Cтраница 1
Уравнения закона Гука вместе с уравнениями ( 266) и ( 267) определяют задачу об обычном ( изотермическом) нагружении, в которой объемные и поверхностные силы определяются через температурное поле Т ( х, у, г) исходной термоупругой задачи. Решение этой обычной задачи, очевидно, дает истинные термоупругие перемещения. [1]
Уравнения закона Гука могут быть представлены и в другой форме, в которой каждый из компонентов напряжения выражен через компоненты деформации. [2]
Уравнения закона Гука ( см. § 4.2) остаются без изменения, меняются лишь индексы у напряжений и деформаций. [3]
Уравнения закона Гука для плоского напряженного состояния в обратной форме имеют вид ( гл. [4]
Уравнения закона Гука ( см. § 4.2) остаются без изменения, меняются лишь индексы у напряжений и деформаций. [5]
Уравнения закона Гука в ортогональных криволинейных координатах имеют такой же вид, как и в декартовых координатах. [6]
Уравнения закона Гука вмегте с уравнениями ( 266) и ( 267) определяют задачу об обычном ( изотермическом) нагружении, в которой объемные и поверхностные силы определяются через температурное1 поле Г ( х, у, г) исходной термоупругой задачи. Решение этой обычной задачи, очевидно, дает истинные термоупругие перемещения. [7]
Поскольку в уравнение закона Гука время не входит, этот закон применим только к тем материалам, для которых релаксационные явления не играют существенной роли. [8]
Покажем вывод уравнений закона Гука - Дюамеля - Неймана. Расчленим мысленно тело на элементы. [9]
VII I тома при выводе уравнений закона Гука для изотропного материала было принято предположение коаксиальности тензоров напряжений и деформаций, вследствие чего, выделив из тела элементарный прямоугольный параллелепипед, грани которого совпадают с главными площадками, мы считали, что в процессе его деформации не происходит сдвигов, поскольку вследствие коаксиальности Т0 и Tg ребра пересечения главных площадок должны совпадать с направлениями главных деформаций. [10]
Какое количество упругих постоянных имеется в уравнениях закона Гука для анизотропного тела в самом общем виде. [11]
Уравнения ( 18) весьма похожи на уравнения закона Гука, только вместо деформаций стоят скорости деформации, вместо НЕ неопределенный множитель К, и коэффициент Пуассона равен половине. [12]
Отличие состоит только в том, что в уравнения закона Гука необходимо добавить дополнительные температурные слагаемые. [13]
Равенства (22.41) по своей сути существенно отличаются от уравнений закона Гука тем, что содержат не постоянные упругости материала, а переменные параметры Еп и vn, которые в свою очередь зависят от секущего модуля Ес. Поскольку секущий модуль зависит от напряжений и деформаций в данной точке тела ( рис. 22.7), то Еп и vn являются функциями координат, и, таким образом, равенства (22.41) как бы являются физическими соотношениями теории упругости для неоднородного тела. [14]
Для поля перемещений (1.8) вычислим деформации и подставим в уравнения закона Гука; после чего получившиеся выражения для компонент напряжений подставим в уравнения равновесия. [15]