Cтраница 2
Таким образом, в противоположность классическим твердым телам упругость каучукоподобных твердых тел не зависит от изменений внутренней энергии. [16]
Формула Герца, выведенная им на основе теории упругости твердых тел и определяющая диаметр контакта шарика с плоской поверхностью в зависимости от силы их сжатия, хорошо подтверждается опытными данными. Однако при использовании этого метода необходимо учитывать состояние поверхностного слоя испытуемого образца, и в частности наличие на нем трещин. Уменьшение диаметра микроиндентора и, соответственно, площадки разрушения на стекле позволяет снизить влияние дефектов поверхности на получаемые при измерении значения микропрочности стекла и уменьшить разброс значений. [17]
Жидкость в адсорбированных слоях приобретает упругость, близкую к упругости твердых тел. Так, например, по данным С. А. Рейтлингера и Ю. В. Чеховского, адсорбированная вода при толщине слоя в 0 9 - 10 - 4 мм обладает модулем сдвига 1 9Х XIО8 дин / см2, что только в 300 раз меньше модуля сдвига свинца. [18]
В этом и состоит принципиальное отличие высокозластич-ности полимера от упругости твердого тела ( скажем, стальной пружины), определяемой изменением внутренней энергии. [19]
В этом и состоит принципиальное отличие высокоэластично-сти полимера от упругости твердого тела ( скажем, стальной пружины), определяемой изменением внутренней энергии. [20]
Коэффициент пропорциональности Е ( модуль Юнга) - модуль упругости твердого тела при растяжении. [21]
Приведенные данные свидетельствуют, что модуль высокоэла-стичности полимеров меньше модуля упругости твердых тел на 6 порядков. [22]
Коэффициент пропорциональности Е часто называют модулем Юнга, или модулем упругости твердого тела. [23]
Приведенные данные свидетельствуют, что модуль высокоэла-стичности полимеров меньше модуля упругости твердых тел на 6 порядков. [24]
Строгое решение такой системы уравнений, которые называются уравнениями динамической теории упругости твердого тела, с учетом всех граничных условий в ряде случаев наталкивается на непреодолимые математические трудности. Поэтому для тел конечных размеров используются более простые уравнения, которые рассматриваются в различных разделах прикладной теории колебаний. [25]
Следовательно, мы должны предположить, что эфир обладает упругостью, подобной упругости твердого тела, а также, что он имеет конечную плотность. Если взять цифру Пулье, что прямой солнечный свет, падая в течение минуты на квадратный сантиметр, сообщает 1 7633 единиц теплоты, то эта теплота эквивалентна 1 234 - 106 эргам в секунду. [26]
Начало точной теории пластинки было положено Сен-Венаном в его переводе книги Клебша Теория упругости твердых тел, стр. Ценный критический разбор этой книги приводится у Тодхэитера и Пирсона в их Истории теории упругости ( Т о d h u n t e r I. Дальнейшим своим развитием теория обязана Мичелу ( М I с h е 1 1, Proc. [27]
Мы не будем подробно рассматривать этот случай, но сошлемся на книгу Теория упругости твердого тела Клебша, в которой впервые исследована конечная деформация бесконечно тонкой пластинки. [28]
Этот метод вычисления прогибов в центре пластинки был указан Сен-Венаном в его переводе: Теория упругости твердых тел Клебша, стр. [29]
Точное решение для этого случая было дано Сен-Венаном; см. его перевод книги Клебша Теория упругости твердых тел, стр. Общее изложение строгой теории изгиба пластинок было дано Мичеллом ( J. [30]