диадсорбированными молекулами от приведенного давления при различных длинах ( S цепочек из атомов адсорбента. [8]

Проводя эту работу для металлической поверхности, когда распределение электронов вокруг каждого из атомов на поверхности было аппроксимировано орбиталями изолированного атома, мы, совместно с профессором Мюллером [7], имели возможность объяснить некоторые типичные особенности эмиссионного изображения гранецентрированных металлов, как, например, локальная яркость пятен на изображении гранецентрированных мета л лов, отсутствие изображения некоторых рядов атомов и пр. [9]

Расположение электродов автоэмиссионной пушки и электрическая схема измерений. К - стержневой автокатод. М - модулятор - круглая диафрагма. А - анод - люминисцентный экран. [10]

Геометрия пушки ( рис. 7.1.) определяется заданием набора параметров: d - диаметр стержневого автокатода; D - диаметр отверстия в модуляторе; / - толщина модулятора ( 0 1 мм); h - расстояние от торца автокатода до подложки ( - 15 мм); L - расстояние от внешней плоскости модулятора до анода ( сокращенно - расстояние модулятора-нод); Я - расстояние от внутренней плоскости модулятора до торца автокатода ( сокращенно - расстояние модулятор-автокатод); Ф - диаметр эмиссионного изображения на аноде. [11]

Аналогичные явления имеют место в области ( 100) при нагревании вольфрама примерно до 1400 К в присутствии адсорбированного кислорода. Это легко обнаружить путем исследования эмиссионных изображений, получаемых при этих условиях. Эмиссия с области ( 100) сильно колеблется в пределах участков этой области так, как если бы атомы на поверхности испытывали сильное возбуждение. Через некоторое время эмиссия с граней ( 411) и ( 310) падает, а с грани ( 210) возрастает. Этим объясняется своеобразный ход кривой 100R на рис. 22 при 1400 К. При температуре, равной 1600 К и выше, когда кислород десорбируется, кривая становится аналогичной кривой для чистого вольфрама. [12]

Если торец автокатода расположен вправо от внутренней плоскости модулятора, то считаем величину Н положительной, а если влево - отрицательной. На рис. 7.1. показаны такие граничные траектории электронного потока, который формируется в пучке с автокатодом и создает диаметром Ф эмиссионное изображение на аноде - люминисцентном экране. При фиксированных геометрических параметрах управление пушкой осуществляется потенциалом модулятора, который управляет током автоэмиссии катода. Способ управления пушкой отрицательным потенциалом модулятора ( на рис. 7.1. потенциал автокатода принят за нулевой) связан с рядом трудностей. [13]

Теплота хемосорбщии зависит также от ориентации поверхности. Качественно эта закономерность вполне отчетливо демонстрируется полученными в эмиссионном микроскопе изображениями металлов, на поверхности которых адсорбированы различные атомы. На эмиссионном изображении отчетливо видны различные ориентации кристаллитов металлического образца. [14]

Теплота хемосорбции зависит также от ориентации поверхности. Качественно эта закономерность вполне отчетливо демонстрируется полученными в эмиссионном микроскопе изображениями металлов, на поверхности которых адсорбированы различные атомы. На эмиссионном изображении отчетливо видны различные ориентации кристаллитов металлического образца. [15]

Страницы: 1 2