Cтраница 1
Дальнейшее упрощение задачи при п 0 связано с тем, что, как было установлено эмпирически, а затем и доказано Ии ( 1972), системе ( 2.104 а) ( в отличие от (2.104)) отвечают лишь чисто мнимые собственные значения со. [1]
Дальнейшее упрощение задачи заключается в том, что бесконечная система (2.17) заменяется конечной. Аргументируют это тем, что переходы существенны только в конечное число состояний. Например, в том случае, когда ограничиваются исследованием переходов между двумя состояниями, а все остальные переходы считаются маловероятными, то такое приближение называют двухуровневым, или приближением двух состояний. [2]
Дальнейшее упрощение задачи может быть получено, если распространить пренебрежение кривизной на форму зазора и рассматривать его как плоскую щель. [3]
Дальнейшее упрощение задачи заключается в том, что мы сразу можем приближенно определить основную гармонику потока в катушке. Действительно, если субгармоника возникает, то собственная частота схемы равна / з и система очень далека от резонанса на основную частоту. [4]
Дальнейшее упрощение задачи может заключаться в представлении нагрузок постоянными сопротивлениями. В этом случае вычисление синхронизирующих мощностей облегчается. Собственные и взаимные сопротивления определяются с учетом сопротивлений нагрузки. [5]
Дальнейшее упрощение задачи дает результаты, резко отличающиеся от полученных ранее. Отсюда можно сделать вывод, что рассматриваемую задачу допустимо аппроксимировать только до двух уравнений, описывающих с достаточной точностью динамику процессов в анализируемой системе. [6]
Дальнейшее упрощение задачи управления периодическим процессом может быть достигнуто, если можно априори доказать, что в правой части одного из дифференциальных уравнений (5.160) или (5.161) знак не меняется. [7]
Дальнейшее упрощение задачи определения функции распределения И ( t) связано с отказом от рассмотрения случайных функций и заменой их случайными величинами. Сделанное упрощение может быть вполне обосновано в специфических условиях, эксплуатации трубопровода. [8]
Дальнейшие упрощения задачи расчета переходных режимов работы нефтепроводов с подогревом связаны с игнорированием сопряженного характера теплообмена в системе трубопровод - грунт. В результате внешняя ( теплопередача тепла в массиве грунта) и внутренняя ( теплообмен между нефтью и стенкой трубы) задачи рассматриваются независимо друг от друга. Так, в ряде работ процесс заполнения трубопровода подогретым нефтепродуктом рассматривается в предположении, что термическое сопротивление грунта стремится к нулю. Таким образом, не учитывается влияние теплообмена с грунтом на изменение температуры жидкости, что правомерно только для начального момента времени. [9]
Некоторые частные случаи допускают дальнейшие упрощения задач периодической кристаллизации. Так, если начальное пересыщение раствора П0 находится в пределах зоны метаста-бильности, то новые зародыши не образуются и кристаллизация происходит только за счет роста частиц начальной затравки. [10]
В связи с этим целесообразно провести дальнейшее упрощение задачи, основанное на схематизации рабочего колеса как стержневой системы. Расчет выполняется по обобщенной теории стержней, дающей наиболее полный характер распределения напряжений в лопасти. [11]
Техническая теория равновесия тонкой плиты, наоборот, представляет дальнейшее упрощение задачи о толстой плите в вышеуказанной постановке. В ней довольствуются не только приближенным выполнением краевых условий на боковой поверхности, но и решениями, частично противоречащими условиям сплошности. [12]
Для того чтобы сделать практически пригодными приближения второго и более высокого - порядка, необходимо дальнейшее упрощение задачи. [13]
Этот поток, сосредоточенный в весьма тонком поверхностном слое, в большинстве случаев настолько мал, что им и соответствующей ему внутренней индуктивностью L Wt / i при весьма высокой частоте можно пренебречь. Кроме того, как уже отмечалось выше ( § 1 - 5), для дальнейшего упрощения задачи обычно вводят то или иное дополнительное предположение о характере распределения тока по поверхностям рассматриваемых проводов. [14]
Для корректной постановки задачи кроме уравнения Фурье, граничного условия на поверхности гранулы и условия Стефана на границах фазовых фронтов, нужно задать еще одно граничное и начальное условие, связанное с геометрической фор-дюй гранул. Шарообразность последних позволяет упростить задание начальных и граничных условий и существенно облегчить решение задачи. В целях дальнейшего упрощения задачи мы пренебрегаем конвективным теплообменом в капле ( грануле) и считаем, что охлаждение происходит симметрично по поверхности. [15]