Уравнение - баланс - энтропия
Cтраница 1
Уравнение баланса энтропии в термодинамике неравновесных процессов занимает одно из центральных мест. [1]
Уравнения баланса энтропии играют в термодинамике необратимых процессов центральную роль. [2]
Уравнение баланса энтропии рассматриваемого процесса строится на основе соотношения Гиббса, связывающего скорость возрастания энтропии с изменением внутренней энергии U; и, удельного объема v 1 / р и значений концентрации C jit меняющейся в связи с фазовыми превращениями, химическими реакциями, диффузией. [3]
Найдем уравнение баланса энтропии с явным видом для J5 и с в однородном твердом теле, в котором имеется градиент температуры. При этом будем пренебрегать изменением объема вследствие теплового расширения; поток частиц в твердом теле также исключен. [4]
Это есть уравнение баланса энтропии; оно показывает, что скорость изменения энтропии системы равна производству энтропии за вычетом потока энтропии по ограничивающей систему поверхности. [5]
Для вывода уравнения баланса энтропии подставим в формулу Гиббса (2.14) уравнения баланса массы и внутренней энергии, полученные в гл. [6]
В разделе 8.2.2 уравнение баланса энтропии (8.2.44) было получено в рамках приближения идеальной гидродинамики. Рассмотрим теперь, как изменяется энтропия жидкости с учетом диссипативных процессов. [7]
Прежде чем разбивать уравнение баланса энтропии (5.1) на две части, содержащие соответственно члены первого и второго порядков, необходимо разделить члены второго порядка на dt ( 8S) e и Ф [ S ] e ( разд. [8]
Уравнение (1.136) называется уравнением баланса энтропии, совокупность соотношений (1.136), (1.137) представляет собой математическую формулировку второго закона термодинамики. [9]
В качестве примера найдем уравнение баланса энтропии с явным видом для Is иав однородном твердом теле, в котором имеется градиент температуры. [10]
В качестве примера найдем уравнение баланса энтропии с явным видом для Is и а в однородном твердом теле, в котором имеется градиент температуры. [11]
Сказанное выше в отношении анализа уравнения баланса энтропии для режимов установившегося течения показывает, что при принятых допущениях эти режимы можно рассматривать как квазиравновесные, поскольку, несмотря на неравновесность процесса из-за его диссипативности, для каждого значения постоянной упругой деформации выполняется равенство S const для данного элемента среды. Это означает, что для анализа экспериментальных данных, получаемых при исследовании больших упругих деформаций в текучих полимерных системах, можно пользоваться понятиями и уравнениями классической термодинамики упругих сред и, в частности, записанными выше соотношениями между напряжениями и их энергетической и энтропийной составляющими. [12]
Следует помнить, что разделение уравнения баланса энтропии (5.1) на два отдельных соотношения (5.7) и (5.8) не всегда справедливо. [13]
 |
Плоское течение Пуазейля с поперечным градиентом температур. [14] |
Следует еще отметить различие между уравнением баланса энтропии (11.101) и уравнением баланса для избытка энтропии (11.120): в то время как в уравнении (11.101) в соответствии с определением идеальной жидкости отсутствует источник, в уравнении (11.120) такой источник содержится. [15]
Страницы: 1 2 3