Cтраница 4
От уравнения моментов для одной точки легко перейти к уравнению моментов для системы точек. Пусть у нас есть ряд материальных точек с массами mlt тг, тй. [46]
Применим уравнение моментов относительно оси к рассмотрению вращательного движения. За неподвижную ось моментов удобно выбрать ось вращения. Если материальная точка вращается по окружности радиуса г ( рис. 59), то момент ее импульса относительно оси вращения О равен L mvr. Если вокруг оси О вращается система материальных точек с одной и той же угловой скоростью со, то L 2mr2co, где суммирование производится по всем материальным точкам системы. [47]
Применим уравнение моментов относительно оси проходящей через центр масс С. [48]
Из уравнения моментов (5.5), в частности, следует, что если М0, то L const. Другими словами, если относительно некоторой точки О выбранной системы отсчета момент всех сил, действующих на частицу, равен нулю в течение интересующего нас промежутка времени, то относительно этой точки момент импульса частицы остается постоянным в течение этого времени. [49]
Это уравнение моментов, с помощью которого было подробно рассмотрено движение гироскопа. [50]
Составляем уравнение моментов всех сил, действующих на раму, относительно неподвижного шарнира. Определяем из этого уравнения реакцию опорного стержня. [51]
Здесь уравнение моментов относительно оси z записано в иной, эквивалентной форме: в данном случае векторы моментов перпендикулярны плоскости действия сил, если центр расположен в той же плоскости. Поэтому можно рассматривать момент силы относительно центра как скалярную величину. В правой системе координат момент считается положительным, если сила стремится повернуться вокруг центра против хода часовой стрелки. [52]
Составить уравнение моментов для одного из тел, изменив центр приведения. [53]
Из уравнения моментов всех сил, действующих на звено 4, относительно точки С. [54]