Cтраница 2
Значит, уравнение гармонического колебания удовлетворяет закону Ньютона для малых отклонений от равновесия. [16]
Это есть уравнение гармонического колебания; следовательно, в случае прямолинейного движения под действием притягивающей силы, пропорциональной расстоянию от центра притяжения, материальная точка совершает гармоническое колебание. [17]
Это есть уравнение гармонического колебания; следовательно, в случае прямолинейного движения под действием притягивающей силы, пропорциональной расстоянию от центра притяжения, материальная точка совершает гармоническое - колебание. [18]
Интегрируя, получим уравнение гармонических колебаний. Конечно, частота этих колебаний не может зависеть только от масс, но зависит и от их распределения. Система представляет собой своеобразный физический маятник, и квадрат частоты свободных колебаний пропорционален статическому моменту веса и обратно пропорционален моменту инерции маятника относительно мгновенной оси. [19]
Уравнение (11.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение ( амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin ( со / - f - ф) равно единице. [20]
Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина В представляет наибольшее отклонение ( амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin ( vt ф) равно единице. [21]
Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение ( амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin ( at - - p) равно единице. [22]
Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение ( амплитуду) колеблющейся массы от положений равновесия, так как наибольшее значение зт ( Ы ф) равна единице. [23]
Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение ( амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin ( w cp) равно единице. [24]
Обе формы записи уравнения гармонического колебания эквивалентны и легко преобразуются одна в другую путем соответствующего выбора начальной фазы. [25]
Мы пришли к уравнению гармонических колебаний (14.3), детально рассмотренному в § 1 гл. Однако следует им еть ж виду, что уравнение (20.13) может описывать движение конструктивно громоздкой системы вблизи положения устойчивого равновесия, лишь бы число ее степеней свободы было равно единице. [26]
Уравнение (42.6) называется уравнением гармонических колебаний. В теории линейных дифференциальных уравнений доказывается, что это решение является общим и других решений уравнения гармонических колебаний не существует. [27]
Выражение (6.3) является уравнением гармонического колебания, определяющим смещение колеблющейся точки от положения равновесия как функцию времени. [28]
Данное уравнение называется уравнением гармонического колебания в дифференциальной-фррме. [29]
Выражение (3.21) представляет собой уравнение гармонических колебаний с частотой и. Уравнение (3.22) i определяет собственную форму колебаний балки. [30]