Уравнение - первый закон
Cтраница 2
Это соотношение выявляет замечательную и специфическую природу уравнения первого закона. Из неограниченного числа приближенных дифференциальных выражений, получаемых суммированием работ и тепловых эффектов, связанных с термодинамическим путем перехода, получается точная дифференциальная величина. [16]
Покажем, что они верны и в отношении уравнений первого закона Кирхгофа в любых узлах цепи. [17]
 |
К по - и потенциальной энергии pv окружающей среды. Эта пол-нятию энталь - пая энергия расширенной системы ( рабочее тело плюс окру-пии жающая среда целиком определяется состоянием рабочего. [18] |
Если / определяется формулой (1.20), то в уравнениях первого закона перед последними членами следует написать тепловой эквивалент работы А. [19]
Наконец, для схемы рис. 2 - 1 добавятся уравнения первого закона Кирхгофа в точке / ( 2 - 13), не содержащие нелинейных членов, и уравнения нагрузки HI ( 2 - 15) и ( 2 - 16), содержащие 2 нелинейных члена. [20]
Определить, для каких ( k - 1) узлов нужно составить уравнение первого закона Кирхгофа и для каких контуров нужно составить уравнение второго закона Кирхгофа. [21]
 |
А. 1. процесс сжатия. [22] |
Уравнение второго закона имеет характеристику, которая в значительной степени определяет его отличие от уравнения первого закона. Термодинамическое свойство Т входит в него не как изменение температуры в уравнении (5.38), а в качестве абсолютной температуры, которая является понятием, характерным для второго закона. Если эта величина входит в состав термодинамического уравнения, она показывает, что к происхождению этого уравнения имеет отношение второй закон, даже если в нем отсутствует столь характерное для второго закона изменение энтропии. Уравнение (5.11) является примером подобного соотношения. [23]
При решении вопроса о том, к каким осям относить уравнения статических элементов сети и уравнения первого закона Кирхгофа, следует руководствоваться простотой получаемых после преобразования уравнений. [24]
Очевидно, что каждое из этих уравнений в случае сильно разбавленного раствора переходит в рассмотренное ранее уравнение первого закона Рауля ( 310); х и х2 - мольные доли соответствующих веществ в растворе. [25]
Функция (13.11) является вогнутой, а область допустимых решений - выпуклым многогранным множеством, определяемым системой уравнений первого закона Кирхгофа, так что задача относится к классу многоэкстремальных сетевых задач вогнутого Программирования. [26]
Картерон [280], 1956 г., также вводит в рассмотрение функцию, частные производные от которой дают уравнения первого закона Кирхгофа, и затем интерпретирует процедуру поконтурной увязки как процесс минимизации этой функции. Затем строит аналогичную функцию по отношению к уравнениям второго закона Кирхгофа. [27]
Метод напряжений ветвей заключается в том, что к составленным обычным образом уравнениям по второму закону Кирхгофа дописываются уравнения первого закона Кирхгофа, при этом ток каждого резистора заменяется согласно закону Ома произведением напряжений на проводимость. Общее число уравнений ( как и в методе токов ветвей) равно числу ветвей. [28]
Различным матрицам Д - 5у, т соответствуют разные требования к уровню невязок stj Y ( i) LH) - J / / уравнений первого закона Кирхгофа для каждого i - ro узла в / - м диагностическом эксперименте. [29]
Отсюда следует, что независимо от знака х - xj j ( х /) 0, а так как при Q 0 любое допустимое решение системы уравнений первого закона Кирхгофа будет нетривиальным ( т.е. х Ф 0), то, следовательно, всегда F ( x) 0, что также отвечает физическому смыслу энергетических потерь. [30]
Страницы: 1 2 3 4