Уравнение - дэвис
Cтраница 1
 |
Схематическое изображение.| Зависимость перепада давления от Fa, использованная при построении диаграмм пропускной способности по жидкости. [1] |
Уравнение Дэвиса было выведено на основе следующих допущений и условий. [2]
Уравнение Дэвиса очень удобно для быстрого вычисления; на рис. XII. Тем не менее, специфические взаимодействия между ионами делают эту оценку очень ненадежной. [3]
Уравнение Дэвиса и Тэйлора содержит величину объема пузыря в степени / в и потому малочувствительно к изменению этого объема. Если к тому же учесть, что ошибка эксперимента при измерении скорости подъема пузыря может быть около 10 %, то трудно строго обосновать применимость этого уравнения для псевдоожиженных систем, как, впрочем, и для движения пузырей в обычных капельных жидкостях. Правомерность применения уравнения Дэвиса и Тэйлора к псевдоожиженному слою с газом в качестве сжижающего агента является очевидным следствием аналогии псевдоожиженных систем и капельных жидкостей. Заметим, что указанная аналогия является не единственным доказательством такой правомерности, как это видно будет в главе третьей. [4]
 |
Схематическое изображение.| Зависимость перепада давления от Fa, использованная при построении диаграмм пропускной способности по жидкости. [5] |
Уравнение Дэвиса было выведено на основе следующих допущений и условий. [6]
 |
Зависимость модуля упругости от состава образцов различных ВПС на основе БСК / ПС.| Зависимость модуля упругости от состава образцов ПВПС 2-го рода на основе БСК / ПС. [7] |
Кривые, соответствующие уравнению Дэвиса и Кернера [ см. уравнение (12.3) ], в обоих случаях сильно различаются. Верхняя граница достигается при непрерывной жесткой фазе, а нижняя - при непрерывной эластичной фазе. Обычные ВПС и ПВПС 1-го рода на рис. 8.31 удовлетворяют вполне хорошо уравнению Дэвиса, в то время как в ПВПС 2-го рода, приведенных на рис. 8.32, в соответствии с этими соотношениями, по-видимому, более непрерывна эластичная фаза. Хотя представленные выше данные указывают на наличие двух непрерывных фаз, ни электронная микроскопия, ни механические измерения не дают однозначного доказательства этого. [8]
В этом разделе рассмотрено использование уравнения Дэвиса и Тэйлора (2.6) применительно к движению крупных капель жидкости в среде другой жидкости. Допустим, что межфазным поверхностным натяжением можно пренебречь и что жидкость внутри капли неподвижна, так что давление в ней изменяется линейно с глубиной в отличие от газового пузыря, внутри которого давление было принято постоянным. [9]
 |
Уравнения для расчета коэффициентов активности индивидуальных ионов в растворах с различной ионной силой. [10] |
Как видно из расчетов, наиболее точное значение ыа получено по уравнению Дэвиса, fci - - по расширенному уравнению Дебая - Хюккеля и по уравнению Киланда, / нзо - по уравнению Киланда. [11]
Значения, предсказанные уравнением Гюнтельберга, слишком низки, но значения по уравнению Дэвиса разумно оценивают коэффициенты активности. [12]
Подобрав подходящую числовую константу для второго члена в скобках, можно добиться, чтобы уравнение Дэвиса еще лучше соответствовало экспериментально полученным коэффициентам активности. [13]
 |
Зависимость произведений К В о-растворимости хлорида серебра от ионной. [14] |
Вывод, который следует из этих данных, состоит в том, что ошибка при вычислении произведения растворимости, вследствие применения уравнения Дэвиса, вероятно, не больше ошибки, вызываемой специфическими эффектами среды и экспериментальными ошибками. [15]
Страницы: 1 2