Уравнение - колебание
Cтраница 3
Чтобы записать уравнение колебаний, требуется прежде всего определить значения UQ и Хт. Собственную частоту нетрудно найти, зная частоту колебаний ( отв. [31]
Прежде всего уравнение колебаний из (6.26) представим в виде системы уравнений. [32]
Ниже приводятся уравнения колебаний и их решения для тел конечного размера, используемые в прикладных теориях колебаний. [33]
Чтобы получить уравнение колебаний стержня, применим второй закон Ньютона к выделенному элементу. [34]
Следствие 6.4.1. Уравнение колебаний физического маятника совпадает с уравнением колебаний математического маятника ( определение 3.9.1), вся масса которого сосредоточена в центре качания. Теория движения математического маятника может быть полностью применена к анализу движения физического маятника. [35]
Для составления уравнений колебаний необходимо иметь сведения также о закономерности деформирования части машины под действием заданной силы. Закономерности деформирования весьма разнообразны. Так, для одних материалов ( в особенности для металлов) зависимость деформации от силы в широких пределах близка к линейной, и деформация исчезает после устранения силы; для других материалов ( пластмасс, резины и др.) зависимость нелинейная, и после устранения нагрузки деформация не полностью исчезает, а, кроме того, существует зависимость деформации от скорости нагружения. Отметим, что такими нелинейными свойствами может обладать составная конструкция, даже если материал, из которого она выполнена, имеет чисто линейную зависимость деформации от силы. [36]
Для составления уравнений колебаний определим выражения кинетической и потенциальной энергии системы. [37]
Правая часть уравнения колебаний (8.107) постоянна и обусловливает статическое сжатие колонны. [38]
Для вывода уравнения колебаний, возникающих в стержне, воспользуемся законом Ньютона: сумма всех действующих на движущийся объект сил равна произведению массы на ускорение. [39]
Эти решения уравнения колебаний (3.5.11), удовлетворяющие граничным условиям (3.5.12) и первому из начальных условий (3.5.13), называются собственными функциями, отвечающими собственным значениям Хп - - колебаний струны. [40]
 |
К определению средней скорости дрейфа в скрещенных полях. 0i 2 - центры ларморов-ских окружностей, e. i 2 - значения фазы ларморовского вращения в точке пересечения. [41] |
Для регуляризации уравнения желобковых колебаний достаточно учесть, как под действием эффектов конечного ларморов-ского радиуса меняется скорость их начального невозмущенного колебаниями дрейфа в скрещенных полях. [42]
Полученные решения интегррдифференциальных уравнений колебаний позволяют проводить минимизацию перемещений и ускорений амортизируемого изделия путем рационального выбора геометрии амортизатора, параметров функций влияния и упругих постоянных полимерного материала. [43]
Общая структура уравнений колебаний твердых тел обусловливает и одинаковую структуру их решений. [44]
Решение системы уравнений колебаний несущей системы дает возможность также уточнить формы колебаний и построить амплитудно-фазовую частотную характеристику ( АФЧХ), оценить виброустойчивость станка, анализируя АФЧХ, и выявить пути ее повышения внесением целесообразных изменений в конструкцию станка. [45]
Страницы: 1 2 3 4