Дисперсия - среда
Cтраница 2
Поведение волнового пакета, как показано в § 1.4, определяется знаком дисперсии среды. Особый интерес представляет случай а &20, поскольку позволяет указать путь самосжатия световых импульсов. Фазовая самомодуляция вызывает компрессию импульса, что в свою очередь увеличивает темп самомодуляции. [16]
Изложение способов измерений лазерных параметров было бы неполным без рассмотрения методов измерения дисперсии среды, в которой может распространяться лазерный пучок. К тому же благодаря появлению стабилизированных газовых лазеров стали возможными более точные измерения дисперсии в тех случаях, когда такие измерения являются конечной целью. [17]
Эффекты, обусловленные конечным временем локального отклика ( локальная нестационарность) и дисперсией среды ( волновая нестационарность), наблюдались экспериментально в начале 70 - х годов. [18]
Таким образом, уравнение ( 12) справедливо в той области, где дисперсию среды можно считать линейной. Это соответствует первому приближению теории дисперсии. [19]
Отметим еще раз, что в уравнениях ( 16), ( 17) дисперсия среды учтена в первом приближении. [20]
Если импульсы достаточно коротки в сравнении со временем отклика среды, то мы должны учесть дисперсию среды, а также нелинейные члены. Для простоты предположим, что важна дисперсия только линейной функции отклика. [21]
Микрочастицу нельзя отождествлять с волновым пакетом хотя бы уже потому, что последний быстро расплывается вследствие дисперсии среды. [22]
Описание процесса распространения импульса в оптическом волокне несколько более сложно, так как нужно принимать во внимание дисперсию среды и волноводную дисперсию. [23]
Если вторая производная ( dzu) / dx2) 0 равна нулю ( что имеет место при отсутствии дисперсии среды), то результаты сохраняются. Если же d2u) / dk2 f О, то обнаруживается следующее своеобразное свойство пакета: пакет не сохраняет своей формы и с течением времени деформируется, постепенно расплываясь. [24]
Зависимость показателя преломления от функции координат U обусловливает неоднородность, а зависимость его от постоянной энергии Е и вследствие этого от со, обусловливает дисперсию среды, в которой распространяется рассматриваемая волновая группа. [25]
Высокая упругая податливость текстур жидких кристаллов позволяет перестраивать направление синхронизма для преобразования частоты излучения лазеров путем приложения одноосного давления или электрического поля, которые изменяют эффективную дисперсию среды, определяющую согласование фазовых скоростей излучения накачки и гармоники ( см. гл. [26]
 |
Характеристики оптических стенол.| Абсолютные показатели преломления воды ( при 293 К для различных длин волн.| Показатели преломления для некоторых жидкостей.| Длины волн линий неона. [27] |
Пр - показатель преломления для линии XF 486 1 нм ( голубая линия F водорода), д - показатель преломления для линии 589 3 нм ( среднее значение для длины волны желтого дублета натрия), пс - показатель преломления для линии А с 656 3 нм ( красная линия С водорода), ( nD - 1) / ( пр - пс) - коэффициент дисперсии среды. [28]
Гюйгенса - Френеля принцип), а также с частотой 2ш, к-рым соответствуют мак рос кои ич. Вследствие дисперсии среды в ( а) т п ( 2ш) и, следовательно, в среде образуются две преломленные волны с частотами ш и 2ш, распространяющиеся по разл. [29]
 |
Скорость волн на поверхности воды.| К определению групповой скорости волн. [30] |
Страницы: 1 2 3 4