Уравнение - дисперсия
Cтраница 1
Уравнение дисперсии ( без конвективных членов) решается на двумерной разностной сетке ( основной), а двумерное уравнение конвективного переноса сводится к одномерному уравнению в пределах каждой ячейки основной сетки. За счет такого сокращения размерности можно значительно уменьшить пространственный шаг дискретизации конвективного члена для увеличения точности решения задач без резкого возрастания затрат памяти ЭВМ и времени. [1]
 |
Эквивалентные схемы двухступенчатых штыревых. [2] |
Уравнение дисперсии меандра получается аналогично из ( XII. [3]
Уравнения дисперсии систем, изображенных а рис. XIV.5 и рис. XIV.6, получаются аналогичным образом. На тех же рисунках, на которых изображены системы и их эквивалентные схемы, приведены соответствующие изочастоты. [4]
Уравнения дисперсии систем 4 5 н 6 записаны для нетвей кривых дисперсии, которым соответствует симметричное распределение потенциала по высоте штырей. [5]
Записывая уравнения дисперсии через упрощенные матрицы, мы снижаем его степень. Если же этот многополюсник периодический, то, пользуясь упрощенными матрицами, можно записать уравнение дисперсии с помощью полинома. В этом и состоит основная ценность упрощенных матриц для исследования замедляющих систем. [6]
Вывод уравнения дисперсии сводится к определению при фиксированном ф собственной частоты колебаний отрезка линии ( штыря), нагруженной емкостью С. [7]
Проследим вывод уравнения дисперсии. [8]
Ниже приведен вывод уравнений дисперсии систем, изображенных на рис. XII.1. Их эквивалентные схемы ( рис. XII.2) представляют собой отрезки многопроводной линии с определенными условиями на концах. Вывод уравнений дисперсии ведем с использованием теории периодических 2 ( Р 1) - полюсни-ков, изложенной в гл. [9]
Подставляя найденные значения ф в уравнение дисперсии ( VIII. [10]
Дисперсия рассчитавается в результате решения уравнений дисперсии, приведенных в табл. VII.2. Графики различных функций, входящих в уравнения дисперсии, приведены в настоящем приложении. [11]
Это уравнение по форме точно совпадает с уравнением дисперсии спирально-проводящего цилиндра (IV.46), полученным с помощью усредненных граничных условий. [12]
В этой главе кратко описаны различные определения и уравнения дисперсии оптического вращения, а также показано различие в оптических свойствах олигомеров и полимеров. Для того чтобы проиллюстрировать применение и ограничения метода ДОВ, были выбраны несколько природных и синтетических полимеров. Большинство дисперсионных кривых почти не имеет особенностей и фактически монотонно, причем величина оптического вращения ( по модулю) возрастает с уменьшением длины волны падающего света; исключение составляет область оптически активной полосы поглощения, в которой проявляется эффект Коттона. При обработке экспериментальных данных важную роль играют два выведенных теоретически уравнения. Это позволяет сравнивать или количественно различать конформации или конформационные переходы, скажем, одних белков от других. Хотя уравнение Моффита неспецифично, несомненно, установлено, что спиральная конформация вносит свой вклад во вращение. [13]
В приложении XVIII приведено еще несколько штыревых замедляющих систем, их эквивалентные схемы, уравнения дисперсии, формулы для расчета дисперсии, кривые дисперсии и значения сопротивления связи, рассчитанные методом многопроводных линий. [14]
Однако даже для этих соединений главная полоса поглощения, положение которой может быть выяснено по уравнению дисперсии в одночленной форме, находится в далекой ультрафиолетовой области ( около 1000 А), причем в этой области обнаруживается очень сильное поглощение. [15]
Страницы: 1 2 3