Cтраница 1
Уравнения момента (13.17) могут иметь различные видоизменения. [1]
Уравнение моментов ( З) составлено относительно точки В, уравнение ( 4) дает зависимость силы трения от нормального давления. [2]
Уравнение моментов, как правило, составляется относительно одной из опор с тем, чтобы система уравнений была проще. Более того, часто вместо уравнения сил с той же целью лучше строить еще одно уравнение моментов, но относительно другой опоры. [3]
Уравнение моментов ( З) составлено относительно точки В, уравнение ( 4) дает зависимость силы трения от нормального давления. [4]
Уравнение моментов для вращательных движений играет такую же роль, как и второй закон Ньютона для поступательных Движений. [5]
Уравнение моментов ( 3) составлено относительно точки В, уравнение ( 4) дает зависимость силы трения от нормального давления. [6]
Уравнение моментов (30.5) справедливо для того случая, когда начало О, относительно которого рассматриваются моменты L и М, неподвижно. Точно так же уравнение (32.2) относится к моментам относительно неподвижной оси. В некоторых случаях, однако, целесообразно рассматривать движущиеся начала или движущиеся оси. Исследует, как меняется в этом случае уравнение моментов. [7]
Уравнение моментов можно брать относительно произвольного неподвижного начала или относительно центра масс твердого тела. При ограничении свободы движения число независимых уравнений, требующихся для описания движения твердого тела, уменьшается. Оно всегда равно числу степеней свободы. [8]
Уравнение моментов (10.5) указывает, как изменяется момент количества движения материальной точки под действием сил. [9]
Уравнение моментов справедливо для любой произвольно выбранной неподвижной оси. Но оно приобретает особенно простой вид для случая вращения по окружности, если в качестве оси моментов выбрать ось, проходящую через центр окружности. Тогда радиус-вектор остается постоянным по величина, и направление его всегда перпендикулярно к направлению вектора количества движения. [10]
Уравнение моментов (10.18) все же оказывается при этом не вполне точным, а приближенным. Действительно, под действием постоянного внешнего момента момент количества движения должен изменяться с постоянной скоростью; между тем пульсации скорости хотя и малы, но все же они имеют место. Дело в том, что вполне точным уравнение моментов является не для момента количества движения тела вокруг оси вращения, а дли суммы всех трех моментов количества движения, которыми обладает тело при вращении вокруг трех взаимно перпендикулярных осей. Следовательно, в нашем случае N в точном уравнении (10.16) есть геометрическая сумма момента N, которым обладает тело вследствие вращения вокруг оси ОО, я момента N, которым оно обладает вследствие вращения вокруг оси YY, причем N / Q, где / - момент инерции тела относительно оси YV. Однако, если даже наибольшее значение пульсирующею момента N мало по сравнению с N, то пульсации момента N очень малы и ими можно пренебречь. Это условие соблюдается, если угловая скорость и вращения вокруг оси 00 очень велика, как мы н предположили при замене пульсирующего момента силы его средним значением. Следовательно, уравнение (10.18) можно применить непосредственно к моменту количества движения относительно оси вращения лишь при условии, что скорость этого вращения достаточно велика. [11]
Уравнение моментов ( 50) надо переписать, применяя обозначения величин, данных в условии, ц нсшьестпых. [12]
Уравнение моментов (30.5) справедливо для того случая, когда начало О, относительно которого рассматриваются моменты L и М, неподвижно. Точно также уравнение (32.2) относится к моментам относительно неподвижной оси. В некоторых случаях, однако, целесообразно рассматривать движущиеся начала или движущиеся оси. Исследуем, как меняется в этом случае уравнение моментов. [13]
Уравнение моментов относительно центра масс имеет такой же вид, что и относительно неподвижного начала. Их можно брать и относительно самого центра масс С, считая его как бы неподвижным. Если центр масс С движется прямолинейно и равномерно, то это утверждение непосредственно следует из принципа относительности. Но оно справедливо и в случае ускоренного движения центра масс. В самом деле, скорость каждой материальной точки может быть представлена в виде v vc яогн гДе о - скорость точки относительно центра масс С. [14]
Уравнение моментов можно брать относительно произвольного неподвижного начала или относительно центра масс твердого тела. При ограничении свободы движения число независимых уравнений, требующихся для описания движения твердого тела, уменьшается. Оно всегда равно числу степеней свободы. [15]