Уравнение - задача
Cтраница 1
Уравнения задачи трех тел не могут быть проинтегрированы в конечной форме при помощи известных до сих пор в анализе функций. [1]
Уравнения задачи решаются в конечных разностях. Однако обычно из уравнений формируют систему основных переменных, решаемую в неявном виде. Различие в приемах применения численных методов, использованных Готтфридом [6.19], с одной стороны, и авторами более современной лабораторной модели [6.24] - с другой, является, видимо, основной причиной улучшения свойств последней модели, хотя рассматриваемая в ней феноменология процессов очень близка к феноменологии процессов в первой модели. [2]
Уравнения задачи для переходного движения приведены в примере 1.4 разд. Здесь z0 - амплитуда синусоидальной неровности дороги; параметр со - угловая частота, определяемая скоростью экипажа и длиной волны неровностей дороги. [3]
Уравнения задачи для любого из тел и; до момента его сращивания имеют обычный вид. [4]
Уравнение задачи D также оказывается разрешимым при выполнении тоже одного условия, но здесь собственную функцию надо еще найти, а поэтому фактическая проверка разрешимости уравнения затруднительна. Тем более, что, как правило, это условие не будет выполняться, поскольку в отличие от задачи N здесь нет каких-либо ограничений на краевое условие, нарушение которых делает задачу неразрешимой. Заметим, что представление решения задачи D в виде потенциала двойного слоя приводит автоматически к тому, что искомая гармоническая функция будет убывать на бесконечности как / R2, что не требуется по постановке задачи. [5]
Уравнение задачи De также оказывается разрешимым при выполнении тоже одного условия, но здесь собственную функцию надо еще найти, а поэтому фактическая проверка разрешимости уравнения затруднительна. [6]
Это уравнения задачи двух тел и, как мы показали в этом параграфе, из решения таких уравнений следуют закономерности движения, указанные в первом и втором законах Кеплера. [7]
Используя уравнение задачи 1.1, поставить задачу о свободных колебаниях закрепленной на конце х - I однородной струны, левый конец которой ( при х - 0) движется так, что касательная в этом конце ( при х - 0) в любой момент времени горизонтальна. [8]
Используя уравнение задачи 17.1, поставить задачу о свободных колебаниях закрепленной на конце х1 горизонтальной однородной струны, левый конец которой ( при д: 0) движется так, что касательная в этом конце ( при х - 0) в любой момент времени горизонтальна. В момент - 0 струна имела формулу р ( х), а скорость каждой точки равна нулю. [9]
Из уравнений задачи в подвижной системе координат для подвижного наблюдателя Ех представляется как бы энергией, a Jx - вектором потока энергии Ех. Таким образом, величину Ех можно условно назвать энергией, измеряемой подвижным наблюдателем. [10]
Решение уравнений задачи с подобной зависимостью строится численно пошаговым методом. [11]
Решение уравнений задачи теории стационарной теплопроводности строится аналогично. Исследование нестационарных процессов осуществляется с помощью интегральных принципов. [12]
Система уравнений упруго-линейных задач нелинейной магнитоупругости состоит из уравнений задачи о стационарном распределении токов, уравнений магнитостатики и уравнений линейной теории упругости. [13]
Пусть все уравнения задачи однородны по отношению к искомой переменной. Но в таком случае решением является также любое значение ку, где к - произвольный постоянный множитель. Очевидно, задача становится определенной только в том случае, если переменная у непосредственно задается условиями единственности решения. [14]
 |
Диск со статическим и динамическим небалансами. [15] |
Страницы: 1 2 3 4