Cтраница 3
Там же приведены соответствующие эквивалентные схемы, уравнения дисперсии и изочастоты. [31]
Энергии hvi и h 4 являются поэтому характеристическими энергиями, фигурирующими в уравнении дисперсии. Во многих случаях они приблизительно равны энергиям ионизации атомов. [32]
Энергии h и h z являются поэтому характеристическими энергиями, фигурирующими в уравнении дисперсии. Во многих случаях они приблизительно равны энергиям ионизации атомов. [33]
Записывая уравнения дисперсии через упрощенные матрицы, мы снижаем его степень. Если же этот многополюсник периодический, то, пользуясь упрощенными матрицами, можно записать уравнение дисперсии с помощью полинома. В этом и состоит основная ценность упрощенных матриц для исследования замедляющих систем. [34]
Наиболее простой, с точки зрения антенной техники, путь качания луча - изменение частоты сигнала. Как следует из уравнения дисперсии для ребристой поверхности и ребристого волновода, соответствующим выбором глубины канавки можно получить резкую зависимость у от длины волны. [35]
В приложении XVIII приведено еще несколько двухступенчатых систем. Там же даны соответствующие эквивалентные схемы, уравнения дисперсии, кривые дисперсии, формулы для расчета сопротивления связи и результаты расчета по ним. Вывод приведенных там уравнений дисперсии аналогичен проделанному выше. [36]
Вопрос о вытеснении жидкости в условиях смешения особенно интересен для инженеров, занимающихся водоснабжением прибрежных районов, где соленые морские воды вторгаются в водоносные горизонты и смешиваются с пресными. Позже [15] объектом изучения становится также процесс дисперсии; в результате было выведено уравнение дисперсии для отдельных схематизированных граничных условий. [37]
Замедляющая система, поперечное сечение которой изображено на рис. Vll. Распределение поля г соответствует антисимметричной волне, а распределение е - симметричной. Первое из них связано с волной ТЕИ в гладком волноводе, а второе - с волной ТЕ2ь Уравнения дисперсии для этих волн в двойной гребенке имеют вид (VII.10) и (VII.14) соответственно. При этом соответствующая полоса пропускания в системах ( рис. VII.20 c и ж) отсутствует. Характер дисперсии в этой полосе, как показано в гл. X, зависит от формы волновода, в который помещена лестница. [38]
Интересно рассмотреть связь между этими частотами и полным спектром собственных колебаний системы. В полном спектре содержатся и коротковолновые возмущения, для которых существенно обменное взаимодействие. Как уже отмечалось, обменное взаимодействие играет существенную роль, когда длина волны мала по сравнению с размерами образца и, следовательно, влиянием границ можно пренебречь. Возмущение в этом случае можно представить в виде плоских волн, дисперсионное уравнение для которых известно. Андерсон и Сул [6-8] указали, что для образцов конечной величины уравнение дисперсии зависит от формы вследствие наличия размагничивающих полей. [39]
Величины вращений, наблюдаемые для а-спиральных полипептидов в видимой и близкой ультрафиолетовой областях спектра, малы по сравнению с вкладом каждого члена из-за того, что вклады частично компенсируются. Однако, как будет показано ниже, ошибки не компенсируются в той же самой степени. Вследствие этого ошибка ( в процентах) становится очень большой. При больших длинах волн ошибка уменьшается. При длинах волн, больших 350 ммк, величина ошибки медленно изменяется, достигая минимума при 500 ммк ( 1 3 %) и возрастая до 1 7 % при 600 ммк. Таким образом, многочленное уравнение Друде ( такое, какое предложено Янгом [68]) не дает истинных значений сил вращения. Однако при общем выводе двухчленного уравнения дисперсии, которое аппроксимировало бы ДОВ в видимой и близкой ультрафиолетовой областях спектра, появляются дополнительные члены, дающие ошибку. Обычно можно выбрать особый вариант уравнения, такой, каким является МДУД, когда вводимые дополнительные ошибки сводят к минимуму суммарную ошибку. [40]